Нейтроны быстрые

В ядерных реакторах возникающие при делении нейтроны быстро замедляются до тепловых энергий. Дпя большинства действующих ядерных реакторов плотность потока нейтронов в активной зоне обычно равна 10 . .. Ю с см . В подкритических сборках (например, ПС-1) при использовании радионуклидного источника с потоком нейтронов 10 с" достигаются потоки медленных нейтронов 10 с см . [c.78]

Чтобы получить источник тепловых нейтронов в окрестности точки г из источника быстрых нейтронов в точке г , просто умножим уравнение (10.237) на д(г, Т1 ), т. е. на число нейтронов быстрого источника, производящего один нейтрон в единицу времени в точке г , замедляющихся до тепловой энергии в точке г в единицу времени на единицу объема. Тогда функция 5(г)-есть просто сумма таких вкладов от всех стержней. Считая, что Ул и 11 [c.520]

Тепловыми нейтронами называют медленные нейтроны (с энергией около 0,03 эв), образующиеся в результате замедления быстрых нейтронов. Быстрые нейтроны замедляются эффективнее при рассеянии в среде, содержащей ядра с небольшим массовым числом. К таким веществам относятся вода НгО, тяжелая вода ОгО, углерод С и др. После замедления до скорости тепловых нейтронов некоторое время нейтроны продолжают двигаться (диффундировать) в замедлителе, пока не будут поглощены или не расщепят какое-либо другое ядро. [c.548]

Приведем некоторые значения длин волн, характерные для быстрых и медленных тепловых нейтронов. Быстрые нейтроны получаются в реакторах с энергией / 10 МэБ и им соответствуют длины волн к Ю А, сравнимые с размерами атомных ядер. Медленные тепловые нейтроны, находящиеся в тепловом равновесии с замедлителем при температурах от О до 100° С, имеют длины волн соответственно от 1,55 до 1,33 А ). Это обстоятельство , позволяет использовать медленные нейтроны в структурной нейтронографии. [c.73]

Глубокие химические изменения происходят в полимерах при действии радиационных излучений независимо от вида энергий (рентгеновские, лу-чи, быстрые и медленные нейтроны, быстрые электроны, а-частицы, протоны, другие продукты ядерных реакций), Энергия этих излучений порядка 9—10 эВ и более, тогда как энергия химических связей в полимерах порядка 2,5—4 эВ, Поэтому такие излучения способны вызвать разрыв связей в цепи, но он не всегда имеет место вследствие перераспределения и рассеяния (диссипации) энергии. При облучении, например, полиэтилена лишь 57о поглощенной энергии идет на развитие химических реакций, а 95% рассеивается в виде теплоты. [c.244]

В настоящее время протон и нейтрон рассматриваются как различные состояния единой ядерной частицы — нуклона. Так, в ядре протон и нейтрон могут взаимно превращаться друг в друга. Нейтрон — частица недолговечная продолжительность его жизни оценивается в 1,11 10 сек (для сопоставления отметим, что 1 год округленно содержит 3-10 сек). Выбрасывая электрон, нейтрон превращается в протон (пр + е ). При этом нейтрон относительно устойчив только тогда, когда он находится в составе атомного ядра. Свободный же нейтрон быстро распадается по указанному выше уравнению и переходит в протон период полураспада (стр. 384) Тц свободного нейтрона составляет всего лишь 11,7 мин. [c.19]

Активационный анализ на быстрых нейтронах. Быстрыми нейтронами считаются нейтроны с >1 Мэе, которые способны вызывать пороговые реакции типа п, р), [п, а) и (п, 2 ) на средних и тяжелых ядрах. Исходя из характера взаимодействия нейтронов с веществом, которое было рассмотрено ранее, следует, что наиболее благоприятными для применения в аналитических целях являются быстрые нейтроны с энергией в области 8—20 Мэе. Ранее было показано также, что у имеющихся основных источников нейтронов энергетические спектры различаются в значительной степени. [c.68]

Так как человеческое тело построено главным образом из легких атомов, при попадании в него нейтроны быстро теряют свою энергию. Вызываемые ими [c.518]

Источники нейтронов на основе тормозного излучения электронных ускорителей. При соударении быстрых электронов с ядрами мишени возникает интенсивное тормозное излучение. Если энергия у-квантов тормозного излучения превосходит энергию связи нейтронов в ядрах вещества мишени, то могут быть получены нейтроны в результате реакции (у, п). Выход нейтронов быстро растет с увеличением энергии электронов. При [c.893]

Защита от быстрых нейтронов заключается в замедлении их в веществе, содержащем легкие атомы, с последующим поглощением нейтронов элементами с большим сечением захвата. Лучшими замедляющими материалами являются вода и парафин, которые содержат много водорода. При столкновении с атомами водорода нейтроны быстро теряют свою энергию. Замедляющим материалом может служить также углерод и бетон. В качестве поглотителя медленных нейтронов лучше всего применять бор, который имеет большое сечение захвата и реагирует с нейтронами, образуя стабильный изотоп без испускания с-квантов. [c.110]

В реакторе на тепловых нейтронах имеется достаточное количество замедляющего материала, поэтому скорости нейтронов быстро спадают до тепловых и деление практически идет лишь на тепловых нейтронах. [c.44]

Источниками нейтронов могут являться ядерные реакторы с потоком нейтронов (быстрые и медленные) ней- [c.249]

Тяжелые частицы всегда наводят в облучаемом материале радиоактивность. Учитывая также вредное действие нейтронов и у-лучей, образующихся при работе ускорителя, необходимо обеспечение особых мер техники безопасности. В системах, содержащих в своем составе атомы водорода, образование частиц с высокой плотностью ионизации, более или менее равномерно распределенных по объему, может быть вызвано облучением быстрыми нейтронами. Быстрые нейтроны можно получить [c.45]

Интенсивность и поглощение проникающих излучений. К числу проникающих излучений относят различные виды ядерных и электронных излучений у-, -, нейтроны, быстрые электроны и др.), образующихся от естественных радиоактивных веществ и искусственных изотопов, а также полученных в специальных устройствах синхротронах, бетатронах, рентгеновских трубках и т. д. Интенсивность проникающего излучения /, прошедшего слой вещества толщиной d и плотностью р, может быть определена из общеизвестного выражения [c.29]

Энергия нейтронов Быстрые Промежуточ- ные Тепловые [c.34]

Воздействие различных видов излучений на живые организмы неодинаково. Например, если эффект, создаваемый р- и у-излуче-нием, условно принять за единицу, то при той же дозе излуче-ния тепловые нейтроны, быстрые нейтроны и а-частицы будут характеризоваться соответственно значениями 2,5, 10 и 10. Поэтому для характеристики действия излучений на живые организмы вводится понятие относительной биологической эффективности (ОБЭ), единицей которой служит так называемый биологический эквивалент рентгена (бэр). Интенсивность излучения выражается в единицах дозы излучения (Р/ч или бэр/ч), а суммарное излучение измеряется в единицах интегральной дозы излучения (бэр или миллибэр—мбэр). [c.351]

При работе в стационарном режиме ядерные процессы, происходящие в реакторе, можно схематично представить такой последовательностью. Ядра в топливных элементах, поглощая тепловые нейтроны, испытывают деление с испусканием в среднем 2,44 нейтрона. Поскольку эти нейтроны быстрые, для поддержания цепной реакции они должны быть замедлены. Поэтому, покидая топливный элемент, они попадают в замедлитель (легкая или тяжелая вода, графит, бериллий), где постепенно теряют энергию и приходят в тепловое равновесие со средой. Диффундируя в активной зоне, часть из них снова попадает в один из топливных элементов, вызывая новое деление. [c.73]

При воздействии на плутоний 239 быстрых нейтронов (БИ) на 10 поглощенных выделяется 29 нейтронов. Быстрые нейтроны значительно меньше поглощаются конструкционными материалами и продуктами деления. В России работает реактор-размножитель БН-600 на Белоярской АЭС. [c.529]

Величина 2д , которая фигурирует в уравнении (8.141а), должна быть подобрана таким образом, чтобы 2д ф (г) хорошо совпадала с плотностью замедления быстрых нейтронов в тепловые в точке г. В качестве источников быстрых нейтронов должны быть взяты нейтроны, образующиеся в процессе деления на тепловых нейтронах г2 ф2(г). Параметры и 21 а представляют собой коэффициент диффузии тепловых нейтронов и сечение поглощения для тепловых нейтронов в активной зоне соответственно. Источник в уравнении для тепловых нейтронов (8.1416) взят равным числу нейтронов, замедляющихся из быстрой группы, за вычетом количества потерянных нейтронов из-за поглощения в процессе замедления. Положим, что рс — доля нейтронов быстрой группы, достигающих тепловых энергий (в активной зоне) в процессе замедления, и предположим, что рс определяется вероятностью нейтрону избежать резонансного захвата в активной зоне. Следует заметить, что такой выбор несколько произволен, поскольку сечение д пока еще не определено. Таким образом, примем это определение как удобное и оставим за собой возможность для подходящего определения величины Бд при конкретизации слагаемого /)с2д ф1> дающего источники тепловых нейтронов. [c.331]

Природный уран состоит из двух изотопов , которые разно относятся к поглощению нейтронов. Изотоп легко делится нейтронами любых скоростей, особенно тепловыми. Для последних его эффективное сечение делений имеет очень высокую величину 550 барн, но содержание этого изотопа в природном уране равно лишь 1/139. Преобладающий изотоп наоборот, вовсе не делится тепловыми нейтронами. Быстрые нейтроны не ниже 1,1 Мэв его делят, но с большей вероятностью они им захватываются по реакции (п, у) с образованием, который затем последовательно испускает два электрона с образованием нептуния Ыр и конечного плутония Ри с полупериодом 24 110 лет. Этот процесс происходит также и на медленных нейтронах. Для тепловых нейтронов его сечение равно 2,8 бар-на, но оно растет до 60 барнов при энергии 6,7 Мэв, отвечающей первому резонансному пику. Разное отношение обоих изотопов урана к делению нейтронами было непосредственно подтверждено Пиром с сотр. [399], которые разделили в масс-спектрометре небольшое количество урана на оба изотопа. [c.191]

Так как человеческое тело построено главным образом из легких атомов, при попадании в него нейтроны быстро теряют свою энергию. Вызываемые ими эффекты сходны по характеру с действием рентгеновских или у лучей, но концентрируются не на тяжелых (костных), а на легких тканях организма. Это обстоятельство может послужить основой медицинского использования нейтронных потоков. [c.566]

Ядерные расщепления,. вызванные нейтронами, обладают некоторыми частностями. Как заметил Ферми (1934), алюминий претерпевает разные превращения под действием быстрых или медленных нейтронов. Быстрые нейтроны вызывают выбрасывание какой-либо частицы (обладающей большой кинетической энергией) [c.771]

Найти коэффициент скорости счета детектора с оболочкой и без нее при следующих предположениях 1) диффузионная теория справедлива для материала оболочки сферическая полость и пространство впе ее — вакуум 2) материал оболочки таков, что все деления происходят на тепловых нейтронах быстрые нейтроны, образующиеся при делении, превращаются в тепловые с тем же пространственным распределением, какое они имели, будучи быстрыми. Однако при замедлении до тепловых имеет место поглощение и утечка 3) сборка подкритическая —стационарное состояние без источника не сохраняется состав размножающей оболочки таков, чтодтА >1 (где <7х — вероятность быстрому нейтрону избежать утечки перед превращением его в тепловой). [c.182]

Другим классическим примером пространственных диссипативных структур является так называемая решетка вакансионных пор, экспериментально обнаруженная Дж. Эвансом в 1970 г. при исследовании микроструктуры молибдена, облученного ионами азота. Известно, что облучение металла некоторыми частицами (нейтронами, быстрыми ионами) приводит к образованию в кристаллической решетке точечных дефектов — вакансий и межузель-ных атомов. При повышении температуры эти вакансии, перемещаясь в кристалле, образуют сложные кластеры дефектов в виде [c.378]

Элемент Тепловые нейтро- ны Быстрые нейтроны Т-Кваа- ты Элемент Тепловые нейтроны Быстрые 1 нейтроны 1 т-Квантм [c.79]

В соответствии с энергией нейтронов в реакторе их обычно разделяют на три группы 1) быстрые нейтроны, получающиеся при делении 2) резонансные или промежуточные нейтроны, имеющие энергию от 1 Мзв ло 1 эв и получающиеся в процессе замедления быстрых нейтронов 3) тепловые нейтроны, имеющие среднюю энергию около 0,025 эв. В реакторе на тепловых нейтронах наибольший поток быстрых нейтронов наблюдается в урановых стержнях в центре активной зоны. Поток быстрых нейтронов быстро падает по мере удаления от уранового стержня вследствие замедления нейтронов в замедлителе. С другой стороны, поток тепловых нейтронов увеличивается при удалении от уранового стержня. Что касается резонансных нейтронов, то пространственное изменение их потока в активной зоне значительно меньше, чем для быстрых и тепловых нейтронов. Изменение потоков различных групп нейтронов по активной зоне легководного реактора МегИп приведено на рис. 13 [83]. [c.56]

Нептуний (Np) — искусственно полученный радиоактивный элемент семейства актиноидов. Представляет собой сравнительно мягкий металл с серебристым блеском. Открыт в 1940 г. американскими учеными Макмилланом и Эйблсоном, которые нашли, что изотоп урана 11, образующийся при облучении нейтронами, быстро распадается, испуская р-частицу и превращается в нзотоп элемента с атомным номером 93. Название элемента происходит от названия планеты Нептун. Ничтожные количества элемента в виде 2з Np и найдены в урановых рудах, где эти изотопы образуются непрерывно за счет ядерных реакций с нейтронами. Весомые количества образуются в качестве побоч- [c.622]

Существует некое критическое значение радиуса уранового шарообразного блока, при превышении которого плотность нейтронов быстро (экспоненциально) нарастает, что приводит кядерному взрыву. Грубый теоретический подсчет показывает, [c.191]

Менделевий является последним из элементов, полученных в циклотроне. Для синтеза следующих элементов просто-напросто нет достаточного исходного материала. Все большие трудности создавало для ученых одно неприятное свойство трансуранов их самопроизвольное деление и все уменьшающийся период полураспада. За то время, которое требовалось для получения в реакторе исходного элемента в весомых количествах, он успевал в значительной мере исчезнуть в результате начавшегося распада. Прекрасным примером может служить фермий-257— наиболее тяжелый известный изотоп, который удалось получить. Период полураспада фер-мия-257 составляет 97 дней, что позволило считать его подходящим исходным веществом для получения трансфермиевых элементов. Однако при облучении в мощном реакторе из фермия-257 образуется только короткоживущий фермий-258, который самопроизвольно делится за считанные микросекунды. После этого малорадостного открытия надежда ступенчатого получения последующих трансуранов путем захвата нейтронов быстро исчезла. Исследователи дошли до такой точки, когда для синтеза следующих трансуранов требовалось попросту придумать что-то новое. [c.177]

Так как человеческое тело построено главным образом из легких атомов, при попаданий него нейтроны быстро теряют свою энергию. Вызываемые ими эффекты сходны по характеру с действием рентгеновских или улучей, но концентрируются не на [c.352]

Экспериментальные методы в химии полимеров - часть 2 (1983) -- [ c.299 ]

Экспериментальные методы в химии полимеров Ч.2 (1983) -- [ c.299 ]

Аналитическая химия фтора (1970) -- [ c.45 , c.49 ]

Химия в атомной технологии (1967) -- [ c.17 ]

Активационный анализ Издание 2 (1974) -- [ c.58 , c.73 , c.86 ]

Аналитическая химия фтора (1970) -- [ c.45 , c.49 ]

Физические методы анализа следов элементов (1967) -- [ c.244 ]

Физическая химия (1967) -- [ c.733 ]

Радиационная химия (1974) -- [ c.48 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология