Бомбардировка вещества электронами

Рентгеновские лучи возникают при бомбардировке вещества электронами высокой энергии. Рентгеновские лучи получают в специальных электровакуумных приборах — рентгеновских трубках. Рентгеновская трубка представляет собой стеклянный сосуд, из которого эвакуирован воздух (вакуум 10 —10 мм рт. ст.). [c.106]

Рентгеновское излучение возникает в результате бомбардировки вещества электронами высокой энергии или при облучении жесткими рентгеновскими лучами. При достаточной энергии бомбардируют, электронов или рентгеновских лучей происходит вырывание электронов из внутренних электронных слоев атома. На освободившиеся орбитали переходят электроны из более далеких от ядра слоев (рис. [c.171]

Наиболее важный экспериментальный материал об энергетических состояниях и электронных оболочках атомов получен при исследовании бомбардировки вещества электронами, а также из рентгеновских и оптических спектров. [c.39]

Бомбардировка вещества электронами [c.39]

Схематическое изображение устройства масс-спектрометра приведено на рис. 31. Прежде всего исследуемое вещество необходимо ионизовать. Наиболее распространенным методом ионизации в органической масс-спектрометрии является бомбардировка вещества электронами в газовой фазе. Система введения вещества в прибор служит для перевода исследуемого вещества в газовую фазу и непрерывной подачи его с постоянной скоростью в источник ионов 1, где происходит ионизация. В источнике ионов в условиях глубокого вакуума (10" — 10" мм рт. ст.) электроны, эмиттируемые раскаленным катодом 2, получают за счет ускорения между заряженными пластинами определенную энергию. Проходя через разреженный газ, эти электроны, сталкиваются с молекулами исследуемого вещества. Как только энергия электронов окажется несколько выше так называемого порога ионизации (9—12 se), становится возможным процесс ионизации. [c.73]

Рентгеновские лучи возникают в результате бомбардировки вещества электронами высокой энергии или при облучении жесткими рентге- [c.236]

Природа ионов, возникающих при бомбардировке вещества электронами в газовой фазе, зависит от энергии электронов. Чтобы получить информацию относительно энергии, необходимой для разрыва некоторых связей в молекуле, нужно определить потенциалы ускорения электронов, которые дают возможность получить определенные осколки молекулы. [c.712]

Кроме теплового излучения, тела могут испускать лучистую энергию других видов. Бомбардировка вещества электронами дает излучение, которое мы называем рентгеновскими лучами. Выдерживание вещества под облучением одного вида часто приводит к тому, что оно дает другое или вторичное излучение например, некоторые минералы флуоресцируют в ультрафиолетовом свете. В действительности существует целый спектр электромагнитного излучения, различные части которого получили название, отражающее способ их получения или некоторое характерное свойство. Все виды электромагнитного излучения имеют одинаковую скорость распространения, но отличаются длиной волны и происхождением, При поглощении всех видов излучения выделяется тепло. Однако, только одно электромагнитное излучение, возникающее благодаря нагретому состоянию излучающего тела, мы называем тепловым излучением. Часть этого теплового излучения мы называем также видимым светом, но большая часть его, однако, лежит за пределами спектра видимого света и обычно включается в понятие об инфракрасном излучении, В табл. 28, 1 приводятся примерные пределы длин волн некоторых видов излучения. [c.384]

На расстоянии 1,11 м твердый углерод уже хорошо образован, но еще остаются капли жидкого вещества (масла, смолы), вытягивающиеся при бомбардировке их электронами. [c.199]

В настоящее время для разделения изотопов и определения их относительной распространенности обычно используют следующий метод [77]. Исследуемое вещество вводят в прибор в парообразном состоянии и при низком давлении. Молекулы подвергают бомбардировке пучком электронов различной энергии, обычно 50 или 70 эв. [c.5]

Атомное ядро. Раннее развитие теории внутриатомной структуры во многом обязано открытию радиоактивности. Встречающиеся в природе радиоактивные элементы испускают три вида лучей, одни из которых, а-лучи, представляют собой атомы гелия с двойным положительным зарядом. Энергия частиц, из которых состоят а-лучи, очень велика, и их можно использовать для бомбардировки вещества с целью выяснения деталей строения атомов. Если эти снаряды , обладающие высокой энергией, направить на тонкий лист из любого вещества, то большая часть их пройдет через него без заметного отклонения — результат, который подтверждает, что внутриатомные частицы очень малы по сравнению с объемом свободного пространства, которое они занимают. Однако иногда а-частица довольно заметно отклоняется, как будто бы она прошла вблизи материальной частицы, которая ее сильно оттолкнула. На основании таких наблюдений Резерфорд разработал теорию строения атомов, в которой атомы рассматриваются как частицы, состоящие из положительно заряженного ядра, занимающего исключительно малый объем, и окружающих его электронов. [c.21]

При бомбардировке вещества Я"- или р, -мезонами может происходить замещение электронов внутренних оболочек атома на (л -мезоны, при этом образуются так называемые мезонные атомы (мезоатомы). [c.301]

В рентгеновском флуоресцентном анализе используют рентгеновские спектры элементов для химического анализа веществ. Для получения спектра в качестве диспергирующего элемента применяют кристаллы или дифракционные решетки. Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Электронная бомбардировка приводит к появлению не только характеристического спектра элемента, но и достаточно интенсивного непрерывного излучения флуоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. [c.298]

На рис. 3 приведена принципиальная схема магнитного масс-спектрометра с так называемой простой или одинарной фокусировкой, в котором ионизация вещества осуществляется бомбардировкой его электронами (электронный удар). Ионный источник 2 представляет собой по существу большую ионную пушку, где из раскаленного катода (обыч- [c.7]

Как уже говорилось выше, наиболее широко распространенным способом ионизации органических молекул в современных масс-спектрометрах является бомбардировка паров вещества электронами, или электронный удар. [c.26]

Бомбардировка вещества фотонами или другими несущими энергию частицами может вызвать несколько явлений сначала происходит выбивание электронов из атомов мишени с образованием вакансий, затем следует релаксация (т. е. возвращение к нормальной конфигурации), которая может идти по одному из двух путей — испускание характеристического рентгеновского излучения и испускание вторичных оже-электронов. В предыдущей главе рассматривалось значение рентгеновского излучения в анализе, в этой главе будут показаны возможности эмиссии электронов. [c.251]

Бомбардировка быстрыми электронами анода рентгеновской трубки приводит к глубокой ионизации атомов вещества анода вследствие выбивания электронов из внутренних слоев электронной оболочки. Обратные внутриатомные электронные переходы приводят к возникновению, помимо описанного выше тормозного излучения, характеристических рентгеновских спектров. Частота характеристических лучей V имеет простую связь с менделеевским числом атома, например для наиболее интенсивной /Са-линии [c.9]

Способы генерации, изоляции и низкотемпературной стабилизации свободных радикалов начали систематически изучать в 40-х годах. Было показано, что наиболее эффективными методами генерации радикалов являются методы облучения замороженного вещества светом, гамма-квантами или бомбардировки его электрона.ади, протонами и нейтронами. Г. Льюис с сотр. показал, что освещение УФ-светом может вызывать диссоциацию молекул на радикалы, ионы и электроны. Впоследствии для изучения радикалов, стабилизированных в стеклах, стали применять спектрофотометрические методы. [c.9]

Обычная методика состоит в бомбардировке образца электронами в газообразной фазе и при очень низком давлении. Необходимое количество вещества обычно меньше 1 мг (1 Ю кг), а может даже равняться 10 мг. Низкое давление газа очень существенно, поскольку необходимо сделать как [c.243]

Под - вторичной электронной эмиссией вещества понимают эмиссию электронов, вызываемую бомбардировкой этого вещества электронами из другого источника. Вторичная эмиссия оксидных катодов исследовалась как при различных состояниях активации, так и при различных температурах катода. Исследование при различных, состояниях активации производилось Брю-нингом и Де Буром [329]. Результаты, полученные для катода, покрытого смесью ВаО/8гО, изображены на рис. 171, где показана зависимость отношения вторичного электронного тока / к [c.395]

Степень фрагментации молекул при бомбардировке их электронами определяется энергией электронов (разд. 5.9.2). При низких энергиях, (1—2)-10 Дж, молекулы просто теряют один электрон,, поэтому образовавшийся молекулярный ион имеет т е, соответствующее молекулярному весу исходного соединения. Обычно вещества бомбардируют Электронами с энергией 10" Дж в этом случае молекулы распадаются на положительно заряженные фрагменты разной массы. Способ, которым фрагментируется соединение, и, следовательно, его масс-спектр, является индивидуальной характеристикой каждого вещества (можно провести аналогию с характерными ИК- и ЯМР-спектрами — своеобразными отпечатками [c.178]

Многие молекулы либо не обладают достаточной летучестью, либо недостаточно устойчивы по отношению к электронной бомбардировке, чтобы можно было определить молекулярную массу с помощью масс-спектрометрии, если только не применять метод ионизации полем. Если молекулярные ионы нельзя зарегистрировать при температуре испарения вещества и бомбардировке электронами с энергией 70 эВ, то они обычно не наблюдаются и при более низкой энергии электронов. Хотя снижение энергии электронов приводит к у-величению интенсивности пика молекулярного иона по сравнению с пиками фрагментов, абсолютная интенсивность пика молекулярного иона снижается. В методе ионизации полем в зазоре между двумя металлическими электродами создается электрическое поле напряженностью 510 В/см. Как только газообразная молекула попадает в такое поле, она ионизуется. Этот процесс носит название ионизации полем. На силу тока образующихся [c.325]

Опыты Франка и Герца (1912 г.) наглядно показали, что, подобно частицам, колеблющимся в узлах кристаллической решетки твердых тел (разд. 2.3), атомы не могут принимать любое количество энергии. Если атомы вещества (например, ртути в газовой фазе) подвергнуть бомбардировке электронами, скорость которых постепенно возрастает по мере увеличения ускоряющего напряжения, то можно снять вольт-амперную кривую (рис. А.7). Очевидно, что до определенного напряжения ( — 5 В) происходят упругие соударения между атомами и электронами и с увеличением напряжения ток растет. При дальнейшем увеличении напряжения ток внезапно падает. Затем при [c.39]

Аргоновый детектор Ловелока. В качестве газа-носителя применяется аргон. Для ионизации молекул аргона применяется радиоактивное излучение. Принцип действия детектора сводится к следующему. При электронной бомбардировке аргона возникают возбужденные метастабильные атомы энергия возбуждения их достигает 11,6 эв. Они в свою очередь ионизируют анализируемые молекулы. Ионизация молекул происходит в том случае,если их потенциал ниже энергии возбуждения атомов аргона. Вследствие этого детектор не пригоден для определения азота, кислорода, метана, двуокиси углерода, паров воды. Он пригоден для определения большинства органических веществ, обладающих низким ионизационным потенциалом.. [c.249]

Некоторые иопы, образующиеся в ионизационной камере при бомбардировке вещества электронами, могут диссоциировать в любом месте между камерой ионизации и коллектором с образованием ионов меньшей массы. Присутствие таких так называемых метастабильпых ионов в масс-сиектре обнаруживается по небольшим диффузным пикам с нецелочисленными массами, интенсивность которых изменяется прямо пропорционально давлению образца. [c.295]

Прибор позволяет получать различные ионы и ио шзированные осколки и измерять их отиоситольное содержание и массы. Ионы и ионизированные осколки образуются при бомбардировке вещества — в нашем случае углеводородов — электронами в ионизационной камере масс-спектрометра. Эти ионы и ионизированные осколки образуются при прохождении электрона соответствующей энергии вблизи нейтральной молекулы. В зависимости от энергии электрона, которую получает молекула, могут наблюдаться различные эффекты молекула может потерять один или несколько своих электронов и таким образом образовать положительный ион молекула можот распасться на осколки, прячем некоторые из этих осколков теряют электроны я становятся положительными ионами. Реже может происходить захват электрона, приводящий к образованию отрицательного иона. В масс-спектрометрах стандартного типа отрицательные ионы обычно не измеряются относительно образования таких ионов из углеводородов и их поведения мы располагаем весьма ограниченными сведениями. [c.336]

Возникновение и развитие масс-спектрометрического метода. Основой для создания и развития масс-спектрометрического метода анализа послужили работы по исследованию электрического разряда в газах при низком давлении. Принципы анализа положительных пучков, состоящих из ионов, возникающих при бомбардировке молекул вещества электронами, были изложены в 1910 г. Дж. Дж. Томсоном [1]. В его методе парабол положительные ионы, двигаясь в узкой трубке, подвергались действию параллельно расположенных электрического и магнитного полей и, попадая на фотопластинку, образовывали на ней серии параболических кривых. На каждую кривую укладывались частицы, характеризующиеся одинаковым отнощением массы к заряду (т/е), но различной скоростью. При исследовании многоатомных молекул получалось несколько парабол, что указывало на диссоциацию молекул с образованием различных положительно заряженных осколков. Так, молекула O U дает параболы, соответствующие ионам С+, 0+, С1+, С0+, U СС1+ и O I2+. При анализе углеводородов также наблюдались осколки молекул. [c.5]

Рентгеновская спектроскопия. Рентгеновское излучение имеет ту же электромагнитную природу, что и световое излучение, у-излучение и радиоволны. Рентгеновские спектры получают при бомбардировке вещества, находящегося непосредственно на аноде рентгеновской трубки, электронами высокой энергии, испускаемыми катодом (рис. 80). Получаемый ренгеновский спектр называется первичным. Вторичный рентгеновский спектр получается при облу- [c.181]

Ионный источник предназначен для генерирования ионов из молекул ана лнвнруемых веществ и формировании ионного пучка для последующего анализа ионов по массам Существуют разные методы ионизации бомбардировка пучком электронов, ионов или нентральных атомов ионно молекулярные реакции ионизация в сильном неоднородном электрическом поле в электрическо>г разряде ионизация лазерным пучком, термоионная эмиссия и тругие В ХМС делались попытки применения почти всех этих методов но hui большее рае- [c.10]

Известны различные виды люминесценции 1) фотолюминесценция, или флюоресценция,— свечение при поглощении лучистой или световой, энергии 2) катодолюминесценция — вызывается бомбардировкой быстролетящими электронами 3) хемилюминесценция — свечение в результате химических процессов 4) триболюминесцен-ция — люминесценция при трении. Виды люминесценции определяются характером энергии возбуждения, продолжительностью свечения и химическими свойствами люминесцирующих веществ. [c.59]

Вторичная электронная эмиссия (ВЭЭ) — эмиссия электронов, вызываемая бомбардировкой тел электронами [7]. Электроны, бомбардирующие поверхность тела, называются первичными электроны, эмиттирован-ные телом, — вторичными. Вторичные электроны могут эмиттироваться как со стороны облучаемой первичным пучком поверхности тела (ВЭЭ на отражение ), так и — в тонкопленочных эмиттерах — со стороны поверхности, противоположной облучаемой (ВЭЭ на прострел ), Отношение числа электронов N2, испускаемых телом, к числу падающих на него за то же время первичных электронов N1 называется коэффициентом ВЭЭ о данного тела 0 = N 2 N1 = ИгОи /а — первичный и вторичный токи соответственно). Значение а зависит от свойств и структуры эмиттера, состояния его поверхности, энергии первичных электронов Ер и угла падения первичного пучка на поверхность эмиттера. В потоке вторичных электронов имеются две группы электронов истинно вторичные — электроны вещества, получившие от первичного пучка достаточно энергии для выхода в вакуум, и отраженные (упруго и неупруго) — часть первичного пучка, отразившаяся от поверхности эмиттера. При малых Ер (Ер < < 0,1 кэв) основную долю вторичных электронов составляют упруго отраженные электроны. С ростом Ер доля упруго отраженных электронов быстро уменьшается и при Ер > 0,1 кав составляет лишь несколько процентов всей ВЭЭ. Истинно первичные электроны имеют энергии от О до 50 эе. Наиболее вероятная энергия истинно вторичных электронов составляет 1,5—3,5 эв и при Ер > > 20 эв практически не зависит от Ер. Неупруго отраженными условно принято считать электроны вторичного пучка, энергия которых превышает 50 эв. Отношение числа неупруго отраженных электронов к числу первичных электронов Т] = N2 (Е2 > 50 эв)Иг называется коэффициентом неупругого отражения (в /2 входят и упруго отраженные электроны, но число их мало и на величинеТ1 не сказывается). В металлах и полупроводниках максимальное значение ст лежит в пределах 0,5—1,8. В некоторых диэлектриках (MgO, щелочногалоидные кристаллы) о значительно больше (10—20). Это обусловлено тем, что в таких материалах запрещенная зона велика Eg 6-Н12 эв), сродство к электрону мало (х < 1 эв), вследствие чего медленные электроны с энергией, лежащей между % и Eg, могут из большой глубины без потерь энергии подходить к поверхности тела и выходить в вакуум. При наложении на диэлектрик сильного электрического поля, направленного от эмиттирующей поверхности вглубь слоя (т. е. ускоряющего вторичные электроны к поверхности), о значительно возрастает. Обычно сильное поле создается бомбардировкой тонкого слоя диэлектрика на металлической подложке электронами с Ер, при котором о > 1. В результате поверхность диэлектрика заряжается положительно относительно металлической подложки до потенциала, близкого к потенциалу коллектора, на который отсасывается ток ВЭЭ. Ток ВЭЭ, возникающий в присутствии сильного электрического поля в эмиттере, состоит из двух компонент малоинерционной, быстро следующей за изменениями первичного тока (эта часть ВЭЭ называется вторичной электронной эмиссией, усиленной полем, ее инерционность <10 сек), и само-поддерживающейся, существующей и при отсутствии первичного пучка, после того как осуществлена первоначальная зарядка слоя. В некоторых случаях ВЭЭ с электродов вакуумных приборов, подвергающихся бомбардировке электронами, является нежелательным паразитным эффектом. Для его устранения электроды покрывают веществами с малым а углерод (сажа, ак-вадаг), титан, цирконий, дисилициды переходных ме- [c.457]

В органической химии подавляющая часть работ выполняется на приборах с ионизацией газовой фазы исследуемого вещества электронами с энергией 10—70 эв. Парциальное давление исследуемого вещества обычно лежит в пределах 10 —10 мм рт. ст. Нижний предел определяется чувствительностью системы, регистрирующей образующиеся ионы, и фоном (остаточным газом) источника, а верхний предел — образованием объемного заряда и ионномолекулярными реакциями. Для изучения соединений с более низкой летучестью источник с электронной бомбардировкой используется в сочетании с вакуумной печью или с прямым (непосредственным) вводом вещества в область ионизации [31, 32]. [c.21]

При бомбардировке чистой жидкой воды (не содержащей растворенного газа или других растворенных веществ) электронами с энергией 1 мэв или рентгеновскими лучами Ван-де-Граафа возникает стационарная концентрация перекиси водорода порядка нескольких микромолей в литре [85] с соответствующим стационарным парциальным давлением газообразного водорода над водой, достигающим нескольких миллиметров ртутного столба концентрация перекнси водорода настолько мала, что ряд прежних исследователей вообще не обнаружил ее присутствия. Факт установления стационарного состояния говорит о том, что перекись водорода и водород, растворенные в воде, продолжают реагировать с радикалами И и ОН с вторичным образованием воды по реакциям [c.62]

Если в газе имеются свободные заряды в виде ионов, электронов нли тяжелых зар5шенных частиц, то он является проводником электричества. Положительные ионы представляют собой атомы, молекулы или группы молекул, потерявшие один и)ш более электронов в соответствии с этим они могут быть одно- или многозарядными. Отрицательные ионы — подобные же частицы, присоединившие к себе обычно один электрон, например Н , О", 1 , ОН и т. д. В большинстве случаев положительные ионы имеют один заряд, например Н" , Не , Н , О , СО и т. п. примером дважды заряженного атомного иона является а-частица, именно Не + +. Благородные газы могут образовывать молекулярные ионы, например Не , N6 и др. Ионизация в газах, как п электризация металлических поверхностей или поверхностей диэлектриков, может быть вызвана облучением ультрафиолетовым светом или рентгеновскими лучами, бомбардировкой вещества а-частицами и многими другими способами, которые будут рассмотрены в главе 3. [c.13]

Рентгеновское возбуждение атомов вещества может возникать в результате бомбардировки образца электронами больших энергий или при его облучении рентгеновскими лучами. Первый процесс называют прямым возбуждением последний — вторичным или флюоресцентным. В обоих случаях энергия электрона или кванта первичной рентгеновской радиации, бомбардирующих излучающий атом, должна быть больше энергии, необходимой для вырывания электрона из определенной внутренней оболочки атома. Электронная бомбардировка исследуемого вещества приводит к появлению не только характеристич. спектра элемента, но и, как правило, достаточно интенсивного непрерывного излучения флюоресцентное излучение содержит только линейчатый спектр. В ходе нервич-ного возбуждения спектра происходит интенсивное разогревание исследуемого вещества, отсутствующее при вторичном возбуждении. Наконец, первичный метод возбуждения лучей предполагает помещение исследуемого вещества внутрь откачанной до высокого вакуума рентгеновской трубки, в то время как для получения спектров флюоресценции исследуемые образцы могут располагаться на пути пучка первичных рентгеновских лучей вне вакуума и легко сменять друг друга. Поэтому приборы, использующие спектры флюоресценции (несмотря на то, что интенсивность вторичного излучения в тысячи раз меньше интенсивности лучей, полученных первичным методом), в последние годы почти полностью вытеснили из практики установки, в к-рых осуществляется возбуждение рентгеновских лучей с помощью потока быстрых электронов. [c.327]

Классификация по способу возбуждения молекул вещества, источником которого могут быть прохождение электрического тока (электролюминесценция, лежащая в основе горения газосветных ламп) бомбардировка потоком электронов или ионов (катодолюминесценция, применяемая в минералогическом анализе ионолюминесценция), или рентгеновских лучей (рентгенолюминесценция, использование которой в химическом анализе развивается в последнее время) нагревание (кандо-люминесценция термолюминесценция, также используемая при исследовании минералов) энергия, освобождающаяся при химических реакциях (хемилюминесценция, находит практическое применение при определении некоторых элементов) механическая энергия, выделяющаяся при растрескивании ряда, кристаллов (кристаллолюминесценция) и при раскалывании и раздавливании некоторых из них (триболюминесценция) поглощение лучистой энергии (фотолюминесценция или флуоресценция). Последняя является основой большинства методов химического люминесцентного анализа, в частности флуориметрии. Но следует помнить, что независимо от способа возбуждения в общем случае процесс люминесценции всегда состоит из следующих трех основных стадий 1) поглощение возбуждающей энергии, переводящей вещество в неравновесное состояние 2) преобразование поглощенной энергии внутри вещества 3) высвечивание избыточной энергии и возвращение вещества в равновесное состояние [63,а]. [c.16]

Использование масс-спектрометрии для целей идентификации и установления строения соединений основано, как известно, на изучении состава осколков молекулы, получающихся как непосредственно в результате бомбардировки вещества пучком электронов определенной энергии или фотоибнизации, так и при последующем распаде ионов [1]. [c.303]

С проволоки 7. Металлическая пленка, покрывающая Изнутри фотоэлектрическую ячейку с электровводом 1, служит анодом. Катод 6 нагревается электрическим током вводы 4 впаяны в кварц и присоединяются к прибору для измерения фототока (электрометр или усилитель) 9 — переходный спай от стекла к кварцу цифрой 7 обозначается несколько нитей накаливания, а именно вольфрамовая проволока, служащая для термоионной бомбардировки поверхности катализатора, и платиновая нить, применяемая для термического разложения молекул на атомы или другие осколки. В ампуле 3 содержится вещество, электронное взаимодействие которого с поверхностью катода 6 является объектом исследования. Вещество отделяется от ячейки тонкой стеклянной мембраной, которую можно разбить с помощью железного сердечника в стеклянной оболочке, приводимого в движение магнитом. Монохроматический свет проходит через кварцевоеокощко/О и падает на катод 6. Энергию света измеряют при помощи калиброванного фотоэлемента. Предусмотрено охлаждение трубки 8 и катода 6 жидким воздухом. Через отвод 2 прибор присоединяется к вакуумной системе. [c.340]

ВЫСОКИМ давлением гормон можно обнаружить и идентифицировать после очистки. Физический детектор того или иного типа выполняет эту операцию сразу же после выхода определяемых соединений из колонки. ИУК, например, можно обнаружить и количественно определить, измеряя при оцределенной длине волны флуоресценцию, возбуждаемую при облучении раствора ультрафиолетовыми лучами с определенной длиной волны. Гиббереллины идентифицируют с помощью масс-спектрометра, в который эти соединения поступают непосредственно из колонки газового хроматографа. Масс-спектрометр — сложно устроенный прибор — используется для того, чтобы расщепить все молекулы исследуемого вещества на множество молекулярных ионов (ионизацию проводят путем бомбардировки вещества пучком электронов или другими способами), которые затем разделяются в соответствии с величиной отношения их массы к заряду. Поскольку регистрируемые наборы фрагментов (молекулярных ионов) характерны для определенных исходных молекул, с помощью этого прибора можно идентифициравать и количественно определить любой гормон. [c.264]

Масс-спектроскопия основана на разделении заряженных частиц переменной массы способами электрического и магнитного полей. Основными частями масс-спектрометра являются ионизационная камера (ионы в ней образуются при электронной бомбардировке газообразных веществ), электрический потенциал для того, чтобы ускорить движение ионов, и магнитное поле, которое индуцирует угловое отклонение. Если изменить силу либо электрического, либо магнитного полей, то ионы могут быть соответственно разделены и собраны на основе отношения массы к заряду. Углеводороды ионизируют для того, чтобы получить определенные обрывы цепей. Так как такие обрывы характерны для углеводородного ряда, то поэтому возможны типовые анализы узкокипящих фракций в газообразных нефтепродуктах, смазочных маслах и парафинах однако [219—220] могут встречаться и смешанные структуры [222]. Необходимо использовать стандарты для калибровки спектрометра. [c.191]

Как упоминалось ранее, молекулярный ион возникает каждый раз, когда происходит столкновение молекулы вещества с электроном, энергия которого равна энергии ионизации молекулы или превьпиает ее. Типичная зависимость, связывающая энергию электрона с числом ионных фрагментов данного типа, образующихся при бомбардировке (т.е. с относительной интенсивностью данного пика), изображена на рис. 16.6. [c.328]

Источник ионоп служит для образования ионов из молекул анализируемого вещества и создания направленного пучка ионов. Ионы могут быть получены различными путями [39], однако чаще всего для исследования органических соединений используются ионные источники с электронной бомбардировкой. При этом предполагается, что объект исследования находится в газовой фазе при давлении около 10 Jчм рт. ст. Для большинства органических веществ это требование вполне выполнимо. Для изучения соединений с более низкой летучестью источник с электронной бомбардировкой используется в сочетании с вакуумной печью. [c.28]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология