Рейнера вязкой жидкости

Уже Рейнер отмечал , что при ламинарном течении вязких жидкостей каждый элемент объема не только деформируется со скоростью сдвига V, но и вращается с угловой скоростью со = у/2. Рассматривая с этих позиций стационарное течение расплавов полимеров, можно считать, что каждый элементарный объем полимерного материала, вращающегося относительно поля напряжений с определенной частотой, подвергается периодической деформации растяжения с вдвое большей частотой , поскольку за один поворот каждое сечение дважды совмещается с направлением главного растягивающего напряжения. Таким образом, установившееся ламинарное течение является своеобразным аналогом динамического режима деформации, а эффективная вязкость, наблюдающаяся при стационарном течении расплава, — аналогом динамической вязкости . [c.35]

Уже Рейнер отмечал [9, с. 51], что при ламинарном течении вязких жидкостей каждый элемент объема не только деформируется со скоростью сдвига у, но и вращается с угловой скоростью 03=y/2- Рассматривая с этих позиций стационарное течение полимеров, можно считать, что каждый элементарный объем полимерного материала, вращающегося относительно поля напряжения с определенной частотой, подвергается периодической деформации растяжения с вдвое большей частотой [20, с. 37], поскольку за один оборот каждое сечение дважды совмещается с направлением главного растягивающего напряжения. Таким образом, установившееся ламинарное течение является своеобразным аналогом динамического режима деформации, а аномалия вязкости, наблюдающаяся при стационарном течении, аналогична частотной зависимости динамической вязкости и так же, как все остальные особенности механического поведения полимеров, является следствием релаксационного механизма деформации [14, с. 479 17, с. 153 21—36 38—40 121 122]. [c.48]

Одна из первых попыток такого рода сводилась к построению реологического уравнения состояния вязкой жидкости, подобного выражению для упругого потенциала Рейнера, т. е. было высказано предположение, что в общем случае диссипативная функция зависит не только от второго, но и от третьего инвариантов тензора скоростей деформации, так что [c.67]

Иногда в литературе предлагаются различные обобщения степенных законов. Так, М. Рейнер предлагает записывать. уравнение кривой течения аномально-вязких жидкостей в такой форме [c.177]

Консистентные переменные Рейнера для криволинейных Шмелевых каналов. Ранее было показано, что гидравлическое сопротивление криволинейных щелевых каналов ламинарному течению вязкой ньютоновской жидкости описывается уравнением (71) или при условии, что для щелевых каналов с большим соотношением сторон поперечного сечения справедливо равенство с1д=2Н, [c.115]

Прототипами ротационных вискозиметров явились разработанные в 1889 г. приборы ф. Н. Шведова и М. Куэтта, в которых осуществляется круговое течение жидкости в кольцевом зазоре между наружным цилиндром радусом / , вращаемым с угловой скоростью (О, и внутренним цилиндром радиусом подвешенным на упругой нити, служащей динамометром и воспринимающей крутящий момент М. Для пластично-вязких жидкостей М. Рейнер и Р. Ривлин в 1927 г. вывели уравнение [c.258]

Реологическое уравнение состояния (1.108) представляет собой аналог уравнения вязкой жидкости Ривлина [см. формулу (1.71)] я соотношения между компонентами тензоров напряжений и деформации упругого тела Рейнера [см. формулу (1.61)]. Таким образом, это уравнение состояния представляет собой обобщение для вязкоупругой среды потенциалов Рейнера и диссипативной функции Ривлина. Поэтому при малых временах воздействия поведение среды, реологические свойства которой описываются уравнением (1.108), такое же, ак упругого тела Рейнера, а при больших — как вязкой жидкости Ривлина. Характер изменений напряжений во времени определяется видом релаксационных функций — линейной ф и бинарной фа. [c.106]

Из диссипативной функции Ривлина следует появление нормальных напряжений нри сдвиговом течении (эффект Вейссенберга) аналогично тому, как это предсказывалось потенциалом Рейнера. При использовании диссипативной функции Ривлина нормальные напряжения должны быть пропорциональны квадрату скорости сдвига. Однако диссипативная функция Ривлина, когда W = О, предсказывает появление нормальных напряжений при сдвиге чисто вязкой (неэластичной) жидкости, что противоречит опытным данным, поскольку обычно появление нормальных напряжений связано с высокой эластичностью жидкости. [c.67]

По Рейнеру -, тело Бингама представляет собой последовательное соединение вязкого элемента, тела Сен-Венана и пружины. Однако обычно жидкости, свойства которых соответствуют телу Бингама, не обладают упругостью. Следо-фательно, включение в модель пружины еще больше сужает возможность применения этой модели. [c.27]