Системы квазиоднородные

В то же время феноменологические представления о зернистом слое сорбента, как о квазиоднородной среде, и возможность распространения на нее феноменологических уравнений, базирующихся на законах усреднения в столь сложной с точки зрения геометрии и гидродинамики гетерогенной системы, как зернистый слой, требуют более детального обсуждения допустимости перечисленных приближений. Без такой детализации невозможно построение и феноменологических моделей, учитывающих химическое взаимодействие диффундирующих частиц. [c.52]

Максимальный размер частиц не превышает 30—50 мкм [2, 3], т. е. меньше самого малого элемента объема (0,1 мл) пасты можно рассматривать как квазиоднородные системы [4]. Устойчивость жидких форм обусловливается наличием стабилизаторов, а часто и пространственных сеток или структур, характерных для тиксотропных систем. [c.145]

Однако аппарат теории упругости анизотропного тела, который очень часто используется для расчета элементов конструкции из стеклопластиков, совершенно не учитывает этих особенностей и применим только для абсолютно монолитных материалов. Поэтому для корректного анализа напряженно-деформированного состояния гетерогенной системы и для строгого перехода от неоднородной среды к квазиоднородной необходима оценка монолитности материала. [c.6]

Переход от системы тел к квазиоднородному телу. Некоторые РЭА содержат большое количество одинаковых в конструктивном отношении элементов (деталей, модулей, твердых схем, ферритовых ячеек и т. п.), повторяющихся во всех трех измерениях. Например, на рис. 1.1,6 представлен узел аппарата, состоящий из большого количества модулей. При этом возможны некоторые отклонения размеров, равномерности заполнения платы элементами, рассеиваемой элементами мощности. Из подобных узлов может быть спроектирован блок, схематически представленный на рис. 3.3, а. При анализе теплового режима таких устройств их можно рассматривать как квазиоднородное тело, теплофизические свойства которого таковы, что температурные поля реального и квазиоднородного тел мало различаются. [c.157]

Во многих случаях возможен следующий общий прием перехода от неоднородного тела к квазиоднородному. Пусть нагретая зона состоит из одинаковых элементов, которые распределены в пространстве с определенной закономерностью (рис. 3.3, а). Такая система обладает дальним порядком, т. е. в любом направлении геометрические и физические свойства системы периодически повторяются. В системе с дальним порядком можно выделить наименьший объем, многократно повторяя который получаем исходную систему. Такой объем назовем элементарной ячейкой, на рис. 3.3, а он заштрихован, а на рис. 3.3, б изображен отдельно. Можно показать, что эффективная теплопроводность К элементарной ячейки и всей системы с дальним порядком совпадают. Поэтому определение эффективной теплопроводности блока в различных направлениях е=х, у, г сводится к более простой задаче —определения Яе для элементарной ячейки. [c.157]

В приложении Б.6 содержатся формулы для расчета эффективных теплопроводностей наиболее распространенного класса блоков РЭА. Подробное обоснование изложенного выше метода сведения системы тел с упорядоченной структурой к квазиоднородному телу и вывод расчетных формул можно найти в [3, 10]. [c.157]

Для аппарата с герметичным корпусом в условиях свободной конвекции тепловая проводимость азе может быть оценена по формуле 0зс = 9Лз, а 013—-по формуле (3.54). Наконец, переход от системы пластин (рис. 3.16, в) к квазиоднородному телу (рис. 3.16, г) возможен на основании приема, изложенного в 3.1. Окончательно получаем анизотропный параллелепипед с источниками и стоками теплоты, последние вызваны проточным течением жидкости между пластина ли. Поместим начало координат в угле параллелепипеда (рис. 3.16, г), обозначим значения теплопроводностей вдоль осей через А.Х, 2 и будем считать, что теплообмен с граней в окружающую среду происходит по закону Ньютона — Рихмана (1.9). Для этого случая нетрудно обобщить уравнения (3.64) и (3.65) для одиночного канала [3] [c.188]

Мы не касаемся случая, когда одна из фаз находится в другой в виде эмульсии, радиус пузырьков которой намного меньше размера поровых каналов. В этом случае жидкость можно рассматривать как квазиоднородную теория фильтрации таких эмульсий для случая системы газ — жидкость была развита Л. С. Лейбензоном [73]. [c.147]

Работы Эйнштейна явились первыми и наиболее известными микрореологичес-кими исследованиями, заключающимися в определении реологического поведения сложных дисперсных систем при помощи известных реологических свойств составляющих их элементов, предполагая квазиоднородность и квазиизотропность материалов. Было принято, что в рассматриваемых дисперсных системах — суспензиях — дисперсная фаза представляет собой твердые частицы шарообразной формы, а пространство между ними заполнено непрерывным образом дисперсионной средой — простой вязкой жидкостью. Как показала практика, за исключением простейших случаев, а тем более для сложнейших нефтяных систем, такой подход непригоден ввиду сложности действительного строения дисперсных систем. При этом целесообразно вводить вместо реальной системы некоторые модели, предполагая аналогичность их поведения поведению рассматриваемых реальных объектов. [c.88]

Для ньютоновских жидкостей и.звестной вязкости — растворов сахара различной концентрации — была построена градуировочная кривая зависимости lg / от Ке. Затем для паст красителей рассчитывали lg /, определяли Ке, по уравнению (5.6) определяли Г1 для каждой нагрузки и строили кривые т) — Р. Этот метод дает хорошо воспроизводимые результаты (относительная ошибка 2%). Некоторые пасты для печати и малоконцентрированные суспензии не имеют предела текучести (свободно-дисперсные системы), другие же показывают высокие значения Р (связанно-дисперсные системы) [8, 9]. Оба параметра Р яц позволяют изучать структурно-механические свойства дисперсных систем [27]. Воларович, исходя из уравнения Бингема и определения пластичного тела по Максвеллу, предложил [41 ] выражать пластичность дисперсных систем -ф отношением Рку/ц. С повышением величины Р пластичное тело лучше сохраняет свою форму под воздействием малых сил оно тем легче деформируется за пределом текучести, чем меньше значение т . Пасты для печати характеризуются близкими значениями т , но различаются по величине (измерения проводились на сферо-цилиндрическом вискозиметре). Для квазиоднородных систем с маловязкой дисперсионной средой (35% водный раствор глицерина), например паст для печати, главным и характерным параметром является Р — чем оно больше, тем меньше подвижность паст (табл. 5.1). Последние должны оставаться стабильными во времени. Пластическая вязкость способствует их подвижности. Наибольшей пластичностью об.тадает Кубовый ярко-зеленый ЖП — 15%-ная паста, наиболее тиксотроп-ная из данной серии. [c.154]

Основой нашего взгляда является допущение об объемном запол-непии сорбатом свободных полостей в этих системах. Чрезвычайная малость микропор дает возможность применять к таким системам данные, известные в так называемых клатратных соединениях, где устанавливаются отношения гостя и хозяина . Система вместе с сорбатом представляет собой квазиоднородную структуру, подобную бинарной смеси, например раствору. Если пользоваться этими представлениями, то вообще исключается понятие удельной поверхности этих систем, а следовательно, и существование внутренних поверхностей сорбата в микронорах. Ясно, что схема последовательно заполняемых пор от наиболее активных мест к менее активным выпадает, так же как и понятие о распределении обычно вводимого адсорбционного потенциала . Очевидно, объем заполнения является объемом для всех полостей взятой навески хозяина и потому есть величина постоянная И о=соп81. Наиболее правдоподобна следующая схема процесса при введении некоторого количества сорбента в замкнутый большой объем (термостат) с течением времени происходит заполнение объема РГо сорбатом и постепенно устанавливается равновесие, причем, так как система квазиоднородпа, то равновесное давление р существует только снаружи и отвечает измеримому на опыте давлению пара. В этих условиях можно говорить только о плотности сорбата внутри. По мере дальнейшего пуска пара в систему плотность гостя в системе возрастает и растет наружная упругость пара. Пределом является равновесное значениер=р,. Следовательно, никакого объема по уравнению (1) не существует вообще, а все определяется плотностью или величиной мольного объема сорбата. Однако по всем данным плотность даже при небольших р р будет сравнительно велика и близка к плотности нормальной жидкости. [c.26]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология