Пуазейля соотношение для вязкого

Это выражение идентично с соотношением Пуазейля для вязкого потока в капиллярах [27] [c.13]

Из соотношения (IV. 99) видно, что в отличие от объемного вязкого потока [уравнение Гагена — Пуазейля (IV. 94)] объемный кнудсеновский поток пропорционален радиусу капилляра в первой степени (вязкий поток I г ), не зависит от вязкости газа (вязкий поток I 1/л). обратно пропорционален давлению газа (вязкий поток не зависит от давления газа). Кнудсеновский поток более чем на порядок интенсивнее, чем если бы при одинаковых градиентах давления этот поток был вязким. Однако в капиллярах очень малого диаметра не может образоваться вязкий (аэродинамический) поток ни ламинарного, ни турбулентного характера. Под действием разности давлений газ ие может течь сплошными потоками, он перемещается только в результате теплового движения молекул. [c.236]

Остановимся на основных элементарных механизмах иереиоса. Гидродинамический режим переноса газа в капиллярах наблюдается при условии, когда диаметр каиилляра ё значительно гареаы-шает длину свободного пробега молекул X, т. е. (1 к. В этом случае молекулы сталкиваются друг с другом значительно чаще, чем с поверхностью капилляра, что является условием сплошности среды. Таким образом, перемещение газа в капилляре можно рассматривать как вязкое течение, подчиняющееся закону Стокса и уравнению Гагена — Пуазейля. Объемный гидродинамический поток газа в капилляре выражается соотношением IV. 92). Чтобы получить массовый поток, надо умножить объемный поток на плотность газа. Аналогично течению жидкости выражается и поток газа через пористое тело (IV. 94). [c.234]

Эт.) соотношение выражает вязкое течение со скольжением. Если Х< г, то соотношение переходит в уравнение Гагена — Пуазейля (IV. 92). При, условии г наблюдается промежуточный режим, когда необходимо учитывать скольжение (IV. 9 8). Если же к г, то соотношение (IV. 98 переходит в закон Кнудсена. [c.235]

В зависимости от соотношения средней длины свободного пробега молекул газа X и характерного размера поровых пространств 1 различают два предельных режима течения газа вязкий или пуазейлев-ский, характеризующийся соотношением и молекулярный [c.91]

Это соотношение характеризует вязкое течение со скольжением. Если к< г, то соотношение переходит в уравнение Гагена— Пуазейля (IV.100). При условии наблюдается промежуточный режим, когда необходимо учитывать скольжение (IV. 111). Если же то соотношение (IV. 111) переходит в закон Кнудсена. Молекулярно-кинетическая теория дает наиболее распространенное для кнудсеновского потока выражение [c.278]

Основой теории метода Козени—Кармана является соотношение Пуазейля для течения вязких жидкостей по трубам. Пористое тело мЪделируется системой параллельных капилляров. В расчеты вносится из экспериментальных данных поправка на их извилистость. Вводится понятие гидравлического радиуса, величина которого определяется пористостью слоя и удельной поверхностью порошка. Для случая когда размеры пор сравнимы с длиной среднего свободного пробега молекул газа при температуре опыта, вводится поправка на скольжение и молекулярное течение. [c.32]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология