Супермультиплет

Унитарные супермультиплеты элементарных частиц [8] [c.811]

Расщепление по массам элементарных частиц внутри супермультиплета получают, сделав простейшее предположение, что умеренно сильное взаимодействие компонент супермультиплета в вакууме описывается неким эффективным постоянным полем. Квантовыми числами, характеризующими такое расщепление, являются У и /(/ + 1) — К /4. Тогда для масс барионов, входящих в супермультиплет, справедливо соотношение [c.811]

Относительные интенсивности компонент мультиплета подчиняются следуюш.ему правилу сумм. Сумма интенсивностей всех компонент мультиплета LSJ— LSJ, имеюш.их один и тот же начальный уровень У, пропорциональна статистическому весу этого уровня 2У-(-1). Сумма интенсивностей всех компонент мультиплета, имеющих один и тот же конечный уровень У, пропорциональна статистическому весу этого уровня (2У + 1). Существуют также дополнительные правила сумм, определяющие относительную интенсивность компонент супермультиплета и совокупности переходов ( 31). Под супермультиплетом понимаются все переходы между двумя полиа-дами, а под совокупностью переходов—все переходы между термами двух электронных конфигураций. [c.47]

Суммирование по также выполняемое с помош.ью (31.42), дает силу линии супермультиплета ) [c.375]

Напомним, что под супермультиплетом понимаются все переходы между термами одной мультиплетности и а под сово- [c.375]

Этим выражением определяются силы линий супермультиплетов. Просуммируем, далее, (31.64) по 5. Поскольку [c.379]

Точно так же суммируя по всем -переходам, получаем пол- ую силу линии супермультиплета [c.393]

Удобно рассматривать вместе все мультиплеты одинаковой мультиплетности, имеющие в качестве исходных одинаковые термы й-зр и р , которые подобны супермультиплетам. Каждая стрелка в (9.14) указывает одну такую группу. Пусть представляет терм 1 8 — терм зр, а 5 — терм p тогда (9.9) показывает, что относительные силы мультиплетов группы такие же, как относительные силы линий мультиплета 81 -> 57, где 5 = I, I = п 1 —. Эти мультиплеты указаны в (9.41) справа. Полные относительные силы различных групп можно получить из (9.10), выразив их через известные относительные силы мультиплетов в переходах зр -> р . [c.242]

Унитарная симметрия элементарных частиц может рассматриваться как обобщение симметрии в изотопическом пространстве. Основой изотопической симметрии является инвариантность сильных взаимодействий относительно преобразований в пространстве изотопического спина. Близость масс изотопических мультиплетов, различающихся только значением гиперзаряда У, позволяет сделать предположение, что сильное взаимодействие состоит из собственно сильного взаимодействия и умеренно сильного взаимодействия. Собственно сильное взаимодействие допускает более высокую симметрию — унитарную симметрию элементарных частиц, которая включает в одну группу (супермульти-плет) элементарные частицы, относящиеся к разным значениям / и У. Умеренно сильное взаимодействие нарушает унитарную симметрию, снимая вырождение по массам внутри супермультиплетов. [c.811]

При симметрии в изотопическом пространстве сохраняются две величины Я, / з, а изотопические мультипле-ты даются неприводимыми представлениями группы Зи(2). При унитарной симметрии сохраняются уже три величины / , /з. К, а унитарные супермультиплеты даются неприводимыми представлениями группы зи (3) [5]. [c.811]

Сумма интенсивностей мультиплетов, берущих начало с терма SL пропорциональна статистическому весу этого терма (2L + l)(25-f-1). Сумма интенсивностей мультиплетов, оканчивающихся на терме 5L, пропорциональна статистическому весу этого терма (2L +1) (25-f 1). Еще одно правило можно сформулировать для относительных интенсивностей различных супермультиплетов. Согласно (31.51) полная интенсивность супермультиплета пропорциональна (25 + 1). [c.376]

Добавление электрона к иону. Ряд линий, возникающих при переходах между двумя полиадами (раздел 2 гл. VIII), имеющими одинаковые исходные конфигурации, называется супермулътиплетом. Относительные силы в супермультиплете определяются формулой (9.9), если считать в ней 7 5 относящимися к исходному терму иона, = nl и = n l, где значение nl относится к начальному и конечному состояниям электрона, совершающего переход, а 5 = V2 В первую очередь мы видим, что переходы между полиадами, имеющими различные исходные термы, запрещены. Для разрешенного супермультиплета [c.239]

Функция f дается формулой (9.2) в соотнетствии с ее определением (9.1). Поэтому относительные силы мультиплетов в супермультиплете также зависят от iJlL, Ul ll, как относительные силы линии мультиплета зависят от SLJ, SL J. Таким образом, эти относительные силы даются табл. 16 при соответствующем изменении аргументов. [c.239]

Соотношение относительных сил мультиплетов в супермультиплете было впервые получено Кронигом ) в 1925 г. на основе принципа соответствия. Оно было, повидимому независимо, установлено на основании экспериментальных данных Ресселем и Мегерсом в 1927 г., когда они обратили внимание на удивительное подобие визуально оцененных относительных мультиплетных интенсивностей триплета (1(1—>йр в супермультиплете 8с II с теоретическими относительными силами линий в мультиплете —>- Р. [c.240]

Рассмотрим теперь относительные полные силы различных супермульти-плетов в совокупности переходов между двумя конфигурациями, образованными посредством добавления электрона к одной и той же исходной конфигурации. Полная сила супермультиплета получается из (9.10) при тех же заменах, которые производились в (9.9) для получения относительных сил мультиплетов. Это сразу показывает, что сила различных супермультиплетов совокупности переходов пропорциональна (25-[-1) (2/, 1), где есть значение в исходном ионе, а 5 — мультиплетность супермультиплета. Например, в совокупности переходов —< р р полная относительная сила для четырех супермультиплетов составляет 2 6 12 10 [c.240]

Экспериментальных данных об относительных силах супермультиплетов ПОЧТИ не существует, Сьюард сравнил интенсивности для случая квартетного и секстетного супермультиплетов для Мп I Зй О) 4р —> ( 0) 5 . Относительные силы линий Ю, такие же, как и относительные силы линий Р—>- 5, а именно 7 5 3. Мультиплеты 6Р—в раза сильнее, т. е. их относительные силы 10 1/2 7 2 4 2- Если эти значения исправить, используя реальные значения коэфициентов о для Мп I, то теоретические относительные интенсивности этих шести мультиплетов для возбуждения при бесконечно высокой температуре (данные Сьюардом) будут [c.240]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология