Миделево сечение

Для пластины, наклоненной под углом а к направлению движения, миделево сечение S sin а. [c.275]

Кривые (а) действительны для коэффициента сопротивления твердых тел шариков, кривые (б) — жидких капель. При более крупных долях высокая относительная скорость ведет к деформации капли во время полета, т. е. увеличивается диаметр миделева сечения, возрастает коэффициент сопротивления, который отличается от коэффициента сопротивления твердых шариков. Сверхкритическая относительная скорость капель ведет к их дроблению динамический напор становится таким большим, что капля распадается. Деформация капель при высокой относительной скорости приводит к более интенсивному торможению и, соответственно, тепло- и массообмену. [c.180]

Поля скоростей и вихревой напряженности определяются из решения уравнений (1.9) - (1.12). По найденным значениям поля скоростей может быть определено поле давлений из решения уравнения (1.1). Коэффициент сопротивления при стационарном движении определяется как отношение суммарной величины сил давления и трения, распределенных по поверхности частицы, к гидродинамическому напору и площади миделева сечения [c.8]

Вторая же группа образуется при обтекании частиц потоком, и их длина определяется произведением количества частиц по высоте слоя на половину периметра окружности в миделевом сечении частицы, т. е. [c.22]

Здесь а — малая полуось эллипсоида, ж, у, г — размерные прямоугольные декартовы координаты, ось 2 направлена вдоль потока. При этом оказывается, что требование выполнения граничного условия для нормальных напряжений в передней и задней критических точках, а также вдоль границы миделева сечения пузыря приводит к следующей зависимости между числом Вебера У/е и отношением X большой и малой полуоси эллипсоида [157] [c.63]

При выводе расчетной зависимости Ньютон исходил из предположения, что сила сопротивления зависит только от явлений, происходящих на передней поверхности движущегося тела. Однако опыты показали, что при одинаковых миделевых сечениях разных по фо ме пластин силы сопротивления имеют разные значения при прочих одинаковых условиях. [c.275]

Fu —площадь миделева сечения частицы, м . [c.194]

F = я 4 — площадь миделевого сечения капли т — масса капли диаметром d [c.20]

Теперь следует обратить внимание на то обстоятельство, что в обычных случаях объем активной зоны горения (очага горения), как правило, меньше существующего объема топки и что максимальное сечение очага горения (миделево сечение очага горения) составляет лишь известную долю от полного сечения топки время мы усло- [c.187]

Б. П. Лебедевым и И. Ю. Доктором [Л. 21] было проведено экспериментальное исследование с целью выяснения особенностей стабилизации пламени неоднородной смеси по сравнению с однородной. Опыты проводились в модельной камере диаметром 450 мм, в которой был установлен кольцевой стабилизатор диаметром 286 мм. Топливо (керосин Т-1) подавалось навстречу потоку воздуха при помощи 12 центробежных форсунок, расположенных на расстоянии 170 мм от кромки стабилизатора. В опытах определялись срывные значения коэффициентов избытка воздуха при различных параметрах потока газа на входе в камеру. Эти параметры варьировались в следующих пределах давление газа во входном сечении — от 0,2 до 0,6 кгс/см , скорость газа в миделевом сечении — от 100 до 180 м/с. Температуру газа на входе поддерживали постоянной (650°С). [c.53]

Результирующее поле тангенциальных скоростей двух закрученных в разные стороны потоков на выходе из горелок с тангенциальным лопаточным подводом воздуха показано на рис. 8-3. Поле определено экспериментальным путем на расстоянии х от устья горелки, равном 1,50, где О — диаметр горелочной амбразуры. Как это видно из графика, между вихрями эпюры тангенциальных скоростей, обозначенные сплошными линиями, направлены вверх, а с внешних сторон от обеих осей — вниз. Поле с внешних сторон обоих вихрей при этом практически не отличается от поля единичного вихря, тогда как тангенциальные скорости между вихревыми потоками сливаются и образуют характерный всплеск. Значение тангенциальной скорости в миделевом сечении вихревой пары заметно выше, чем на таком же расстоянии от центра единичного вихря. Другими словами, скорости вне ядра вихря в данном случае гаснут гораздо медленнее, чем в единичном вихре. [c.154]

В итоге на лобовой стороне препятствия остается лишь тонкая пленка заторможенного потока, образующая раздваивающийся по обе стороны ламинарный пограничный слой (рис. 1.1866). Дойдя до некоторой точки близ миделева сечения тела (а = 80°), пограничный слой отрывается от его поверхности и располагается уже по внешней границе ближнего следа. Достигнув конечной точки следа, он воссоединяется с таким же оторвавшимся пограничным слоем второй стороны тела. Причиной отрыва пограничного слоя является возрастание давления вдоль поверхности тела. [c.428]

Чем резче за миделевым сечением тела сужается профиль (и соответственно замедляется поток), тем раньше вверх по потоку наступит отрыв его и тем интенсивнее вихреобразование за телом. Удачно подобрав профиль хвостовой части тела, можно значительно отодвинуть начало отрыва потока к задней кромке тела или совсем избежать отрыва. [c.432]

Среднее давление потока, отнесенное к миделеву сечению шара, будет Ар = F/ Und . Как и в предыдущем примере для трубы, коэффициентом сопротивления К мы назовем отношение [c.25]

Для примера опишем обтекание цилиндра (рис. 59) равномерно движущимся бесконечным потоком. Поступающая жидкость разделяется надвое, плавно обтекая цилиндр вплоть до миделевого сечения Ь—Ь (наибольшего сечения, перпендикулярного к направлению движения). Скорость этого обтекания увеличивается от точки разветвления до миделевого сечення, где она достигает 1шибольшего значегшя. [c.100]

О (Ре" ) от поверхности капли в ее миделевом сечении (или, что то же, на расстояццц О от передней ИЛИ [c.292]

Экспериментальные данные по взаимодействию быстро-движущихся капель с неподвижной каплей-мишенью приводятся в [2.41]. Капли-снаряды из водоглицеринового раствора с концентрацией глицерина от 76 до 100% имели радиус от 0,1 до 0,3 мм и начальную скорость от 7,5 до 60 м/с. Капли-мишени имели размер от 0,75 до 1,5 мм. В качестве характеристики эффективности взаимодействия использовался параметр Ф/,-, учитывающий интегральный эффект взаимодействия за достаточно большой промежуток времени при равновероятном пересечении траектории снаряда (/) с любой точкой миделева сечения мишени ( )-Параметр Фу,- представляет собой среднее значение отношения изменения массы мишени, вызванного (/—/)-взаимодействием, к общей массе сто кнувшихся с мищенью снарядов. Если в результате взаимодействия масса мишени увеличивается (преобладает процесс коагуляции), то Ф ,- 0 и, наоборот, Ф <0, когда масса мишени уменьшается (преобладает процесс дробления). Если столкновение не приводит к образованию осколков (полная коагуляция), то Фji—1, если общая масса вторичных капель равна массе снаряда (имеет место полное отражение), то Ф ,= =0. [c.114]

Термическое сопротивление капли зависит от теплопроводности жидкости, размера и формы капли и процес- са конвекции жидкости внутри капли. При движении капель с относительно высокими скоростями в газовой среде деформация капли может носить колебательный характб1р и описываться отношением йд=фд/ д/( фш ш), причем/ф, / — коэффициент аэродинамического сопротивления и миделево сечение деформированной и шарообразной капли. Согласно исследованиям [2.57] это отношение почти не зависит от числа Рейнольдса и определяется числом е = =ргЩ 21/ /а по соотношению /2д=ехр (0,03 е , ). [c.126]

Величина эта, как понятно, пропорциональна количеству расходуемого рабочего вещества (топлива или воздуха), поэтому форсировка может характеризоваться, например, средней скоростью подводимого в топку воздуха Шо [м/сек]. Примем ее равной среднему расходу, отнесенному к основному (миделеву) сечению всей топки. [c.184]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология