Дисклинация кручения

Пусть X — единичный вектор касательной к линии дисклинации. Если X II Й, то дисклинация называется клиновой или дисклинацией наклона. В случае т X й мы имеем дисклинацию кручения. [c.256]

Заметим, что различные части отдельной искривленной линии дисклинации L могут быть последовательно клиновой дисклинацией и дисклинацией кручения, как на фиг. 4.3. Величина же, которая действительно характеризует каждую линию и сохраняется вдоль нее,— сила т. [c.153]

Замечание. Анизотропия линейного натяжения. Т Если принять во внимание разницу между и А, , дисклинация кручения и линейная дисклинация будут обладать различным линейным натяжением. Если анизотропия достаточно велика, это может привести к появлению угловых выступов на линии ). На практике, однако эти выступы в нематиках не видны. Угловая зависимость S, вероятно, довольно слабая. [c.164]

Релаксация кручения с помощью петель дисклинаций. Это, вероятно, наиболее обычная процедура. Петля отделяет область с низким кручением от области с более высоким кручением и расширяется. [c.214]

Механическое кручение. Этот метод генерации линий является аналогом метода Мейера для нематиков (гл. 4). Плоская холестерическая текстура с полувитками создается между двумя полированными стеклянными пластинами. Затем резко изменяется кручение либо путем враш ения одной пластины, либо путем изменения зазора, либо комбинацией обоих процессов. В равновесном для этих новых условий состоянии оптимальное число витков обычно отличается от Превраш ение в Nt достигается нри миграции петель дисклинации. При соответствующей осторожности можно создать линии с силами /3 или 1 [80] и измерить их линейное натяжение или их подвижность. [c.321]

Плотность дисклинаций, поток, изгиб — кручение и спин выражаются через матрицы Г, В и О. Из (3.7.1), (3.7.2), [c.68]

Фиг. 4.5. Форма дисклинации кручения силы 1/2. а — геометрпческое построение б — молекулярная картина молекулы всюду горизонтальны. Показано расположение в трех последовательных горизонтальных плоскостях. Приведенная картина представляет собой лишь один частный прпиер чтобы получить другие разрешенные картины, можно повернуть молекулы в каждой горизонтальной плоскости на постоянный угол.

На фиг. 4.4 и 4.5 показано расположение молекул вокруг прямого участка линейной дисклинации для двух частных случаев, которые практически важны Й параллельно линии ( клиповая дисклинация , фиг. 4.4) и Й перпендикулярно линии ( дисклинация кручения , фиг. 4.5). [c.153]

В принципе на основании утверждения 1 кажется возможным стабилизировать стенку между двумя пластинами, на которых молекулы закреплены и которые обе отталкиваются от стенки. Исходя из плоской текстуры , можно представить следующую последовательность действий, при которых образуется стенка в нулевом поле повернем одну из плоских стек.тянных пластин на 180°, создавая таким образом площадку с кручением. Приложим магнитное ноле Н вдоль оси легкого ориентирования пластины площадка с кручением тогда сожмется в стенку на середине слоя. Однако на практике, как только мы закрутим образец больше чем на 90°, на краях слоя появляются петли дисклинации, которые уменьшают кручение. Таким образом, описанную выше операцию можно осуществить только на короткий переходный период. Мы вернемся к обсуждению этих переходных эффектов в гл. 5. [c.173]

Релаксация кручения путем эмиссии 180"-ных стенок. Эти стенкп испускаются стеклянной поверхностью и движутся по направлению к свободной поверхности ). Этот процесс наблюдался в плоских образцах, где петли дисклинации не могли легко зарождаться [22, 43]. [c.214]

Третий период охватывает годы после 1965 г. Объем настоящего параграфа не позволяет охватить все работы, появившиеся в течение следующих пятнадцати лет. Читателям, интересующимся этими вопросами, можно рекомендовать обзорную статью Крёнера [10] с подробным анализом состояния теории дефектов к текущему моменту. В этот период в теорию дислокаций и дисклинаций вводится аппарат дифференциальной геометрии. Еще в начале 50-х гг. Кондо [31] и независимо Билби, Булаф и Смит [32] установили связь между теорией дислокаций и неримановой геометрией. В этих работах плотность дислокаций играла роль карта-нова кручения [2]. [c.12]

Дефекты в смектике А. Характер структуры жидкого кристалла оказывается непосредственно связанным с видом несовершенств, наблюдаемых для жидкого кристалла. Так, если для нематика типичная структура дефектов— это нити — линейные дисклинации, то для смектика А—это конфокальная текстура. Различие в виде дефектов смектика по сравнению с нематиком связано со слоистой структурой смектика (рис. 19). Деформация смектика, которая могла бы привести к изменению расстояния между его слоями, требует очень большой энергии. Это означает, что она практически запрещена, а допустимыми оказываются только такие деформации структуры, которые совместимы с неизменной величиной меж-слоевого расстояния. Из требования постоянства межсло-евого расстояния вытекает, что из трех рассмотренных нами деформаций в жидком кристалле — продольного изгиба, кручения и поперечного изгиба, разрешенной в смектике А оказывается только одна, деформация поперечного изгиба. Она возникает, например, если смектические слои образуют концентрические цилиндры (рис. 35). В структуре, изображенной на рис. 35, а, линейным дефектом является ось цилиндра, так как на ней направление директора не определено. Если теперь цилиндр замкнуть в тор и нарастить его дополнительными смектическими слоями так, чтобы полностью заполнить отверстие в торе, то, помимо линии дефектов, преобразовавшейся из оси цилиндра в круговую ось тора, возникнет еще одна линия дефектов (рис. 42, б). Эта линия совпадает с прямой, являющейся осью тора. Таким образом, в [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология