Течение газа адиабатное

Уравнения расхода. Для определения массовых расходов в проточной части компрессора сделаем следующие упрощающие процесс допущения 1) течение газа во всей проточной части одномерное и адиабатное 2) каждый канал, через который перемещается газ, может рассматриваться при определении его сопротивления как круглое отверстие с острыми кромками и площадью поперечного сечения эквивалентной площади канала 3) процесс движения газа в канале установившийся, соответствующий мгновенным параметрам газа до и после канала 4) коэффициенты расхода, получаемые при продувке каналов стационарным потоком, справедливы и для нестационарного течения. [c.61]

При адиабатном течении газа через клапан плотность его в цилиндре может быть выражена через плотность во всасывающем патрубке [c.204]

Адиабатное течение газов в каналах. Рассмотрим второй случай, когда поток движется в канале переменного сечения без совершения технической работы. Если при этом геометрическая высота центров тяжести сечений канала не изменяется, то общее выражение (1.48) с учетом (1.52) принимает вид [c.123]

При этом следует иметь в виду ограничение р/ро Ркр- Величина рнр определяется по графикам (см. рис. 1.9). При адиабатном процессе п = к, при изотермическом — п = . Чаще всего наблюдается изотермический процесс течения газов в трубе. При этом [c.42]

При адиабатном течении газа располагаемая работа и, следо вательно, изменение кинетической энергии могут быть опре делены через энтальпию [c.30]

Определение выходного сечения для газа. При расчете выходного сечения для газа считаем, что течение газа в форсунке адиабатное, так как за короткое время протекания газовых частиц через сопло теплообмен с окружающей средой практически не устанавливается. [c.68]

Под приведенной адиабатной скоростью понимается отношение скорости газа при его адиабатном течении к критической скорости [c.139]

При исследовании процессов горения в пространстве, ограниченном стенами из огнеупорных материалов, устраняется один из главных недостатков, свойственных исследованиям на стендах с холодными стенами дело заключается в том, что при наличии стен из огнеупорных материалов представляется возможным проводить исследования в условиях, близких к адиабатным, и устанавливать температурный режим, близко отвечающий условиям работы реальных печей во время их холостого хода. Полного соответствия, естественно, можно достигнуть, когда и аэродинамические условия на стенде соответствуют условиям на действующих печах, т. е. когда будет происходить струйное течение и будут в наличии циркуляционные зоны. Полного подобия процессов горения, движения газов и теплопередачи в моделях и реальных печах, как известно, достигнуть практически невозможно, поэтому мы называем опытные установки огневыми стендами, избегая довольно употребительного названия огневая модель . [c.222]

В разд. 1 Механика жидкости и газа содержится сжатое изложение основных положений гидромеханики и газовой динамики. актуальных для теплотехников. Наряду с фундаментальными определениями и понятиями, относящимися к кинематике, статике и динамике, даются формулировки классических теорем и приводятся основные, уравнения покоя и движения жидкостей и газов в формах, наиболее употребительных в инженерной практике. Раздел содержит также основные сведения о газожидкостных средах, в частности, важные для теплотехников сведения о течении парожидкостных смесей в адиабатных условиях и условиях теплообмена, в том числе при наличии термодинамической неравновесности в потоке. [c.9]

Адиабатным называют течение, происходящее без теплового обмена с внешней средой. Термин идеальный здесь означает, что газ подчиняется уравнению состояния Клапейрона—Менделеева p/p = RT. [c.60]

Во многих случаях влиянием силы тяжести пренебрегают. Тогда основным уравнением адиабатного течения невязкого газа будет служить уравнение (1-38). [c.60]

АДИАБАТНОЕ ТЕЧЕНИЕ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА С ТРЕНИЕМ В ТРУБЕ ПОСТОЯННОГО СЕЧЕНИЯ [c.68]

I — коэффициент подачи приведенная скорость (отношение скорости газа при его адиабатном течении к критической скорости а ) ц — массовая расходная концентрация дисперсной фазы, кг/кг [c.362]

При расчете любого СА широко используются газодинамические функции, связывающие термодинамические параметры потока (температуру, давление, плотность и др.) с его приведенной скоростью X, представляющей собой отношение скорости газа при его адиабатном течении м> к критической скорости д. [c.409]

Численным методом решают дифференциальные уравнения (П1.1) и (1П.2). Для этого, зная параметры газа в начале интервала счета, находят их значения в конце интервала (расчетные формулы приведены ниже). При этом рабочий процесс в полостях в течение интервала счета Дф считается адиабатным. Полученные параметры газа в конце интервала счета являются начальными для следующего интервала и т. д. На этом заканчивается расчет первого приближения. [c.71]

Своеобразная система характеристических значений применяется при исследовании движения сжимаемой жидкости (газа) с большой скоростью. Рассмотрим эту систему применительно к простейшему случаю адиабатного течения. Кратчайший путь к правильному пониманию существа дела — это обсуждение особенностей уже знакомого нам конкретного примера безразмерной переменной, характеризующей течение большой скорости. Ра- [c.317]

Адиабатное течение без трения. Такое течение изоэнтропно и, согласно закону сохранения энергии, скорость газа на выходе из сопел [c.370]

Оценить массовый расход вязкого газа при адиабатном течении через длинную трубу под действием большого перепада давлений Др. Число Рейнольдса предполагается малым. Показать, что массовый расход Q имеет оценку [c.109]

До настоящего времени наименьшее остаточное давление 0,001, МПа при вакуумировании объема 0,04 м достигнуто с помощью эжектора ДКМ (рис. 40, кривая 1). При вакуумировании объема 0,5 м последовательно двумя эжекторами ДКМ в течение 17 мин достигнуто остаточное давление 2,5 кПа (рис. 40, кривая 2). Эжектор имел размеры (см. рис. 39) До = 0,05 м, 0 = 0,025, м, 1 = 0,075 м, 1 = 0,038 м. При вакуумировании объема 0,5 м сначала работал эжектор с с = = 0,009 м, а затем с с =0,004 м. Давление сжатого газа Рс = 0,3 МПа. Адиабатный КПД эжектора достигал 10%-Кривая 3 получена М. М. Бесединым и И. Б. Левиче-вым при исследовании работы вихревого вакуум-насоса, предназначенного для [c.107]

Уравнение для адиабатного течения идеального газа в горизонтальной трубе может быть выведено следующим образом [37]. Сумма энтальпии и кинетической энергии является постоянной [c.219]

I) количество теплоты в изобарном процессе (р = onst), как это следует из уравнения (46) 2) располагаемая работа при стационарном адиабатном процессе течения газа (S = onst). [c.43]

Э7—41. Наука, которая должна быть использована для расчета разницы между тe пepaтypaми на входе и выходе адиабатной камеры сгорания, в которой происходит полное сгорание (37) температуры водоохлаждаемых стенок топки котла (38) задержки во времени воспламенения газовой смеси топлива и воздуха, мгновенно сжатой поршнем (39) скорости, с которой кислород подводится к поверхности горящей частицы углерода (40) поля течения газа в камере сгорания, в которую топливо и воздух подаются струя-. ми (41), называется механикой жидкости и газа (А), химической кинетикой (Б), теорией теплообмена (В), теорией массообмена. (Г), термодинамикой [c.38]

Критическая скорость. При течении смеси пара и жидкости в канале постоянного сечения существует максимальный или критический массовый расход, аналогичный скорости звука при сжимаемом течении газа. Условия существования критической скорости рассматривают Швеппе и Фуст [83] и Харви и Фуст [41], хотя полностью они и не исследуют их. Исходные данные были взяты для восходящего потока воды, однако термодинамический анализ может быть применен и для горизонтального потока. Теоретические данные сравнивались с опытными для воды, полученными в вертикальном испарителе из нержавеющей стали (внутренний диам. 28.4 мм, высота 6,1 м) при температурах в паросборнике от 52 до 93°, различных температурах стенки и пределах скоростей на входе от 0,11 до 0,4 м/сек. Был сделан вывод, что критический расход часто достигался в конце трубы и что поток затем адиабатно расширялся до давления и температуры, которые имеют место в паросборнике. [c.541]

Рис. 10. Распределение вдоль оси числа Ма при течении сжимаемого газа п трубе с адиабатными стенками кривая соответ-стпует уравнению (34) точки — ре.зультит эксперимента 160]

ОСНОВНЫЕ РАСЧЕТНЫЕ ЗАВИСИМОСТИ ДЛЯ АДИАБАТНОГО ТЕЧЕНИЯ НЕВЯЗКОГО ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА. ИЗОЭНТРОПИИНЫЕ ФОРМУЛЫ [c.60]

Одним из первых вопрос об условиях подобия процессов в камере энергетического разделения рассмотрел А. И. Гуляев. Разрабатывая гипотезу противоточного-теплообмена, он принял допущение, что в подобных вихревых трубах с установившимся адиабатным ламинарным течением вязкого газа имеют одинаковые значения показатель адиабаты Л = ср/с , числа Маха М= = ку/а (а — скорость звука), Рейнольдса Ее, Прандтля Рг. Величина A задана краевыми условиями. Поскольку перенос теплоты в вихревой трубе обусловлен в основном свободной турбулентностью, не зависящей от характера течения в ядре потока, в геометрически подобных трубах интенсивность переноса слабо зависит от числа Рейнольдса Ке, влияние которого можно учесть через число Стантона 81 = ф(Ке), не включая Ке в определяющие критерии. Не является определяющим и число Рг, изменения которого не влияют на характер процессов переноса в газах. При числе Маха М=1с1ет следует, что в геометрически подобных трутбах должны [c.19]

Благодаря расширению струи активного газа За пределами сопла на начальном участке камеры смешения для пассивного газа образуется суживающийся канал (фиг. 12). Проходя через этот канал, пассивный газ увеличивает свою скорость. Теория М. Д. Миллионщикова и Г. М. Рябинкова построена на предположении, что на предельном режиме в сечении равных давлений (а — а) скорость пассивного газа становится равной звуковой. Кроме того, предполагается, что до сечения равных давлений перемешивания потоков активного и пассивного газов не происходит, а течение этих газов носит адиабатный характер. [c.30]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология