Процесс адиабатные

Рис. 9. Процесс адиабатного размагничивания в 5—Т-диаграмме для парамагнитного вещества

Рис. 10. Схема процесса адиабатного размагничивания

Нагрев газа, подсчитываемый по (7-51) и (7-52), соответствует расходу мощности вентилятора, определяемому по общепринятой формуле (7-49), которая основана на том допущении, что плотность газа в машине не изменяется. Погрешность определения становится значительной при больших напорах вентилятора, так как в действительности при адиабатном процессе плотность газа изменяется, а процесс в машине близок к адиабатному. Для оценки этой погрешности принимаем, что в вентиляторе идет процесс адиабатного сжатия и температура газа изменяется в соответствии с формулой [c.229]

Последний процесс — адиабатное сжатие газа — проведем следующим образом отъединим газ от теплоприемника и сожмем до объема V, приведя его этим в исходное состояние. [c.68]

Так как взрыв является процессом адиабатным, то [c.46]

Индикатор ные диаграммы трехступенчатого компрессора при теоретическом процессе изображены на рнс. 3.2. Линия О—1 соответствует процессу всасывания в первую ступень. Из-за отсутствия газодинамических сопротивлений давление газа в процессе всасывания постоянное, равное давлению перед всасывающим патрубком ступени рц = р . Линия 1—2 изображает изменение давления в процессе адиабатного сжатия линия 2—3 соответствует процессу вытеснения газа из цилиндра при постоянном давлении рц. Так как мертвое пространство отсутствует, происходит мгновенное падение давления от рц до рц. Индикаторная работа первой ступени определяется в масштабе диаграммы площадью, ограниченной линиями О—1—2 -3—0. [c.78]

Теоретический цикл ГТУ с изобарным подводом теплоты (рис. 6.4) состоит из процесса адиабатного сжатия 2 воздуха в компрессоре 1, процесса изобарного подвода теплоты 2 3 в камере сгорания 2, процесса адиабатного расширения 3-4 продуктов сгорания в соплах 3 и преобразования кинетической энергии струи газа на рабочих лопатках 4 и процесса отвода теплоты 4 1 от газа в окружающую среду при постоянном давлении р. [c.155]

В отличие от теоретического цикла паросиловой установки, который состоит из обратимых процессов, действительные циклы протекают необратимо. Так, расширение пара в турбине происходит при потерях, связанных главным образом с трением пара о стенки и с другими гидродинамическими явлениями, на преодоление которых затрачивается часть работы расширения. Работа трения превращается в теплоту, повышая энтальпию пара в конечном состоянии от hj до Лгд. Поэтому действительный процесс адиабатного расширения пара в турбине, протекающий необратимо с увеличением энтропии, изобразится не прямой [c.161]

Процесс адиабатного размагничивания 3-4 используют для получения температур ниже 1 К. [c.295]

Особенно просто Aq определяется с помощью /и-диафаммы (рис. 5.7). Процесс адиабатного истечения пара здесь изображается вертикальной линией 1-2. Как видно из графика, располагаемое теплопадение hQ=hx h2 измеряется в этой диафамме длиной линии адиабатного процесса. [c.136]

Действительный процесс истечения необратим, поэтому он сопровождается увеличением энтропии. В частности, в А -диафам-ме водяного пара (см рис. 5.7) он изображается не вертикальным отрезком -2, как в обратимом процессе адиабатного истечения, а некоторой условной линией -2 , конечная точка которой 2 лежит на изобаре Р2, причем положение ее может быть найдено из условия [c.137]

Идеализируя процесс адиабатного дросселирования, предста [c.138]

Последний процесс — адиабатное сжатие газа — мы проведем, отъединив газ от теплоприемника, изолировав его полностью от теплообмена с окружающей средой и подвергнув адиабатному сжатию до исходного объема Vi, т. е. приведя его опять к исходному состоянию, характеризующемуся температурой Ti, давлением Pi и объемом V. В этом последнем процессе внутренняя энергия газа возрастает на величину, равную затраченной работе сжатия, и, следовательно [c.139]

Рекомендации по расчету установок кондиционирования воздуха и вентиляции с управлением процессами адиабатной обработки воздуха. М. Стройиздат, 1985. 34 с. [c.1143]

Наряду с рассмотренным обратимым расширением в криогенной технике широко применяются другие способы охлаждения, использующие менее эффективные, но более простые необратимые процессы адиабатного расширения. [c.16]

Не меньший интерес представляют газовые рефрижераторные циклы, в которых ожижения не происходит и, следовательно, можно весь поток расширять в детандере. Схема такого одноступенчатого цикла представлена на рнс. 26, г. Сжатый газ охлаждается в теплообменнике, расширяется в детандере и поступает в холодильную камеру, где, подогреваясь от Та до Тз-, снимает полезную тепловую нагрузку Qa. Пройдя обратным потоком теплообменник, газ возвращается в компрессор. Холодопроизводительность цикла обеспечивается процессом адиабатного расширения в детандере. В идеальном детандере процесс расширения изоэнтропный, в реальном (с учетом к. п. д. 1)0) — это процесс 3—4. [c.68]

Расширение из постоянного объема. Процесс адиабатного расширения газа из постоянного объема, например из какой-либо емкости, также сопровождается понижением температуры. В этом случае выходящим из сосуда газом совершается работа выталкивания, направленная на преодоление сил внешнего давления. Совершаемая при этом газом работа полезно не используется, процессу присуща определенная необратимость (рис. 5). При [c.18]

Схема процесса адиабатного размагничивания дана на рис. 10. Образец парамагнитного вещества помещается в камеру 2 на подвесках из малотеплопроводного материала (шелковые или нейлоновые нити). Камера заполнена газообразным гелием и помещена в ванну с жидким гелием 3, находящимся под вакуумом при Г = 1 1,5 К- Газообразный гелий является теплообменным газом и служит для отвода тепла от образца 1 к жидкому гелию. Через вентиль 5 подается и откачивается теплообменный [c.25]

Под действием центробежных архимедовых сил при снижении давления жидкости вследствие расширения потока до 0,8 МПа в энергоразделителе и диффузоре происходило распределение раствора на зоны жидкость-пузырьки-пена-газ. Содержание водорода в растворе после вихревой трубы было ниже соответствующего равновесного значения, что указывает на наличие процесса адиабатного кипения в энергоразделителе. Выделяющийся газ выходил через осевую трубку (14). Дополнительный поток жидкости поступал по отверстиям (7), создавая колебательные движения основному потоку в каналах (6), что приводило к резкому увеличению объема газа, при этом температура газа понижалась до 52°С, а температура отработанной жидкости, отводимой через цилиндрический канал (15), повышалась до 78°С. [c.266]

Хотя все быстротечные процессы адиабатны, мы все же предположим, что система заключена в адиабатную оболочку и, следовательно, не получает теплоты не только во время расширения, но и в промежуток времени, необходимый для восстановления однородности и равновесия, [c.84]

Результаты решения этого примера схематически изображены на рис. 27, на котором показан также процесс адиабатного сжатия (ОВ) [c.149]

Последовательность расчета процесса адиабатного расширения газовой смеси показана в табл. 4. [c.31]

В случае конденсации каких-либо компонентов газовой смеси в процессе адиабатного расширения с отдачей внешней работы температуру смеси в конце процесса расширения можно найти из условия внутреннего теплообмена компонентов при достижении равновесия [34] [c.31]

Для охлаждения исходного газа до необходимой температуры наряду с процессом дросселирования может быть использован и процесс адиабатного расширения газа с отдачей внешней работы. При этом включение детандера в технологическую схему установки может быть осуществлено различно. Одним из возможных вариантов является установка детандера на потоке исходного газа. Недостатком такой системы является некоторая потеря давления на линии исходного газа в связи с расширением его в детандере. Однако, как отмечается в работе [112], этот перепад давления обычно невелик. Более существенным является другой недостаток такой схемы, который состоит в том, что для некоторых газовых смесей температура охлаждения, достигаемая при расширении исходной, смеси в детандере, ниже температуры начала конденсации расширяемого газа. В связи с этим в детандере неизбежно будет происходить сжижение или даже вымерзание некоторых компонентов исходной смеси. Технические трудности, связанные с разработкой и созданием таких детандеров, преодолимы, и в настоящее время на некоторых криогенных установках успешно эксплуатируются детандеры, Б которых процесс расширения заканчивается в области влажного пара [39]. Более существенным в этом случае является то, что если в детандере происходит сжижение отдельных компонентов смеси, то перепад температур при расширении смеси может существенно уменьшаться за счет теплоты фазового превращения при конденсации и теплоты растворения, так как значительное количество холода расходуется на конденсацию, а не на охлаждение газовой смеси. Осуществить в дальнейшем рекуперацию холода образовавшегося конденсата не всегда оказывается возможным, так как иногда не удается обеспечить необходимые условия теплообмена (наличие положительных разностей температур) между потоками по высоте теплообменника. [c.127]

Процесс адиабатного увлажнения воздуха при испарении влаги, имеющей температуру О °С, происходит за счет теплоты влажного воздуха и без внешнего теплообмена. В этом процессе влагосодержание воздуха увеличивается, а температура его снижается. Однако энтальпия влажного воздуха остается неизменной, так как часть ее, затраченная на испарение влаги, возвращается обратно во влажный воздух с испарившейся влагой. Следовательно, на /-диафамме процесс адиабатного увлажнения будет протекать по линии Н— onst (процесс ВС). Пределом для охлаждения воздуха будет температура, соответствующая его полному насыщению ф = 100%. Температура, до которой воздух охлаждается при постоянной энтальпии и становится насыщенным, называется температурой адиабатного насыщения, или температурой мокрого термометра [c.104]

Процесс адиабатного сжатия на Т—5-диаграмме характеризуется вертикальной линией 1-2, что следует из выражения (58). [c.33]

Так как пл. 12бв1 >пл. 2 2бв2 , то, следовательно, в процессе адиабатного сжатия с потерями в идеальном газе, у которого /iy < I, политропный КПД будет меньше изоэнтропного т1 од < Ils- Напомним, что в газе, у которого /гу > 1, всегда 1]пол > Ъ- [c.122]

На осуществление сжатия расходуется энергия приводного двигателя машины. Сжатие газа сопровождается повышением его температуры. В каждой ступени центробежной компрессорной машины идеальным является процесс адиабатного сжатия газа. Действительное количество подводимой энерпин от двигателя больше, чем требуется для адиабатного сжатия газа. Дополнительная энергия затрачивается на преодоление трения в каналах рабочего колеса, диффузора и корпусе, а также тренпя колесных дисков в среде сжимаемого газа. Вся дополнительно подводимая энергия превращается в тепло, что ведет к дополнительному повышению температуры газа. [c.265]

Сначала расширение происходит при постоянном паросодержании, т. е. по линии d= onst (точка С). В этой точке при ф = 1 (100%) находим р = 0,5 МПа, I = 90 С. Далее процесс адиабатного расширения совершается с конденсацией при р = onst. Такой процесс без потерь изображается вертикальной прямой (i= onst). В точке D пересечения вертикали с изобарой Р2=0,2 МПа находим конечное состояние = 60 °С, Массовая доля выпавшего конденсата (соотношение масс конденсата сухого воздуха) [c.109]

В полостях расшире ни я (сжатия) и 1/с происходят процессы заполнения рабочего объема и выталкивание газа эти процессы протекают при переменных Тир. При отсутствии теплообмена процесс заполнения объема можно рассматривать как процесс адиабатного расширения газа в цилиндре и его смешения с порциями газа, поступающими из теплообменника при температуре == onst [c.79]

Методика расчета адиабатного процесса природного газа и газа пиролиза по обобщенным таблицам термодинами-чеоких свойств этих веществ при ручном счете приведена в работе /" I у. В настоящей статье приводится метод расчета процесса адиабатного сжатиях на электронных цифровых вычислительных машинах (ЭЦВМ), Расчет адиабатного процесса расширешн производжтся аналогичным образом. [c.35]

Рис, Логическая схевва расчета на ЭЦВМ процесса адиабатного сжатия природного газа и газа пиролиза по обобщенному уравнению состояния. [c.42]

На основе обобщенного уравнения состояния, справедливого в области температур 200+400 К и давлений до 40 бар, с использованием введенных авторами параметров корреляции компонентов смеси И разработан алгоритм и составлена программа расчета адиабатного процесса природного газа и газа пиролиза на ЭЦВМ. В качестве прюде-ра приведены результаты расчета процесса адиабатного сжатия газовой смеси из двенадцати компонентов. Коэффициенты, необходимые для расчетов, представлены в таблице. [c.253]

Процессы адиабатного (изоэнтальпийного) увлажнения. Тонкий слой воды или ее капли при контакте с воздухом приобретают температуру, равную температуре мокрого термометра. При контакте воздуха с водой, имеющей такую температуру, происходит процесс адиабатного (изоэнтальпийного) увлажнения воздуха, т. е. энтальпия воздуха остается практически неизменной. На I—d-диаграмме этот процесс можно проследить по линиям I = onst (слева вниз направо). Если воздух состояния 1 (рис. 3.9) находится в контакте с водой, имеющей температуру мокрого термометра то его состояние изменится по линии = onst, например, до точки 2 с ассимиляцией d (г) влаги на 1 кг сухой части [c.546]

Конечным состоянием системы считается состояние равновесия ее с окружающей средой, имеющей постоянные давление р и температуру Tq. Что касается характера обратимого процесса перехода системы в конечное состояние, то в отсутствие других источников теплоты, кроме окружающей среды, этот переход может быть, очевидно, осуществлен с помощью двух процессов, адиабатного S = onst и изотерм-ного То = onst. Так определяется функция работоспособности массы. Так как в термодинамике рассматриваются два вида систем закрытая и открытая со стационарным потоком и соответственно два вида работы — работа деформации L и располагаемая работа Lg, то могут быть получены две функции работоспособности массы. [c.98]

Таким образом, эксергетический анализ, давая возможность оценить потери, связанные с необратимостью процессов, может способствовать увеличению к. п. д. установок, связанных с совершением работы или потреблением ее. Поэтому для всесторонней и правильной оценки процессов в такого рода установках и определения путей их совершенствования, энергетический анализ должен дополняться эксерге-тическим. Эксергетический анализ необратимости наиболее просто применить к двум процессам — адиабатному и изобарному, так как при рассмотрении этих процессов нахождение необходимых величин связано с определением только изменений функций состояния (энтальпии и эксергии). Действительно, в необратимом адиабатном процессе эксергия теплоты равна нулю, а эксергетический к. п. д. выражается отношением располагаемой работы, определяемой уменьшением энтальпии ( о = —АЯ), к уменьшению эксергии рабочего тела (—ДЭ) [c.103]