Поперечное сечение поглощения

Второе граничное условие заключается в требовании непрерывности результирующего тока нейтронов плотности потока нейтронов на границе. Это условие более удобно записать в интегральной форме изменение числа нейтронов по всему объему реактора равно нулю. Это условие должно выполняться, когда система находится в стационарном состоянии. Однако оно применимо также и к нестационарным системам, так как уравнения, описывающие поведение во времени систем, могут быть всегда сведены к эквивалентным стационарным уравнениям с помощью эффективного поперечного сечения поглощения 2. Таким образом, это интегральное условие может быть записано в виде [c.322]

Рис. 11-15. Поперечное сечение поглощения медленных нейтронов для кадмия.

Оптические свойства отдельных рассеивателей характеризуются поперечными сечениями поглощения а и рассеяния Ор, а также амплитудной матрицей рассеяния тр(/, связывающей комплексные амплитуды напряженностей падающей (/о) и рассеянной Е (I) волн соотнощением [c.40]

Е, = — макроскопическое поперечное сечение поглощения [c.33]

Такое название отражает тот факт, что основной вклад в интеграл (4.98) вносит та часть кривой поперечного сечения иоглощения, которая содержит резонансные пики (рис. 4.18). Так как поперечное сечение поглощения в области резонансных пиков очень велико, то плотность рассеивающих столкно- [c.74]

В соответствии, с выражением (4.181) для поперечного сечения поглощения в тепловой области можно написать соотношение [c.100]

Здесь т) имеет обычное определение. Следует отметить, что с=1, и ф>0 только в тех случаях, когда среднее число (т]) вторичных нейтронов на один поглощенный больше единицы. Эти параметры могут быть также выражены как функции эффективного поперечного сечения поглощения 2. Соответствующее определение для с было дано в уравнении (8.93). Избыток вторичных нейтронов на одно столкновение (ф) дается соотношением [c.321]

Так, для реактора в виде слоя без отражателя статистический вес при вариациях поперечных сечений поглощения и деления меняется как сов Бх, в то время как при вариациях в коэффициенте диффузии — как вт Вх [см. уравнение (13.71)]. Такие кривые статистического веса показаны на рис. 13.3, из которого следует, что изменения в сечениях поглощения и деления сказываются больше па изменении реактивности, когда они происходят вблизи центра реактора. Изменения же, происходящие вблизи границ, но столь существенны вследствие значительной утечки пейтронов из этих областей, так что их ноглощение не сильно влияет па последующее поколение пейтронов. [c.580]

Металлы ПА-группы периодической системы Д. И. Менделеева обладают малым поперечным сечением поглощения тепловых нейтронов (10 м ) Ве 0,01 Mg 0,059 Са 0,43 8г 1,16 Ва 1,17. Поэтому бериллиевые и магниевые сплавы устойчивы в условиях сильной радиации. [c.299]

Металлы IV В-группы различно относятся к радиационным процессам. Поперечные сечения поглощения тепловых нейтронов для них следующие (10 м ) Т 5,6 2г 0,18 ИГ 115. Следовательно, только цирконий целесообразно использовать в условиях высокой радиации. [c.327]

Металлы V группы обладают сравнительно малым поперечным сечением поглощения тепловых нейтронов (10" м ) V 4,7 ЫЬ 1,1 Та 21,3. Ванадий и ниобий используются при строительстве реакторов (транспортных) и другой аппаратуры, способной работать в условиях высокого уровня радиации (ТВЭЛы). [c.335]

Поперечные сечения поглощения тепловых нейтронов (10" м ) для Мп — 12,6, а для Не — 84,0. [c.354]

Платиновые -металлы У1П группы обладают сильно отличающимися в семействе поперечными сечениями поглощения тепловых нейтронов (10 м ) Ри 2,46 Р1т 150,0 Рс1 8,0 Оз 14,7 1г 440 Р1 8,1. Таким образом в условиях радиации НК и 1г неустойчивы и образуют радиоактивные изотопы. [c.377]

Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов у -металлов I группы значительное (10" м ) Си 3,59 Ад 60,0 Аи 94. [c.384]

Металлы II группы обладают следующими поперечными сечениями поглощения тепловых нейтронов (10 м ) Zn 1,06 d 2400 Hg 380. Огромная поглотительная способность кадмия, имеющего большое количество изотопов, определяет его применение как регулятора цепной реакции расщепления ядерного топлива. [c.393]

Титан, цирконий и гафний наиболее заметно различаются по плотности, температуре плавления и температуре кипения. Кроме того, у гафния высокое эффективное поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов, равное 105 барн у циркония оно 0,18 0,02 барн. [c.212]

Не все щелочные металлы могут быть использованы в условиях высокой радиации. Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов для этих металлов составляет Ы 67 2 Ыа 0,49 К 1,97 Rb 0,70 Сз 29,0 барн. Таким образом, и Сз — весьма сильные поглотители тепловых нейтронов и могут сами становиться активными, т. е. вступать в ядерные реакции. [c.304]

Поперечные сечения поглощения тепловых нейтронов для с(-ме-таллов VI группы следующие Сг — 2,9 Мо — 2,4 W — 19,2 барн. Таким образом первые два металла устойчивы в средах с высоким [c.357]

Из р-металлов III группы только один индий обладает большим поперечным сечением поглощения тепловых нейтронов — 190 барн. Остальные металлы А1—0,215 Оа —2,71 Т1 — 3,3 барн. [c.417]

Важной для технического использования особенностью лития является резкое различие в значениях поперечного сечения поглощения тепловых нейтронов (ст) его изотопами. Значения а (барн) [8] для Li — 945 и для Li — 0,033 для природной смеси изотопов приводятся значения а от 67 2 [9] до 71 1 [10]. [c.11]

Константа к в последнем уравнении показывает число единиц массы, соответствующее единице площади поперечного сечения. Иными словами, для данного поперечного сечения поглощение пропорционально массе поглощаемого материала. [c.27]

Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов 2,71 бар-на 284]. [c.24]

Рис. 4.27. Поперечное сечение поглощения 2 — закон 1/и 2 — действительная кривая полеречиого сечения.

Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов для индия составляет 190 барн [284]. [c.43]

Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов 67 2 бар-на [427], [c.155]

Применение бериллия в ядерных реакторах обусловлено тем, что бериллий является превосходным замедлителем и отражателем в реакторах благодаря малому поперечному сечению поглощения тепловых нейтронов и большому поперечному сечению рассеяния нейтронов. [c.210]

Бор и борсодержащие материалы обладают сравнительно большими поперечными сечениями поглощения тепловых нейтронов и поэтому наиболее пригодны для применения в управляющих устройствах ядерных реакторов. Большое поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов обязано главным образом изотопу бора В °. [c.264]

Характеристика бора Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов, барны. [c.264]

Массо- вое число Распространенность изотопа, %. Поперечное сечение поглощения тепловых нейтро нов, барны Спин ядра Магнитный момент ядра мме Сечение рассеяния тепловых нейтронов барны [c.271]

Методы измерения сечений отдельных нейтронных реакций значительно более сложны и здесь не обсуждаются. Сечения для тепловых нейтронов обычно относят к сечениям взаимодействия нейтронов, кинетическая энергия которых соответствует равновесной температуре материала. Обычно эта температура принимается равной 20° С (0,025 эв). Соответствующая скорость нейтронов составляет 2200 м1сек. Поперечные сечения поглощения, упругого рассеяния и деления в тепловой области для некоторых материалов реактора приведены в табл. 2.2 [10]. В ней также приводится плотность материалов при температ/ре 20° С. [c.35]

Четвертое предположение является также упрощением, но оно не вносит больших изменений в результаты. Прн этом поперечные сечения поглощения и упругого рассеяния будем отиоспть к скорости нейтронов и, хотя символ V будем опускать. [c.40]

Тот факт, что в обоих распределениях (4.170) имеется один и тот же параметр Т, есть прямое следстБие предположения о том, что среда чисто рассеи -вающая. Однако для многих сред характерно заметное поперечное сечение поглощения, особенно это относится к активной зоне тепловых реакторов. В этих случаях выражения (4.170) в общем несправедливы и функции распределений следует уточнить, чтобы учесть влияние на сиектр потерь нейтронов из-за поглощения. Наличие поглощения уменьшает время пребывания нейтронов на тех энергетических интервалах, где сечение поглощения относительно велико. Так как для большинства материалов микроскопическое поперечное сечение поглощения изменяется примерно по закону Ни, то это означает, что плотности нейтронов по мере уменьшения энергии (скорости) нейтронов все более отклоняются от плотности, которая имеет место в чисто рассеивающей среде. В результате распределение нейтронов т искажается, а точка максимального значения средней скорости смещается в область более высоких значений скоростей, для которых поперечные сечения поглощения несколько меньше. Это смещение максимума и искал ение формы функции распределения нейтронов называется у жестчением спектра. Это ужестчение спектра тем больше, чем больше величина [c.92]

Следует помнить, что сечение поглощения ст, входящее в это уравнение, зависит от энергии пейтроЕза. В ппду того, что поперечные сечения поглощения пмеют наибольшие значения в области тепловых энергий, поперечное сечение и все дру/ ие величины будем относить к тепловой энергетической группе, опреде.тяемой температурой реактора. [c.451]

ДИСПРОЗИЙ (от греч. dysprositos-труднодоступный лат. Dysprosimn) Dy, хим. элемент 1П гр. периодич. системы относится к редкоземельным элементам (иттриевая подгруппа лантаноидов), ат. и. 66, ат. м. 162,50. Состоит из 7 стабильных изотопов Dy, Dy, Dy, Dy, Dy, Dy и Dy. Поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов 10 м . Конфнгурахщя внеш. электронных оболочек 4/°5i 5p 5d 6j, степени окисления -ЬЗ, реже +2, +4 энергия ионизации Dy° - Dy -> Dy " - Dy " - Dy соотв. 5,93, 11,67, 22,79, 41,47 зВ атомный радиус 0,177 нм, ионный радиус (в скобках указано координац. число) Dy 0,121 нм (6), 0,127 нм (7), 0,133 нм (8), Dy 0,105 нм (6), 0,111 нм (7), 0,117 нм (8), 0,122 нм (9), Dy "- 0,087 нм (8). [c.82]

В атомной технике используется также изотоп (с малым поперечным сечением поглощения тепловых нейтронов) в качестве теплоносителя для охлаждения ядерных реакторов [48, 49]. Использование лития как теплоносителя основано на том, что он имеет большой диапазон жидкого состояния при малой плотности и высокой теплопроводности [50, 51], и если бы природный литий не был поглотителем тепловых нейтронов (благодаря наличию в нем Ы, который специально применяется для обнаружения тепловых нейтронов), то он явился бы идеальным и яешевым охладителем. Подробности о применении металлического лития в разных областях современной техники можно найти в работах [8, 10—12, 46, 52-55]. [c.17]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология