Радиоактивный захват

Одно скоростные нейтронные параметры и В постоянны в бесконечной среде. Вне сферической области радиусом Н сечение поглощения есть исключительно сечение радиационного захвата внутри сферической области сечение поглощения имеет такое же значение, что и впе се, но сечение деления имеет такую же величину, что и сечение радиоактивного захвата. Для каждого нейтрона, который поглощается внутри сферической области, рождается уХу/Хд нейтронов вследствие деления других источников нейтронов нет. [c.183]

При определении микроэлементов в нефтях, нефтепродуктах НАА в основном используется ядерная реакция радиоактивного захвата, которая происходит с тепловыми нейтронами реактора, где градиент потока нейтронов связан с общей неоднородностью нейтронного поля. В связи с этим при выполнении анализов возникает погрешность, связанная с неоднородностью тепловой составляющей потока нейтронов в рабочем канале реактора. Для учета данной погрешности использовали монитор потока нейтронов в виде алюминиевой проволоки диаметром 2 мм товарного сорта, располагая ее в центре по длине контейнера. Монитор потока нейтронов выбран на основании предварительного качественного анализа проволоки на однородность распределения примесей в ней. Для этого облучали 25 отрезков проволоки длиной 10 мм, взятых с разных ее участков, и проводили измерения наведенной активности радионуклидов с наименьшей погрешностью (большой статистикой счета, одинаковой геометрией измерения и т. д.). [c.111]

Для того чтобы подчеркнуть большую разность в поперечных сечениях для быстрых и медленных нейтронов, имеет смысл рассмотреть кроме деления и другие типы реакций, вызываемых нейтронами. Тепловые нейтроны могут быть захвачены практически всеми ядрами, и захват обычно приводит к (п, у)-реакции. Этот процесс, называемый радиоактивным захватом, известен как для делящихся, так и для неделящихся ядер и поэтому является процессом, конкурирующим с делением. Поперечные сечения таких реакций часто очень велики, и, как это можно видеть на при- мере кадмия (рис. 11-15), поперечные сечения могут быстро уменьшаться с ростом энергии бомбардирующего нейтрона. Можно было бы предположить, что в результате деления ядра происходит расщепление атома на два осколка примерно одинаковых размеров. Это, однако, неверно. Из рис. 11-16 видно, что [c.417]

Авторы пользуются следующими обозначениями и соответственно электронный и позитронный 1 -распад, у-—радиоактивный захват /С-электрона, I. Т. — изомерный переход, е — электрон внутренней конверсии, j — ядерное у-излучение. [c.96]

В нащу задачу не входит детальный обзор ядерных реакций. Такие реакции могут протекать в значительной степени только под действием излучений очень большой энергии ( Мэв) и тепловых нейтронов этих обоих видов мы не будем касаться в своем изложении. Однако гамма-излучение, сопровождающее радиоактивный захват, а также действие бета- и альфа-частиц, возникающих при других ядерных реакциях, будут рассмотрены в данном разделе. Кроме того, мы упомянем о появлении при ядерных реакциях примесных атомов, которые могут оказывать большое влияние на свойства вещества. Последний случай будет рассмотрен ниже (раздел П1, В, 1). [c.189]

Для того чтобы подчеркнуть большую разность поперечных сечений для быстрых и медленных нейтронов, имеет смысл рассмотреть, кроме деления, и другие типы реакций, вызываемых нейтронами. Тепловые нейтроны могут быть захвачены практически всеми ядрами, и захват обычно приводит к (п, у)-реакции. Этот процесс, называемый радиоактивным захватом, известен как для делящихся, так и для неделящихся ядер, и поэтому является процессом, конкурирующим с делением. Поперечные сечения таких реакций часто очень велики, и, как это можно видеть на примере кадмия (рис. 11-15), они могут быстро уменьшаться с ростом энергии бомбардирующего нейтрона. Можно было бы предположить, что в результате деления ядра происходит расщепление атома на два осколка примерно одинаковых размеров. Это, однако, неверно. Из рис. 11-16 видно, что наблюдается несимметричное делениес максимумами содержания продуктов деления с массовыми числами в области величин 95 и 139. Симметричное деление имеет место только на 0,01—0,02%. Кривая имеет несимметричный вид для деления как тепловыми, так и быстрыми нейтронами (если в последнем случае энергия нейтронов не слишком высока). При очень высокой энергии частицы, например при энергии 200 или 300 Мэв, кривая распада принимает совершенно другую форму, приближаясь к кривой симметричного типа, и имеет довольно плоский максимум. Большое практическое значение процессов деления объясняется огромным количеством энергии, которая выделяется при каждом -ядерном делении. Это можно видеть из кривой энергий связей [c.398]

Кукавадзе Г. Л1, Гольиин Л. П.. Аникина М. П., Эршлер Б. В. Измерение поглощения и сечения радиоактивного захвата для котельного спектра нейтронов. Доклад, представленный СССР на международную конференцию по мирному использоват. ю атомной энергии. Препринт, 1955, [c.169]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология