Гамма-лучи поглощение и рассеяние

Для более точных измерений газосодержания применяют методы, основанные на измерении степени поглощения рентгеновского или гамма-излучения, комптоновском рассеянии электромагнитного излучения (обычно используются гамма-лучи) или рассеянии быстрых нейтронов. Абсорбционные методы широко применяют для исследования гидродинамики аппаратов химической технологии. Их преимущества — точность и простота, а недостаток— использование ионизирующих излучений. При измерении абсорбции рентгеновских лучей на различных уровнях можно вычислить наряду с газосодержаниями скорость скольжения фаз и . Краткая характеристика других методов измерения газосодержания приведена в табл. 7.1. Из них наиболее широко применяют методы манометрический, с использованием трубки Пито—Прандтля и акустические. [c.160]

Явления, обнаруживаемые при бомбардировке вещества гамма-лучами, связаны либо с эффектом Комптона, либо с фотоэлектрическим эффектом. Поступающая энергия гамма-лучей выявляется в этих двух эффектах. Поскольку бомбардировка каждого элемента представляет собой особый случай, то для того чтобы дать полное описание явления, пришлось бы рассмотреть огромное число примеров. В тех случаях, когда подтверждается правильность некоторых очень важных допущений, можно определить порядок величины для распределения энергии при непосредственном взаимодействии гамма-лучей с веществом. Последующее поглощение вторичных излучений, а также образование ионов и возбужденных состояний будут рассмотрены ниже. Изменения соответствующего поперечного сечения для эффекта Комптона (ос) и фотоэлектрического эффекта (ор) как функции энергии поступающего гамма-излучения известны для большого числа элементов [47, 49, 50]. На рис. 7 приведены эти изменения для воздуха, алюминия, меди и свинца. В случае гамма-лучей с высокой энергией имеет место только эффект Комптона, тогда как причиной рассеяния энергии мягкого гамма-излучения является один лишь фотоэлектрический эффект. Кривые, которые показывают изменения поперечного сечения для обоих указанных эффектов, пересекаются при энергии Ег, характерной для данного элемента мишени. Изменения значений Ег, нанесенных на график, в зависимости от атомного номера Z, как видно из рис. 8, дают правильную кривую. [c.191]

Рентгеновское излучение представляет собой часть электромагнитного спектра, расположенную между ультрафиолетовым излучением и гамма-излучением (рис. 8.3-1). Дифракцию рентгеновских лучей веществом лучше всего описывать, рассматривая их как электромагнитные волны, характеризуемые длиной волны А. Такие свойства, как поглощение и рассеяние, могут быть поняты, если рассматривать рентгеновское излучение как фотоны с определенной энергией Е. Уравнение 8.3-1 дает соотношение между энергией и длиной волны [c.58]

При обсуждении поглощения гамма-лучей в качестве отправных понятий удобно использовать те же из них, которыми пользуются при изучении поглощения рентгеновского излучения. Как видно из уравнения (8), массовый коэффициент поглощения рентгеновского, излучения состоит из двух слагаемых т (фото-элеютричеокого логлощения) и ст (рассеяния), из которых обычно [c.305]

Энергия многократно рассеянных гамма-квантов Е пробегает все значения, начиная от величины нерассеянной энергии Ео до некоторой минимальной энергии многократно рассеянного излучения которое в данной среде дает еще практически заметный вклад в суммарную мощность дозы. Точное решение равенства (9.47) очень трудно. Анализ количественных данных зависимости коэффициента истинного поглощения от энергии у-лучей позволяет сделать заключение, что для низкоатомных сред (2<20) в широком интервале энергий рассеянных гамма-квантов (от до Ео) отношение у(Е)дозв.Н(Е) в формуле (9.47) практически не зависит от энергии и, следовательно, может быть представлено в виде [c.392]

Применение СИ и монохроматоров высокого разрещения позволило разработать совершенно новую и оригинальную методику регистрации неупруго рассеянных рентгеновских лучей, возникающих после поглощения мессбауэровских гамма-квантов. Это оказалось возможным благодаря тому же сочетанию короткого импульса СИ и более длительного времени жизни мессбауэровского уровня, что позволяет за счет временнбго управления детектором, регистрирующим рассеянное излучение, добиться увеличения интенсивности полезного сигнала к шуму На рис. 2.50 [c.106]