Распределение поля в коронирующем слое

Рис. 156. Распределение напряжённости поля в коронирующем слое коронного разряда между цилиндрическим проводом радиуса гц = 0,05 сж и соосным ему Цилиндром радиуса Я = 7,4 см при давлении воздуха /7=736,3 мм рт. ст., г—расстояние от тонкого провода.

Основная роль нространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых случах сводится к ограничению тока пространственным зарядом. В общем случае существенное влияние пространственных зарядов на явления электрического разряда в газах заключается в искажении электрического поля между электродами по сравнению с полем между ними в высоком вакууме. Это искажение обусловлено не только изменением плотности пространственного заряда р вследствие ионизации нейтральных частиц газа в разряде, но и тем, что слои пространственного заряда нередко экранируют обширные области разрядного промежутка от полей, созданных электродами. Можно без преувеличения сказать, что иространственные заряды во многих случаях определяют распределение потенциала в разрядном промежутке в значительно большей степени, чем потенциалы и форма электродов. Это имеет, например, место в тлеющем разряде, в начальных стадиях искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. [c.158]

Распределение поля и вольтамперная характеристика коронного разряда. Чтобы судить о толщине коронирующего слоя и о величине приходящегося на этот слой напряжения, необходимо решить задачу о распределении напряжённости поля в коронирующем слое. Решение этой задачи, проведённое в рамках теории лавинных разрядов, показывает, что распределение потенциала в коронирующем слое, обволакивающем тонкий цилиндрический провод, очень близко к распределению поля в цилиндрическом конденсаторе [c.374]

Наличие нространственных зарядов в коронирующем слое несколько искажает кривую Е = f (г) по сравнению с формулой (105,1). В качестве иллюстрации на рис. 156 приведено распределение поля, подсчитанное автором этой книги для одного частного случая отрицательного коронного разряда. [c.374]

В случае положительной короны электронные лавины развиваются от внешней границы коронирующего слоя к коронирующе-му электроду. Элементарным процессом, благодаря которому на границе коронирующего с.лоя возникают свободные электроны, создающие лавины в коронирующем слое, является объёмная ионизация газа световыми квантами, генерируемыми в коронирующем слое. Ход распределения напряжённости поля в коронирующем слое в общих чертах такой же, как и в случае отрицательной короны. Однако при приближении к границе коронирующего слоя кривая распределения напряжённости поля идёт гораздо более полого. Поэтому толщина коронирующего слоя у положительно заряженного электрода всегда больше, чем у отрицательного. [c.376]

На границе коронирующего слоя при г = г и F=Fj значение Е должно равняться той напряжённости поля Е , при которой в данных условиях (плотность и природа газа) начинается ионизация столкновениями первого рода и коэффициент объёмной ионизации а перестаёт быть нулём. Распределение напряжённости поля Е во внешней области короны, строго говоря, должно выражаться формулой [c.378]

Фотоэффект Термоэлектронная эмиссия Различные виды вторичной эмиссии на катоде Специфические процессы на границе положительного коронирующего слоя. Фотоионизация газа в объёме а) Роли почти не играют, б, в, г и д) Обусловливают области свечения и распределение поля в разряде [c.399]

Распределение поля в коронирующем слое. Чтобы судить о ширине коронирующего слоя и о величине приходящегося на этот слой напряжения, необходимо решить задачу о распределении напряжённости поля в коронирующем слое. Некоторые качественные указания сделаны в отношении этого распределения Роговским [2018] ). Исходя из теории Роговского, задачу можно решить и количественно [2014, 2020]. Приводим это решение для случая отрицательного коронирующего провода. [c.604]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПОЛЯ В КОРОНИРУЮЩЕМ СЛОЕ [c.607]

Концентрация положительных ионов на наружном участке коронирующего слоя положительной короны на столько раз больше, чем концентрация отрицательных ионов на том же участке, что влиянием последних на напряжённость поля можно пренебречь. Вместе с тем наибольшее значение в балансе разряда имеют лавины, образуемые электронами, освобождёнными в тонком слое около границы коронирующего слоя положительной короны, так как эти лавины имеют в своём распоряжении н аиболее длинный путь для разбега. Эти два обстоятельства позволяют при расчёте распределения поля считать, что все лавины начинают свой разбег на внешней границе коронирующего слоя. В качестве граничного условия в этом случае служит выражение [c.610]

В случае положительного коронного разряда Ео оказывается несколько меньше, чем Е1-. Так как в коронирующем слое положительной короны преобладает положительный пространственный заряд, то на всём протяжении этого слоя Д( г)>0, и напряжённость поля больше, чем В результате кривая распределения напряжённости поля в случае положительной короны лежит так же близко к кривой = как и в случае отрицательной короны, но пересекает эту кривую лишь один раз и на наружном участке коронирующего слоя идёт выше, чем г случае отрицательной короны. Поэтому граница коронирующего слоя г=г.1, Е=--Е , а = 0) лежит при прочих равных условиях дальше от коронирующего провода, чем при отрицательной короне диаметр коронирующего слоя 2r больше ). [c.611]

Для точного решения задачи надо знать и 1 , р т. е. надо предварительно решить задачу о распределении поля в коронирующем слое. Приведённый в предыдущем параграфе расчёт этого распределения и анализ полученных там результатов показывают, что при практически интересующих токах короны за распределение поля в коронирующем слое можно принять распределение поля в цилиндрическом конденсаторе при отсутствии пространственных зарядов [c.616]

Результаты подсчёта для и полученные при помощи формул (800) и (801) для частного случая, сопоставлены в таблице 47 с результатами, вытекающими из подсчёта распределения поля в коронирующем слое отрицательной ко[юны по методу, изложенному в 3 этой главы. [c.637]

Главная роль пространственных зарядов в газовом разряде только в некоторых отдельных случаях заключается в ограничении тока (например, коронный разряд). В тех случаях и в тех областях разряда, в которых мы имеехм наличие свободных электронов и положительных ионо-в при сравнительно сильном поле, концентрация положительных ионов больше, чем концентрация электронов, так как электроны при прочих равных условиях движутся в поле быстрее положительных ионов и скорее покидают разрядный промежуток. Поэтому результируюший пространственный заряд в таких областях разряда оказывается положительным. Этот положительный пространственный заряд обусловливает распределение напряжённости поля в разрядном промежутке и те]и определяет характер и условия протекания разряда. Такова роль положительного пространственного заряда и катодных частях тлеющего разряда, в канале начальной стадии искрового разряда, в коронирующем слое коронного разряда. Вследствие положительного знака результирующей плотности пространственного заряда кривая распределения потенциала в этом случае направлена своей выпуклостью не вниз (к оси абсцисс), как на рисунке 130, а вверх (к оси ординат), как это следует из уравнения Пуассона и из известного положения дифференциальной геометрии. [c.298]

Вернемся к задаче распределения поля в коронирующем слое и будем искать приближённого её решения для определения г , сохраняя принятые нами на стр. 605 обозначения. В случае отр и-цательной короны мы апроксимируем от г = до г —г [c.636]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология