Коэффициенты рассеяния электромагнитное излучение

Как видно, они различаются на члены, учитывающие рассеяние. Полный массовый коэффициент поглощения используют в дозиметрии (см. разд. 7.5.2), полный массовый коэффициенг ослабления — при расчете пространственной конфигурации поля электромагнитного излучения в среде, а также расчете защиты. [c.38]

Однако при большом размере и объеме поглотителя рассеянное и вторичное электромагнитные излучения не могут свободно покинуть его. Поэтому для процессов, протекающих в больших объемах, полный коэффициент поглощения определяется в основном [c.58]

Обычно при рассмотрении комптоновского рассеяния выделяют суммарный (полный) атомный линейный коэффициент ослабления о, который складывается из линейного коэффициента рассеяния электромагнитного излучения и линейного коэффициента поглош.ения Од. Поскольку комптоновские электроны практически не генерируют вторичных электромагнитных квантов, то Оа называют также линейным коэффициентом истинного поглошения, а о — линейным коэффициентом истинного рассеяния. Рассчитанные на один электрон линейные коэффициенты приведены в табл. 1.8. [c.37]

Полный коэффициент поглощения представляет собой сумму коэффициентов поглощения, соответствующих различным механизмам взаимодействия электромагнитного излучения с веществом при данной энергии излучения. Такими механизмами в основном являются фотоэффект, эффект Комптона, образование пар, когерентное рассеяние и фотоядерные реакции. Первые три процесса наиболее важны, и вклад каждого из них очень сильно зависит от энергии у-фотонов и атомного номера поглотителя. [c.48]

Энергия, реально поглощенная в веществе, равна потерям энергии из первичного пучка (найденным по коэффициенту полного поглощения), за вычетом энергии, рассеянной согласно перечисленным ранее пяти процессам (в этом случае часто говорят об истинном значении поглощенной энергии). Предполагается, что рассеянное и вторичное электромагнитное излучения покидают поглотитель без какого-либо дополнительного взаимодействия, что справедливо для небольших размеров поглотителя и неверно для больших объемов. [c.60]

При изучении степени ослабления излучения изоляционным материалом следует принимать во внимание не только коэффициент рассеяния, но и направление рассеяния излучения. Согласно теории Максвелла электромагнитная волна переносит не только энергию, но и импульс, направление которого совпадает с направлением распространения волны. Часть направленного вперед компонента импульса, теряемого падающим пучком вследствие рассеяния частицей и не возмещаемого направленным вперед компонентом импульса рассеянной волны, пропорциональна величине [c.47]

Современными методами НК и Д освоен практически весь частотный диапазон электромагнитного спектра, акустические волны, электростатические поле и корпускулярное излучение, что позволяет создавать поисковые аппаратурные средства, обеспечивающие видение внутренней структуры практически любого объекта контроля в прошедших, отраженных или рассеянных лучах с заданным коэффициентом трансформации размеров изображения. [c.627]

Задача об определении коэффициентов ослабления, рассеяния и поглощения излучения сводится к нахождению составляющих электромагнитного поля, образующегося в результате взаимодействия между полем падающих волн и полем, создаваемым частицами, как вторичными излучателями под воздействием падающих волн. Общее решение этой задачи показывает, что эффективность ослабления излучения, проходящего через поглощающую и рассеивающую среду, каковой и является конденсат, зависит от размеров отдельных кристалликов, спектра длин волн излучения, а также показателей преломления и поглощения вещества конденсата, зависящих, в свою очередь, также от спектра длин [c.149]

Задача об определении коэффициентов ослабления, рассеяния и поглощения излучения сводится к определению составляющих электромагнитного поля, образующегося в результате взаимодействия между полем падающей волны и полем, создаваемым частицей как вторичным излучателем, под воздействием падающей волны. Общее решение этой задачи для случая рассеяния плоской волны однородным шаром было получено Г. Ми путем интегрирования уравнений Максвелла и дано в виде бесконечных рядов по амплитудам парциальных электрических и магнитных колебаний. Амплитуды являются функциями комплексного показателя преломления шара и параметра [c.47]

Прежде всего стал вопрос об определении числа электронов в том или ином атоме. Впервые это число для легких атомов было определено Томсоном путем изучения интенсивности рассеянных рентгеновских лучей тем или иным веществом. Опираясь на законы классической электродинамики, а также электромагнитную теорию светового излучения, Томсон вывел формулу, связывающую интенсивность рассеянны веществом рентгеновских лучей I с интенсивностью /о падающего на вещество пуч а этих лучей 1—Мо коэффициент пропорциональности к оказался величиной, зависящей не только от значений универсальных постоянных, но и еще от числа атомов в 1 см , а также от числа электронов в самом атоме. Применимость этого метода определения числа электронов только для легких атомов обусловлена тем, что при выводе формулы Томсону пришлось сделать допущение о слабой связи электронов в атоме и о том, что эти электроны выполняют гармонические колебания с той же частотой, что в падающее на них рентгеновское излучение, а потому обусловливают его рассеяние. Это допущение нельзя сделать в случае рассеяния рентгеновских лучей тяжелыми атомами. [c.14]

Говорить об электромагнитной волне как о потоке фотоиов —в какой-то мере упрощение. Например, для поннмання явления рассеяния нли отклонения от закояа Бера, вызванного изменениям коэффициента преломления (изложено ниже), необходимо рассматривать электромагнитное излучение как ьолну. [c.620]

Метод статического рассеяния (видимого света, рентгеновского излучения), достаточно широко используемый в физике растворов полимеров, является одним из основных для изучения структуры полимерных молекул. Молекулярная масса макромолекул, размеры, вириальные коэффициенты, оптическая анизотропия могут быть получжы при ИЗУЧ01ИИ статического рассеяния электромагнитной радиации. Вопросы статического рассеяния света с исчерпывающей полнотой изложены в (94, 233]. [c.219]

Заметная асимметрия рассеяния является, таким образом, проявлением больших размеров (соизмеримых с A) рассеивающих частиц (молекул). Изучение угловой зависимости коэффициента рассеяния (или /u(l+ os20) ) позволяет определить относительные размеры частиц Dix. Зависимость / от угла 0 есть частный случай общего соотношения Вульфа — Брэгга для дифракции электромагнитного излучения на любой структуре с периодичностью d в расположении ее элементов (см., например, [103]) [c.40]

К. Я. Кондратьевым, Н. И. Москаленко, В. Ф. Терзи разработано моделирование оптических характеристик аэрозоля, включая коэффициенты аэрозольного ослабления, поглощения и рассеяния, индикатрисы рассеяния для неполяризованного излучения, индикатрисы рассеяния для параллельной и перпендикулярной составляющих вектора электромагнитного поля излучения. Построение моделей аэрозоля выполняется с помощью ЭВМ путем задания вертикальных профилей различных компонентов аэрозоля, микроструктура которых определяется суперпозицией различных гамма-распределений. Моделирование предлагает построение зональных моделей оптических характеристик аэрозоля с учетом суточных и сезонных вариаций атмосферного аэрозоля и степени турбулизованности воздушной массы в зоне активного турбулентного обмена. [c.164]