Адиабатные

Цикл Карно—это обратимый цикл, состоящий из четырех процессов изотермического расширения при температуре Т , изотермического сжатия при температуре Т , адиабатного расширения и адиабатного сжатия газа. Этот цикл схематически изображен на рис. I, 3, его проекция на координатную плоскость р—и представлена на рис. 1,4. [c.43]

Работа расширения адиабатного процесса находится аналогично ( 19 ) [c.19]

Для адиабатного, энергетически изолированного потока с по-теря.ми эти уравнения упрощаются [c.74]

Уравнение адиабатного процесса получаем на ( I ) при Г( = К X [c.17]

Изменение энтальпии выражается по уравнению ( 22 ). 1.5.6 В адиабатном процессе 5с =0 j =0 Поатому S ] du - 51 =0 f [c.19]

В адиабатном процессе по уравнению 24 ) [c.19]

Теплоемкость в адиабатном процессе, вычисленная по выражению ( 28 ), С =0. [c.19]

Оценка точности метода условных температур. Для оценки точности метода условных температур выполнялись численные расчеты с использованием уравнения состояния Боголюбова— Майера (1.32) применительно к хладагенту R12, свойства которого наиболее сильно отличаются от свойств идеального газа [17]. Расчетной проверке подвергались политропные процессы, соответствующие адиабатному сжатию с потерями, протекающие в непосредственной близости от линии насыщения. В этой области [c.116]

Схема адиабатного процесса показана на ряс. 1.9. [c.19]

Несколько иначе будет определен политропный КПД адиабатного процесса расширения с потерями рнс. 2.1, б). Так же, как и при сжатии, здесь > О, а полная работа, полу- [c.58]

Таким образом выражения для определения политропного КПД адиабатных процессов сжатия и расширения с потерями полученные в предположении постоянства теплоемкости поли-тропного процесса, являются универсальными для любых газов, включая идеальный как частный случай [c.59]

Оба уравнения записаны в принятой при расчетах форме для адиабатно-изолированного потока с потерями dl и подводом (или отводом) энергии di извне. Для приведения этих уравнений к безразмерному виду используем критерий газодинамического подобия — число Маха М = da, где а — скорость звука в движущемся потоке. [c.74]

Для процесса сжатия в адиабатном пото х с потерями и подводом энергии извне, происходящего, например, в рабочем колесе компрессора (рис. 2.6, а), КПД определяется выражением Иг V 1рс с1с V йр- У[-а с1а [c.75]

Процесс сжатия в адиабатном, энергетически изолированном потоке с потерями, происходящий, например, в диффузоре, определяется уравнениями (2.50) и (2.51) прн dl = 0 [c.75]

Несколько иначе определяется КПД процесса расширения в адиабатном потоке с потерями и совершением внешней работы. Объединив уравнения (2.50) и (2.51), найдем di =vdp -j-dir. Поскольку iii < 0 и vdp а О, а dl >0, то vdp > di (рис. 2.6, б). В связи с этим КПД элементарного процесса расширения [c.76]

Рассмотрим процесс расширения в адиабатном, энергетически изолированном потоке с потерями. Необходимо учесть, что КПД для конфузорных и диффузорных течений определяется по-разному. [c.79]

Изоэнтропный (адиабатный) и политропный КПД процесса сжатия определяются но обычным ( юрмулам [c.122]

Адиабатный процесс характеризуется отсутствием теплообмена с окружающей средой. В этом процессе [c.29]

Уравнение адиабатного процесса [c.30]

Обычно рассматривают истечение пара или газа через сопло (насадок). В зависимости от назначения сопла бывают суживающиеся, цилиндрические и расширяющиеся. Скорость, которую рабочее тело приобретает при выходе из сопла, называют скоростью истечения. Количество (массу) рабочего тела, выходящее из сопла за секунду, называют секундным расходом. Истечение пара или газа считают адиабатным, так как скорости истечения настолько велики, что за время пребывания вещества в сопле между ним и окружающей средой практически нет теплообмена. [c.35]

К аппаратуре для контактно-каталитических и термических процессов в газовой фазе относят аппараты для процессов каталитического окисления, гидрирования, хлорирования и ряда других газовых реакций, идущих в присутствии катализатора. Контактные аппараты делят на аппараты с неподвижным и движущимся слоем катализатора. Аппараты с неподвижным слоем, в свою оче-ред >, подразделяются на адиабатные н аппараты с теплообменом. [c.202]

Процесс, протекающий без теплообмена между системой и окружающей средой адиабатный процесс] Q=0). Работа идеального газа, для [c.42]

Изоэнтропный (адиабатный) и политропный КПД процесса расширения определяются по извесшым формулам [c.123]

Работы адиабатных процессов на участках ВС и О А определяются по уравнению (I, 28) [c.44]

Значительное понижение температуры сырья участке печь— колонна объясняется образованием доПч >,1нительного количества паров в передаточных трубопроводах, адиабатным доиспарением, вызываемым снижением остаточного давления. [c.62]

Рассмотрим адиабатны 1 процесс сжатия с потерями. В адиабатно-изолированной машине вся потерянная работа подводится к газу в виде теплоты лн-к- Такой процесс можно условно представить как обратимый политропный, в котором подведенная теплота подв = Ят-к 1461. Полная работа сжатия равна разности энтальпий в конце и начале процесса [c.57]

КПД элементарного процесса расширения в адиабатном, энергетически изолированном потоке с потерями (такой процесс происходит, например, во входном патрубке компрессора или в решетке ВХОДНОГО регулирующего аппарата при закрутке потока) определяется уравнениями (2.54) и (2.55) с учетом уже отмечавшихся особепппстей процесса расширения [c.76]

Так как в адиабатных, энергетически изолированных потоках энтальпия тор.можения постоянна, то выражения для КПД (2.57) и (2.58) можно упростить, заменив в них число Маха коэффициентом скорости. В этом случае КПД процесса сжатия [c.76]

Для процесса сжатня в адиабатном потоке с потерям л под-зодом энергии извне, протекающего в конечных интервалах дав-1еннй и температур, необходимо рассматривать уравнения термогазодинамики в интегральной форме [43] [c.77]

Коэффициент потерь в адиабатном процессе с подводом механической энергии извне определим срагзу для рабочего колеса — единственного элемента проточной части центробежного компрессора, в котором такой процесс реализуется. Поэтому потерянную работу отнесем, как обычно, к кинетической энергии потока при входе в колесо в относительном движении [c.78]

Уравнения термогазодннамики для адиабатного, энергетически изолированного потока с потерями, записанные в интегральной форме, отличаются от (2.59) и (2.60) тем, что здесь отсутствует подвод энергии извне и 0. Они пмеют вид [c.79]

Так как пл. 12бв1 >пл. 2 2бв2 , то, следовательно, в процессе адиабатного сжатия с потерями в идеальном газе, у которого /iy < I, политропный КПД будет меньше изоэнтропного т1 од < Ils- Напомним, что в газе, у которого /гу > 1, всегда 1]пол > Ъ- [c.122]

Это значит, что при адиабатном расширении газа (работа ноло-жи- ельпа) его температура падает и, наоборот, при адиабатном сжатии температура газа повышается. [c.29]

На осуществление сжатия расходуется энергия приводного двигателя машины. Сжатие газа сопровождается повышением его температуры. В каждой ступени центробежной компрессорной машины идеальным является процесс адиабатного сжатия газа. Действительное количество подводимой энерпин от двигателя больше, чем требуется для адиабатного сжатия газа. Дополнительная энергия затрачивается на преодоление трения в каналах рабочего колеса, диффузора и корпусе, а также тренпя колесных дисков в среде сжимаемого газа. Вся дополнительно подводимая энергия превращается в тепло, что ведет к дополнительному повышению температуры газа. [c.265]

Рис. 194. Элемент адиабатного контактного ап11а[)ата с радиальным ходом газа

Справочник химика 21

Химия и химическая технология