Гейгера Мюллера фотонов

Как было сказано выше, в счетчиках Гейгера — Мюллера происходит лавинообразный разряд, вызываемый одной ионизирующей частицей, проникшей в счетчик. Кроме того, быстрые электроны при ударе возбуждают молекулы, стабилизация которых происходит высвечиванием в ультрафиолетовой области. Ультрафиолетовое излучение вызывает образование фотоэлектронов, которые порождают в электрическом поле новые лавины электронов. Новые лавины электронов могут появиться и в результате процесса рекомбинации положительных ионов на катоде. При этом получаются возбужденные молекулы газа, стабилизация которых опять приводит к образованию фотонов и фотоэлектронов. Таким образом, лавинный разряд может продолжаться. [c.336]

Ионизационные детекторы, работающие в режиме самостоятельного газового разряда, назьшают счетчиками Гейгера — Мюллера. В таких детекторах электронная лавина в результате фотонной ионизации вызывает развитие разряда вдоль анодной нити (само-гасящиеся счетчики) или по всему объему в результате эмиссии электронов с катода (несамогасящиеся счетчики) (рис. 6.2.3, область IV). [c.82]

Эффективность определения у-лучей с помощью ионизационных камер и счетчиков Гейгера-Мюллера незначительна, поскольку их стенки содержат мало вещества, поглощающего фотоны. Так, с помощью счетчиков можно обнаруживать не более 2% общего числа у-фотонов, проходящих через них. Кроме того, эффективность счета у-фо-тонов понижается вследствие влияния геометрических условий, для учета которых надо вводить поправочный коэфициент, меняющийся от до О по мере уменьшения величины телесного угла, в котором заключена часть излучения, попадающая в измерительный прибор. Таким образом, для обнаружения и исследования у-лучей с помощью счетчиков Гейгера-Мюллера их источники должны обладать значительно большими активностями, чем соответствующие источники, 8-лучей. Полученные за последнее время результаты со счетчиками нового типа свидетельствуют о возможности осуществления высокочувствительного (10—50%) счета у-фотонов в связи с этим измерения активности у-лучей будут в дальнейшем играть все более существенную роль. [c.52]

Эффективность счетчика у-фотонов е можно принять равной 1%. Формулами (3) и (4) пользуются при оценке мощности дозы у-излучателя, если скорость счета изл чения измерена на счетчике Гейгера — Мюллера. [c.96]

Счетчики сцинтилляций обладают очень малым мертвым временем порядка 0,1 микросекунды, т. е. они способны регистрировать большие интенсивности. Сцинтилляционные счетчики имеют большую эффективность, которая для заряженных частиц и [-квантов может достигать 100%, а для нейтронов 10%, в то время как эффективность счетчика Гейгера— Мюллера равна приблизительно для фотонов 1%, а для нейтронов 0,1%. [c.97]

При регистрации а- и р-часхиц счетчиком Гейгера — Мюллера каждая частица, попавшая в счетчик, дает лавинный разряд и регистрируется. Ионизация газа ннутри счетчика у-лучами маловероятна, более вероятно выбивание электронов фотоном из стенок счетчика, поэтому эффективность счетчика по отношению к у-лучам составляет 0,5—2%. [c.337]

Гасящие примеси захватывают фотоны на близком расстоянии от нити, так что они не попадают на катод. Ионизация примеси фотонами происходит вблизи нити, поэтому разряд начинает распространяться вдоль нити. Заканчивается эта стадия разряда точно так же, как и в несамогасящемся счетчнже, образованием положительного пространственного заряда вблизи нити. Пространственный заряд приводит к затуханию электрон-но-фотонных лавин. В отличие от несамогасящегося счетчика, здесь до катода доходят не ионы основного газа (например аргона), а ионы гасящей добавки, в частности ионы спирта. По пути к катоду ионы аргона в результате большого числа соударений передают свой заряд молекулам спирта, поскольку потенциал ионизации последних ниже, чем потенциал ионизации аргона. Ионы молекул спирта нейтрализуются на катоде, не вызывая эмиссии электронов в объем счетчика. Поэтому независимо от величины поля вблизи нити разряд в счетчике продолжаться не может. Полная длительность процессов в счетчике определяется временем дрейфа положительных ионов, которое по порядку величины примерно равно 10 с. Однако начальные стадии разряда (электронно-фотонные лавины) протекают достаточно быстро (10 -10 с), поэтому с помощью счетчиков Гейгера — Мюллера можно регистрировать момент прохождения через него частицы с точностью до 10 с. [c.84]

Введение [1—8]. у-Излучение является электромагнитным излучением большой энергии, или, иначе, потоком фотонов, и в газах обладает гораздо, меньшей ионизируюш,ей способностью по сравнению с а- и -излучением. Поэтому при помощи счетчика Гейгера — Мюллера нельзя регистрировать [c.56]

Спектрометр состоит из коллиматора, представляющего собой параллельные металлические пластины, преобразующие расходящийся пучок рентгеновского излучения в параллельный кристалла-анализатора — диспергирующего элемента, который разлагает рентгеновское излучение по длинам волн, и детектора — сцинтиля-ционного счетчика фотонов или газонаполненного счетчика Гейгера — Мюллера или пропорционального счетчика. [c.367]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология