Излучательная способность статистической модели

Вклады чисто вращательного спектра в полную излучательную способность водяного пара предполагается заменить излучением от области шириной 20 мкм, которая была учтена в статистической модели. [c.301]

Томсон [35] получил общие результаты для излучательных способностей полос, используя локально-статистическую модель. Из соотношений (11.111) и (11.114) следует, что для статистического распределения спектральных линий [c.307]

Заключительные замечания. В данном рассмотрении приближенно учитывается изменение интенсивности линий с волновым числом в пределах колебательно-вращательпой полосы, но пренебрегается тонкой вра-1цательной структурой. В результате зависимость от давления предсказывается этой моделью неправильно. Статистическое рассмотрение с учетом тонкой вращательной структуры дает приемлемую зависимость излучательной способности от давления, но предполагает одинаковую интеисив-пость линий в пределах эффективной ширины полосы и стремящуюся к нулю интенсивность линий вне ширины полосы. С практической точки зрения важно установить, какой метод приближения более надежен для предсказаний излучательной способности до опыта и для экстраполяции экспериментальных данных. Можно ожидать, что в конце концов оценки излучательной способности для водяного пара, как и для других более простых молекул, будут основываться на теоретических расчетах, отправляющихся от количественных (низкотемпературных) измерений интегрального показателя поглощения для колебательно-вращательных полос. Так как статистическая модель содержит явную зависимость излучательной способности от полного давления, мы полагаем, что статистическое приближение является предпочтительным при условиях, когда спектральный показатель поглощения быстро изменяется с давлением. [c.306]

Тело, поглощательная способность которого для всех длин волн ринимает максимальное значение а = 1, называют абсолютно "черным. В соответствии с уравнением (1.14) его излучательная способность является функцией вв К, Т). Модель абсолютно чер- ного тела можно получить, если в полом шаре из непрозрачного и Ч зачерненного изнутри материала сделать отверстие. Последнее яв-оляется абсолютно черным, так как поглощает весь свет, попадающий внутрь шара. Уменьшая отверстие и увеличивая шар, можно все более приблизить эту модель к идеальному черному телу. Применяя статистический подход, Макс Планк выразил излучение абсолютно черного тела как аналитическую функцию температуры и длины волны. [c.17]

Перенос теплоты за счет лучистого теплообмена между поверхностями частиц материала обычно становится заметным при 7 400°С. Чаще всего лучистый перенос теплоты в зернистых слоях описывается по аналогии с теплопроводностью через формально вводимый коэффициент лучистой теплопроводности Яд = = сгофТ" (где сто — излучательная способность черного тела ф— коэффициент, зависящий от лучеиспускательной способности частиц, состояния их поверхности, геометрической конфигурации излучающих поверхностей в слое). Обычно геометрическая конфигурация учитывается на основе расчета взаимной облученности поверхностей частиц при той или иной модельной укладке частиц в слое. Для анализа принимаются регулярные модели параллельных или последовательно-параллельных элементов твердой и газовой фаз, допускающие в той или иной степени аналитическое решение задачи. В ином предельном варианте слой зернистого материала рассматривается как- неупорядоченный, что допускает использование при расчетах %э методов статистического анализа [51]. [c.150]