Поток теорема Бернулли

В вертикальных реакторах глубокое погружение винта можно заменить его расположением в восходящем потоке жидкости. При этом в соответствии с теоремой Бернулли, эффект, создаваемый столбом жидкости над винтом, будет заменен равноценным эффектом от скоростного напора жидкости. В обоих случаях вскипание жидкости под воздействием винта будет затруднено или даже исключено. [c.161]

Приложение теоремы Бернулли к потоку жидкости в трубе можно теперь суммировать в уравнение [c.408]

Для примера опишем обтекание цилиндра (рис. 46) равномерно движущимся бесконечным потоком. Поступающая жидкость разделяется надвое, плавно обтекая цилиндр вплоть до миделевого сечения Ь — Ь (наибольшего сечения, перпендикулярного к направлению движения). Скорость этого обтекания увеличивается от точки разветвления до миделевого сечения, где она достигает наибольшего значения. По теореме Бернулли, там, где существует увеличенная скорость, будет пониженное давление и, следовательно, в точках Ь н Ь будет по отношению к точкам а и а пониженное давление. [c.94]

Измерение расхода этими приборами основано на том, что поток, проходя через установленное в трубопроводе дроссельное устройство (сопротивление), суживается, скорость его в месте сужения возрастает и, следовательно, на основании теоремы Бернулли, статический напор должен уменьшаться. [c.296]

Амплитуда вертикального отклонения частиц жидкости падает с высотой аналогично тому, как это показано иа рис. 6.10, а. В силу условия неразрывности течение является более быстрым над гребнем, где зона потока ограничена, а давление понижено в силу теоремы Бернулли. [c.343]

Все эти измерительные приборы устроены принципиально одинаково и во всех случаях можно использовать те же формулы. В канале, по которому протекает устойчивый поток жидкости, устроена суженная часть, или горловина, в которой очевидно средняя линейная скорость (а отсюда и скоростной напор ) жидкости имеет большую величину, чем в остальных частях канала. Согласно теореме Бернулли (стр. 871) при условии отсутствия теплообмена между жидкостью и окружающим пространством полная энергия жидкости должна оставаться постоянной во всех поперечных сечениях канала. Поэтому всякое возрастание кинетической энергии (т. е. скоростного напора) в любом сечении канала должно обязательно сопровождаться уменьшением одной или всех других величин в формуле Бернулли. Уменьшение всех видов энергии, кроме кинетической, может быть вычислено теоретически путем измерения статического напора и температуры в широкой и узкой части канала. Отсюда можно вычислить линейную скорость в любом поперечном сечении, в котором были произведены измерения, если только известно отношение площадей поперечных сечений. Если канал расширяется позади сужения, [c.882]

П. 8, направления движения потока и вихревого шнура в верхней части совпадают, нижняя же часть вихревого шнура движется навстречу потоку. Это вызывает уменьшение скорости движения жидкости вблизи нижней части вихревого шнура по сравнению с верхней. В соответствии с уравнением Бернулли внизу давление больше, чем наверху, и возникает сила, перпендикулярная к направлению потока. По теореме Жуковского эта подъемная сила определяется выражением [c.103]

Оторвавшаяся часть потока, непосредственно примыкающая к профилю, сворачивается в вихрь и уносится потоком. При этом вокруг профиля происходит такое перераспределение скоростей, что задняя критическая точка Б на верхней поверхности профиля смещается вниз по потоку. Это соответствует увеличению скорости течения над профилем и уменьшению под ним на поступательный поток накладывается возникший вокруг профиля циркуляционный поток (см. рис. 2.8, в). На верхней поверхности профиля скорости увеличиваются, а на нижней — уменьшаются. Согласно уравнению Бернулли при этом происходит уменьшение давления над профилем и увеличение под ним, что приводит к возникновению подъемной силы. При этом, как предположили Н. Е. Жуковский и С. А. Чаплыгин, и что впоследствии было подтверждено опытом, величина возникшей вокруг профиля циркуляции такова, что суммарное течение происходит с плавным сходом струй с острой задней кромки. Циркуляция вокруг профиля равна по своей величине и противоположна по знаку циркуляции сорвавшегося с профиля вихря, что также находится в полном согласии с общими теоремами аэродинамики. [c.44]

Тот факт, что возмущение давления принимает высокие значения над гребнями увалов, где также высока скорость потока, на первый взгляд противоречит теореме Бернулли. Одиако это противоречие кажущееся в силу того, что линии тока отклоняются в поперечном направлении больше, чем отклоняются изобары, в результате чего иа линиях тока давление в действительности оказывается ниже именно над гребнями. Это можно увидеть иа рис. 8.8,6, который демонстрирует специальный случай для Uk = 0,8/ с тем же самым увеличением N/f масштаба по вертикали и тем же самым продольным масштабом, как и на рис. 8.8, а. Нижияя часть рисунка изображает вид сверху. На нем можно заметить, что вдоль линии у = onst давление над гребнями высокое, тогда как вдоль линий тока давление над гребнями низкое. [c.341]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология