Изохроматы

Кривые равной разности хода (изохроматы) представляют собой гиперболы (рис. 9.37). Наибольший дозволенный раствор светового пучка должен соответствовать центральной части этой картины. Обычно он составляет угол, не превышающий 1°. [c.249]

Пусть теперь в момент т (т < Т2) опять включено ноле. Так же как и раньше, можно считать, что движение каждого изохромата описывается уравнением [c.100]

Ширина сигнала спинового эхо зависит от скорости расхождения и схождения изохроматов. Эта скорость тем больше, а следовательно, тем меньше ширина сигнала, чем больше неоднородность поля. Из условия 2 следует, что интен- [c.102]

Если изделие из оптически анизотропного материала, полученного при перемещении расплава в двух направлениях, рассматривать в поляризованном проходящем свете в направлении нормали к поверхности, то изохроматы, обусловленные ориентацией, располагаются концентрическими кругами около литника. Из этого следует, что средняя степень ориентации в поперечном сечении,а также параллельно направлению течения при литье [c.96]

Дальнейшие данные об ориентации можно получить измерением усадки образцов, вырезанных из изделий. На рис. 15 показано, каким образом вырезают образец из пластины сополимера акрилонитрила и стирола толщиной 3 мм. Средняя ось дугообразного образца расположена вдоль одной из ориентационных изохромат. Образец прогревали и затем разрезали по плоскостям 1—2, 3—4 и т. д. Поперечные сечения измеряли на профильном проекторе. В нижней части рис. 15 показаны поперечные сечения до и после усадки. Отдельные сечения 1—2, 3—4 и т, д. после усадки перекрывают друг друга [c.97]

Интересным видоизменением ТЭ-метода является рентгеновский метод (РМ) [1037], при котором ф определяется по рентгеновским спектрам тормозного излучения. Этот метод относительно новый и суть его заключается в следующем эмиттированные с катода электроны, ударяясь об анод, дают спектр тормозного излучения. В простейшей модели изохромата тормозного излучения несет информацию о плотности незаполненных состояний в полосе проводимости. Экспериментируя с различными катодами, но с одним и тем же анодом, получают изохроматы, отличающиеся друг от друга разностью уровней Ферми. Используя в качестве эталона катод с известной ф, можно определить работу выхода электрона для исследуемого катода. [c.16]

Рис. 4.32. Поперечная релаксакия. Различные изохроматы, составляюшие объемную намагниченность, постепенно превращаются в лопасть пропеллера (сверху) в результате мы регистрируем экспоненциальный спад намагниченности

Мысленно разделим образец на малые области, в пределах каждой из которых поле можно считать абсолютно однородным. Общая намагниченность складывается из намагниченности отдельных областей. Каждой из них будет соответствовать вектор в неподвижной системе координат, прецессирующей с точно заданной скоростью (такие векторы часто называют изохроматами), но частота векторов различных областей не будет совпадать. Во вращающейся системе координат мы получим суммарный вектор, изначально помещенный на ось у и далее размазывающийся в плоскости х — у, поскольку одни из изохроматов прецессируют чуть быстрее, а другие - чуть медленнее вращения системы координат (рис. 4.32). Таким образом, общая намагниченность будет спадать даже в огсутствие продольной релаксации. Этот процесс не сопровождается изменением энергии образца, поскольку не происходит переходов между энергетическими уровнями, но он снижает упорядоченность системы. Иными словами, энтальпи.ч образца остается постоянной, а энтропия повьшгается. [c.134]

Спиновое эхо, как мы вскоре увидим, обладает рядом исключительно полезных свойств. Но сначала более подробно обсудим, что нужно для его генерации. Основное требование заключается в том, чтобы изохроматы имели неизменную скорость препессии до и после л-импульса. Если нрсдноложить, что скорость зависит от однородности постоянного поля, то это требование при сохранении неизменного положения областей образца в течение всего эксперимента. Другими словами, скорость диффузии молекул внутри образца и скорость его вращения, так как образец обычно вращается, должны быть небольшими в сравнении с т. [c.136]

Возникновение спинового эха ЯМР или ЭПР можно объяснить с помощью след, модели. Если образец находится в постоянном магн. поле напряженности Нд, направленном вдоль оси Z, то на единичные магн. дипольные моменты исследуемого в-ва действует вращающий момент, при этом вектор М намагниченности (т.е. магн. момента единщц>1 объема образца), вращается, или предессирует, вокруг оси Z с резонансной частотой о)о = Y o> где у-гиромагнитное отношение для электрона (ЭПР) илн ядра (ЯМР). Вектор М состоит из суммы отдельных спиновых компонент, т.иаз. изохромат, каждая из к-рых представляет собой совокупность спиновых моментов г, вращающихся с одинаковой частотой m i = yHo где Я(,.-напряженность магн. поля в данной точке образца. Допустим, что вектор М направлен вдоль оси Z (рис. 1) и система координат х, у, z вращается вокруг оси Z с частотой Ю(,. Если в момент времени / = О [c.401]

Импульс ПОЛЯ, действие к-рого приводит к отклонению М на углы 0 = п/2 и к, называют соотв. 90 °-импульсом и 180°-импульсом. В момент окончания действия 90°-им-пульса вектор М совпадает с направлением у (рис. 2, а). Вследствие всегда имеющейся неоднородности магн. поля Но отдельные спиновые изохроматы будут прецессировать вокруг оси 7 с индивидуальными частотами со,, = со,, + Д со,, (рис. 1). Поэтому после окончания действия импульса вектор М постепенно рассьшается в веер составляющих его векторов спиновых изохромат (рис. 2,6). Этот веер можно вновь собрать в один вектор, если спустя время [c.401]

X после окончания действия 90 "-импульса вкл очить 180°-импульс вдоль оси X, к-рый повернет веер векторов спиновых изохромат вокруг этой оси иа 180° (рис. 2, в на рис. 1 эти векторы обозначены пунктиром). Направление векторов спиновых изохромат и направление их вращения поменяется на обратное. По этой причине через интервал времени т после окончания действия 180 -импульса отдельные спиновые изохроматы вновь соберутся вместе (т.к. вектор, прецессирующий с частотой соо -I- А сОд догонит вектор с частотой сОо — А со,,), но уже вдоль оси —у (рис. 2,д). Далее получившийся вектор М, направленный по оси — и,, под действием неоднородного поля Д, опять начнет рассыпаться в веер спиновых изохромат (рис. 2,е). [c.401]

Рис. 2. Схема формирования сигналов свободной индукции и спинового эха в неоднородном поле Я<, прн воздействии 90 и 180 -импульсов д-поворот вектора М в плоскость ху 90 °-импульсом б-рассыпание в веер спиновых нзохромат в-поворот веера векторов вокруг оси х 180 -импульсом г-собирание спиновых изохромат -появление максимума сигнала спинового эха е-исчезновение сигнала спинового эха.

Детектирующее устройство в С.э.м. регистрирует электрич. сигнал индуищи, наведенный в приемной катушке, причем амплитуда Л этого сигнала пропорщюнальна проекции вектора М на ось у. Поэтому при использовании описанной вьш1е последовательности импульсов (90 -т-180°) сразу после 90°-импульса регистрируются затухающий сигнал т.наз. своб. индукции (рассыпание спиновых изохромат), а в момеит 2х (т. к. т -сигнал спинового эха (собирание спиновых изохромат рис. 2). [c.401]

Неоднородное уширение 1/72 является следствием того, что намагниченности различных частей (так называемые изохроматы ) испытывают различные статические магнитные поля До(г). Получающаяся в результате расфазировка намагниченности обратима, и рефокусировку можно осуществить специальными импульсными последовательностями [4.139, 4.217]. [c.255]

Представленную на рис. 4.6.3,а последовательность спин-эхо с одним рефокусирующим импульсом с углом поворота /3 = тг часто называют методом Карра — Парселла А , а иногда методом ха-новского эха (хотя последнее название чаще применяется для последовательности с /3 = тг/2). На рис. 4.6.3, б показана эволюция двух компонент намагниченности или изохроматов в плоскости ху. [c.255]

Этот эффект можно устранить с помощью метода Карра — Парселла В (последовательность на рис. 4.6.3, г, в которой используется п рефокусирующих импульсов через интервал 2 т). Фазы двух изохромат показаны на рис. 4.6.3,Э. Эта последовательность менее чувствительна к диффузионным процессам для данной полной задержки = 2лт между п-м эхо и начальным возбуждением величина пт в экспоненте выражения (4.6.8) равна / /(8л ). Однако даже в этом случае амплитуды эхо-сигнала ослабляются, если рефокусирующие импульсы не имеют идеальных углов поворота /3 тг или проявляются эффекты расстройки от резонанса (преобразованные эффективные поля). С помощью фазового сдвига х/2 между начальным импульсом и рефокусирующими импульсами (рис. 4.6.3,г) можно частично избавиться от этих трудностей [4.122], но лучше для этого использовать составные импульсы [4.108], особенно в системах с взаимодействующими спинами, в которых фазовый сдвиг РЧ-импульса не позволяет скомпенсировать неточности установки импульса. [c.256]

Это означает, что, продолжая нрецессировать около оси 2, каждый изохромат будет изменять свое положение в пространстве, совершая нутацию вокруг направления поля Нц. Во вращающейся системе координат это движение представляет собой прецессию около оси х с угловой скоростью (04 = [c.100]

Большой интерес представляет определение степени опасности дефектов. Степень опасности дефектов по концентрации предельно допустимых напряжений на нем при приложении нагрузки к изделию определяют в два этапа. Первый этап — запись в систему памяти изображения дефекта без нагружения изделия, второй — запись в систему памяти инвертированного изображения дефекта при приложении нагрузки. Разностная дефектограмма несет информацию о концентрации напряжений на дефекте, и расшифровка изохромат дает количественную характеристику напряжений. При использовании данного метода исключается влияние различных помех, загрязнения, поверхности материала, несовершенства электронных трактов и т. п. В верхней части растра выведена цветная градуировка теледефектограммы слева — графическая информация о размере, площади, числе дефектов и т. п. [c.264]

Ф. Керкгоф (Фрейбург). Докладчик показал образование изохромат, возникающих при разрезании пластинки, оптически чувствительной к напряжению. Конечно, не случайно, что форма этих изохромат в прогрессирующей стадии разреза похожа на изохроматы, которые наблюдаются вблизи вершины распространяющегося излома в пластинке под действием только растягивающего напряжения. Это явствует из того, что распределение напряжений вблизи вершины трещины, которая находится под внутренним гидростатическим напряжением в пластинке, свободной от напряжений по краям, похоже на распределение напряжений в пластинке, находящейся под напряжением растяжения, [c.137]

Некоторые пластмассы полностью удовлетворяют требованиям, предъявляемым к материалам для исследования напряжений оптическим методом. Критерием пригодности пластмассы в этом случае служит величина напряженно-оптической активности, которая определяет число изохромат, наблюдающихся при данном напряжении. Кроме того, пластмасса не должна иметь собственных напряжений, возникающих во время изготов-ления материала или обработки образцов. Наличие собственных напряжений влияет на изохроматы, понижая точность расчетов. Помимо этого, пластмассы, используемые для таких исследова- [c.30]

На фиг. 8 показано распределение кривых. изохромат в модели,. нагруженной в двух участках. Константа напряженно-оптическая смолы марки УР1527 составляет при изгибе 26 кГ[см при растяжении 28 кГ/см . [c.31]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология