Давление паров расчет

Произведённый этим методом расчёт величины интенсивности первого резонансного дублета Na I в зависимости от температуры электронного газа в плазме дал результаты, хорошо согласующиеся с экспериментальными данными. На рисунке 151 эти экспериментальные данные представлены треугольниками для давления паров Na 2-10 Hg, кружками—для 4 10 3 мм Hg и крестиками — для 6 10 мм Hg сплошная кривая — теоретическая. [c.349]

На рис. 8.5.3 представлены спектры, измеренные при температурах 298 К и 258 К, и рассчитанный спектр для 188 К [15]. Уже при температуре 258 К для измерений необходима оптическая длина около 400 м, а при понижении температуры только на 20 К давление насыщенных паров уменьшается в 10 раз, и спектральные измерения становятся практически невозможными. Представление о структуре спектров горячих полос , составных частот и обертонов получают обычно из модельных расчётов [16, 17. [c.477]

При этом константа фазового раановесия будет зависеть от метода расчёта давления насыщенны-х паров ко игю.чентов. [c.84]

Наиболее ходовой тип такого насоса дредложил Ленгмюр. На рисунке 10 показано устройство стеклянного конденсационного насоса Ленгмюра. В колбе А находится небольшое количество ртути, которая подогревается электрическим нагревателем или газовой горелкой. Пары ртути идут по трубке В и выходят через отверстие С в сосуд О, охлаждаемый холодильником Е. Трубки ку и 2 служат для подводки и удаления воды холодильника. Газ из откачиваемого сосуда идёт по трубке Р в сосуд В. К трубке О присоединён форвакуумный насос. Конденсировавшиеся ртутные капли стекают вниз и по трубке I попадают обратно в сосуд А. Колба А и трубка В обложены асбестом для рашомерного назревания колбы и для предохранения ртутного пара от преждевременной бесполезной конденсации. При выходе паров ртути из отверстия С, где они попадают в пространство с давлением, меньшим, чем их давление в трубке, молекулы ртути двигаются веерообразно во все стороны. Однако теоретический расчёт и опыт показывают, что направление движения молекул струи не изменяется более, чем на 90°, так что молекулы горячего ртутного пара не попадают в пространство а и распределяются согласно схематическому рисунку 11. Скорость действия насоса Ленгмюра при диаметре сопла С порядка 1 см и ширине кольцеобразной щели 0,5 см равна 2000—3000 см 1сек. Действие насоса Ленгмюра основано на следующих физических явлениях. Во-первых, [c.36]

Исследуя поведение газов при больших давлениях и при разрежении, Менделеев вывел формулу, которая <упрощает все приближённые расчёты, относящиеся до газов и паров, когда можно допустить точную применяе-.мость трёх известных законов, т. е. закона Бойля-Мари-отта, Гей-Люссака и Авогадро . [c.39]

В, Ф. Ноздрёв обнаружил [4] в случае перегретых паров органических жидкостей и некоторых газов как уменьшение скорости звука с увеличением давления, так и возрастание её. Интересно определить продолжительность соударения молекул, значительно различающихся по массе. Воспользовавшись данными о скоростях звука в смесях водорода с кислородом при 20° С [120], можно рассчитать продолжительность соударения молекулы водорода с молекулой кислорода. Результат подобных расчётов приведён в [c.137]

Технология связанного азота Издание 2 (1974) -- [ c.423 , c.424 ]

Технология соды (1975) -- [ c.61 , c.62 , c.138 ]

Технология серной кислоты (1985) -- [ c.16 , c.17 ]

Инженерный справочник по технологии неорганических веществ Графики и номограммы Издание 2 (1975) -- [ c.10 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология