Нейтроны тепловые

Таблица 2.2 Нейтроииьк сечения для нейтронов тепловой энергии

С ВЕЩЕСТВОМ ДЛЯ НЕЙТРОНОВ ТЕПЛОВЫХ ЭНЕРГИЙ [c.904]

Если — некоторое среднее поперечное сечение и фт — суммарная длина пробегов нейтронов тепловой группы за единицу времени (в некотором определенном объеме), то поперечное сечение по группе определится так [c.93]

Таким образом, в нашей модели действительное распределение нейтронов заменяется распределением замедляющихся нейтронов и тепловой группой нейтронов. Тепловая группа состоит из нейтронов одной скорости, причем эта скорость определяется эффективной температурой нейтронов Т п. [c.104]

Ядра кадмия легко поглощают нейтроны тепловых. чнергий, в особенности изотоп Сс1, поперечное сечение захвата у которого составляет 25 ООО барн (кадмий используют для изготовления регу- [c.160]

Несут отрицательный заряд Быстрые нейтроны. Тепловые нейтроны захватываются ядрами. Эффективность захвата определяется поперечным сечением захвата поглощающих ядер [c.115]

Выход (в %) продуктов деления тяжелых ядер на нейтронах тепловых, быстрых, с энергией 14 Мае [245] [c.140]

При натриевом пожаре на АЭС с реакторами на быстрых нейтронах тепловым воздействиям подвергаются строи- [c.117]

Пик считается найденным, если > 3. Для увеличения Р варьируют не только время облучения и выдержки, но и энергию активирующих нейтронов (тепловые или резонансные). Так, например, при облучении в кадмиевом фильтре по сравнению с облучением тепловыми нейтронами отношение сигнала к фону возрастает для Вг — в 1,5 раза, для Сз — в 6, для ЯЬ — в 100, для Hf— в 80 раз [26]. [c.8]

Сечения поглощения, активации и рассеяния для нейтронов тепловых энергий [1,2] [c.905]

Радионуклиды для терапии получают как в реакциях с нейтронами (тепловыми и быстрыми), так и с заряженными частицами. [c.351]

Средняя тепловая (кинетическая) энергия каких-либо частиц равна 3/2 кТ. Постоянная Больцмана соответствует 1,38-10 эрг/град, или 8,6Ы0 ав/град. Для нейтронов тепловая энергия принимается равной кТ. При 20° С она составляет 0,025 ав. [c.31]

Нейтронная дозиметрия — нелегкая проблема из-за многообразия элементарных актов взаимодействия нейтронов с веществом и в особенности, из-за сильной зависимости величины сечений этих процессов как от химического состава облучаемой системы, так и от энергии нейтронов. Поэтому в настоящее время она еще удовлетворительно не разрешена ни в общем виде, ни для отдельных конкретных случаев. Такое положение объясняется отчасти тем, что во всех практических случаях имеют дело не с чистым нейтронным излучением. Нейтронное излучение всегда сопровождается в зависимости от способа получения нейтронов более или менее интенсивным у-излучением. Далее, проблема нейтронной дозиметрии весьма значительно усложняется тем, что различные по энергии группы нейтронов — тепловые, медленные, быстрые — ведут себя при взаимодействии с веществом по-разному. Поэтому только с очень грубым приближением можно применять простой закон ослабления к нейтронному излучению, не принимая во внимание изменение величины различных сечений, связанное с замедлением нейтронов. Наконец все измерительные методы нейтронной дозиметрии основаны на совсем особых явлениях, которые очень сильно отличаются от того, с чем имеет дело обычная дозиметрия в лучшем случае с помощью этих методов возможно получение численных данных, пропорциональных числу нейтронов определенной энергетической группы. Ввиду неудовлетворительного состояния нейтронной дозиметрии и очень больших принципиальных трудностей здесь можно только дать неполный обзор методов, результатов и задач практической нейтронной дозиметрии. [c.146]

Для торможения пригодны легкие вещества, ядра атомов которых не дают интенсивного резонансного захвата в области малых энергий сечение поглощения нейтронов тепловых энергий для подобных замедлителей должно быть очень малым. [c.193]

Для того чтобы подчеркнуть большую разность в поперечных сечениях для быстрых и медленных нейтронов, имеет смысл рассмотреть кроме деления и другие типы реакций, вызываемых нейтронами. Тепловые нейтроны могут быть захвачены практически всеми ядрами, и захват обычно приводит к (п, у)-реакции. Этот процесс, называемый радиоактивным захватом, известен как для делящихся, так и для неделящихся ядер и поэтому является процессом, конкурирующим с делением. Поперечные сечения таких реакций часто очень велики, и, как это можно видеть на при- мере кадмия (рис. 11-15), поперечные сечения могут быстро уменьшаться с ростом энергии бомбардирующего нейтрона. Можно было бы предположить, что в результате деления ядра происходит расщепление атома на два осколка примерно одинаковых размеров. Это, однако, неверно. Из рис. 11-16 видно, что [c.417]

Характер взаимодействия нейтронов с веществом в значительной степени зависит от их энергии. Поэтому различают тепловые, промежуточные и быстрые нейтроны. Тепловые нейтроны имеют среднюю энергию примерно одного порядка с кинетической энергией атомов и молекул среды ( —0,04 эв при 20° С) лишь, небольшая часть нейтронов этой группы обладает энергией более 1 эв. Энергии промежуточных нейтронов, как показывает само название, находятся в пределах между энергиями тепловых и быстрых нейтронов. Нижняя граница энергии быстрых нейтронов в значительной мере условна. Часто ее принимают равной 100 кэв. [c.39]

Радиоактивациоиные методы определения магния. Радиоактивационный метод — один из наиболее чувствительных методов определения магния. Чувствительность метода 10 —10 %. Радиоактивационный метод может выполняться в двух вариантах спектрометрическом и радиохимическом. Радиоактивационное определение магния в более простом спектрометрическом варианте заключается в облучении анализируемого образца и эталонов активирующими частицами, измерении спектра у-излучения пробы на сцинтилляционном у-спектрометре и сравнении со спектром эталонов. В качестве активирующих частиц чаще всего применяют нейтроны (тепловые и быстрые) [161, 704, 754, 834, 1097, 1160, 1262]. Используют потоки нейтронов от 3-10 до 2-10 нейтрон см -сек. Время облучения от 3 до 10 мин., в некоторых случаях до 25 мин. Используется главным образом реакция образования изотопа Мд с Г. , = 9,5 мин . [161, 834, 1097, 1160], а также реакция Мд (I, р) Мд (Г./, = 21,3 часа) [1024]. Активность Мд измеряют по у-пику 1,78 Мэе, Мд — по у-пику 0,834 Мэе. [c.166]

ОТ энергии нейтронов. Это дает возможность создавать различные типы реакторов, которые классифицируются по средней энергии нейтронов, вызывающих акт деления (реакторы на нейтронах тепловых, промежуточных и высоких энергий). В этих типах реакторов используется различное топливо и требуется различное качество переработки топлива. Более подробно эти вопросы обсуждаются в разделе 1.4 и гл. 2. [c.19]

Нейтроны, замедленные до тепловых энергий, тоже не все поглощаются ураном. Часть из них расходуется на поглощение в замедлителе, в элементах конструкции реакторов, а также пропадает из системы вследствие утечки. Для вышеупомянутого реактора величина этих потерь составляла 12% по отношению к исходному количеству быстрых нейтронов. В итоге из каждых 100 быстрых нейтронов тепловому использованию в уране подвергаются только 89 — 12 = 77 нейтронов. Как мы уже знаем, они распределяются следующим образом на поглощение ураном-238 с последующим образованием плутония расходуется 77-0,357=27,5 нейтрона, на деление урана-235 идет 77-0,543 = = 41,5 нейтрона и на захват ураном-235 с образованием урана-236 — остальные, т. е. 77 — (27,5 + 41,5) = 8 нейтронов. [c.9]

Радиоактивный изотоп может получаться из устойчивого путем воздействия на него медленными нейтронами. Эффективные сечения для реакций с медленными нейтронами относительно велики. При захвате нейтрона масса устойчивого изотопа увеличивается на единицу, а энергия, соответствующая дефекту массы, освобождается в виде у-лучей. Наибольшими эффективными сечениями обладают реакции с нейтронами тепловых скоростей. В ядерных реакциях, служащих для получения нейтронов, возникают только быстрые нейтроны. Для замедления нейтронов используются водородосодержащие вещества (парафин, вода). Средний пробег быстрых нейтронов в замедлителе составляет несколько дециметров. Для получения наибольшего эффекта выгодно поэтому распределить облучаемый образец на все пространство замедлителя, в котором имеются тепловые нейтроны. Часто такое распреде- [c.26]

Из соотношений (1.13) и (1.11) легко видеть, что составное ядро с четным числом протонов и нейтронов обладает наибольшей энергией возбуждения, так как член б отрицателен для этих ядер. Несколько меньшая по величине энергия возбуждения получается в составном ядре с нечетным числом нуклонов и наименьшая — в случае нечетно-нечетных ядер. Поэтому ядра изотопов и могут делиться нейтронами любых энергий, тогда как и делятся только быстрыми нейтронами. В случае первых трех ядер захват нейтрона приводит к четно-четной составной структуре и энергия возбуждения, обусловленная только энергией связи нейтрона ( 6,8 Мэе), равна порогу деления. Таким образом, эти ядра могут делиться как тепловыми (очень медленными), так и быстрыми нейтронами. Именно эги свойства дают возможность нспользовать такие ядра в качестве ядер-пого горючего. Ниже будет показано, что эти ядра настолько легко делятся нейтронами тепловой энергии, что целесообразнее замедлять нейтроны до тенлОБЫх энергий. Вооб1це вопрос о замедлении нейтронов является одним из основных вопросов теории реакторов. [c.11]

Физически двугрупновая модель предполагает, что поведение быстрых нейтронов в реакторе с отражателем может быть описано с помощью одного диффузионного уравнения (в каждой области) при подобранных должным образом поперечных сечениях быстрых нейтронов. Тепловые нейтроны объединяются во вторую группу обычным способом. Таким образом, в случае применения указанной модели к многозонному реактору вводятся два дифференциальных уравнения для каждой области одно — для описания тепловой группы и другое — для описания быстрой группы. Решения этих уравнений в каждой области сшиваются с соответствующими решениями в прилегающих областях с подходящими граничными условиями для каждой группы с учетом требований, налагаемых на решения в центре и на внешней границе реактора. Интенсивность источников тепловых нейтронов в каждой группе пропорциональна потоку быстрых нейтронов, а в областях, содержащих делящееся вещество, интенсивность источников группы быстрых нейтронов пропорциональна тепловому потоку. При проведении последующего решения основное внимание будет уделено аналитической постановке вопроса и решению в частном случае двузонного реактора с внешней неразмножающей областью. Методы, развитые в данном случае, легко обобщаются (в принципе) на более общие ситуации. [c.330]

В этом приближении гетерогенный реактор рассматривается как совокупность линейных или точечных источников в замедлителе. Быстрые нейтроны (нейтроны деленпя), производимые этими источниками, замедляются в замедлителе. Преднолагается, что пространственное распределение тепловых нейтронов может быть представлено решением возрастного уравнения Ферми. Для описания распределения нейтронов тепловой группы в замедлителе используется обычное одпоскоростное диффузионное уравнение. Член, учитывающ ий источники, в этом уравнении представляет собой сумму вкладов всех блоков горючего в реакторе. В уравнение вводится дополнительный член, который учитывает тот факт, что каждый блок горючего действует как сток для тепловых (а также быстрых) нейтронов. Вид члена определяется из диффузионной теории для линейных и точечных источников, помещенных в бесконечную среду замедлителя. [c.519]

Тип я.р. и принцип его работы зависит от энергии нейтронов (тепловые, промежуточные или быстрые с энергиями соотв. от долей эВ до десятков кэВ). Прим. для получения энергии, радиоакт. изотопов и синтеза новых элементов. В мире действует более тысячи я.р. различной мощности. Мощность в 1 МВт соответствует цепной р-ции с 3- 10 актами деления за 1 с. nu lear rea tor [c.260]

В рассмотренном выще случае вода служит охлаждающим агентом для потребностей предприятий ядерной физики. В свою очередь ядерные установки также могут быть использованы для опреснения соленых вод, если прчменяется способ выпаривания последней с последующей конденсацией пара. Для выпаривания воды требуются большие затраты тепла, мощным источником которого являются ядерные реакторы атомной электростанции. Если применить установку с реактором на быстрых нейтронах тепловой мощностью 2,2 млн. кет с шестью турбогенераторами, то при расходе пара 480 г/ч турбина развивает мощность 85 тыс. кет, а суммарная мощность шести турбин составит 510 тыс. кет. Пар, получаемый 1на выхлопе из турбин с общим расходом 2150 г/ч, направляется на опреснительную, установку. Такая комплексная схема обеспечивает годовую выработку электроэнергии, равную 3,5-10 квт-ч, и одновременное опреснение 180 тыс. соленой воды в сутки. [c.5]

Тепловой спектр нейтронов в реакторах-выжигателях позволяет значительно снизить равновесное количество трансурановых нуклидов, которые необходимо сжигать. Это связано со значительно большей вероятностью взаимодействия этих ядер с нейтронами тепловой энергии. [c.171]

Для того чтобы подчеркнуть большую разность поперечных сечений для быстрых и медленных нейтронов, имеет смысл рассмотреть, кроме деления, и другие типы реакций, вызываемых нейтронами. Тепловые нейтроны могут быть захвачены практически всеми ядрами, и захват обычно приводит к (п, у)-реакции. Этот процесс, называемый радиоактивным захватом, известен как для делящихся, так и для неделящихся ядер, и поэтому является процессом, конкурирующим с делением. Поперечные сечения таких реакций часто очень велики, и, как это можно видеть на примере кадмия (рис. 11-15), они могут быстро уменьшаться с ростом энергии бомбардирующего нейтрона. Можно было бы предположить, что в результате деления ядра происходит расщепление атома на два осколка примерно одинаковых размеров. Это, однако, неверно. Из рис. 11-16 видно, что наблюдается несимметричное делениес максимумами содержания продуктов деления с массовыми числами в области величин 95 и 139. Симметричное деление имеет место только на 0,01—0,02%. Кривая имеет несимметричный вид для деления как тепловыми, так и быстрыми нейтронами (если в последнем случае энергия нейтронов не слишком высока). При очень высокой энергии частицы, например при энергии 200 или 300 Мэв, кривая распада принимает совершенно другую форму, приближаясь к кривой симметричного типа, и имеет довольно плоский максимум. Большое практическое значение процессов деления объясняется огромным количеством энергии, которая выделяется при каждом -ядерном делении. Это можно видеть из кривой энергий связей [c.398]

Помехой при использовании быстрых нейтронов является наличие в спектре атошого реактора тепловых нейтронов. Тепловые нейтроны вследствие значительного сечения ядерных реакций вызывают сильную искусственную радиоактивность облучаемого кристалла, что ве позволяет исследовать образцы сразу юсле облучения. Только применение экрана из кадмия, захватывающего тепловые нейтроны, разрешает проблему защиты от тепловых нейтронов при облучении образцов быстрыми нейтронами. Сечения ядерных реакций для (Острых нейтронов, как правило, существенно меньше, чем для тепловых, и вклад этих процессов в наведенную радиоактивность в большинстве случаев мал. [c.47]

Экспериментальные методы в химии полимеров - часть 2 (1983) -- [ c.299 ]

Динамика регулируемых систем в теплоэнергетике и химии (1972) -- [ c.548 ]

Общая химия (1979) -- [ c.435 ]

Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.2 (1983) -- [ c.299 ]

Аналитическая химия фтора (1970) -- [ c.45 ]

Учебник общей химии 1963 (0) -- [ c.450 ]

Активационный анализ Издание 2 (1974) -- [ c.50 , c.58 , c.73 , c.76 , c.94 ]

Аналитическая химия фтора (1970) -- [ c.45 ]

Физические методы анализа следов элементов (1967) -- [ c.243 ]

Химия изотопов Издание 2 (1957) -- [ c.155 , c.162 , c.165 , c.167 , c.188 , c.191 , c.192 , c.229 , c.230 ]

Радиационная химия (1974) -- [ c.48 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология