Тормозное излучение

Рис. 51. Распределение интенсивности рентгеновского тормозного излучения при различном ускоряющем напряжении на рентгеновской трубке (анод вольфрамовый)

Источники первичного излучения. В рентгеновской трубке электроны ускоряются полем высокого напряжения и затем бомбардируют анод. Возникающее при этом рентгеновское излучение состоит из линий спектра материала анода и непрерывного спектра тормозного излучения с коротковолновой границей при [c.204]

Характерные особенности взаимодействия р-излучения с веществом обусловлены сравнительно небольшой массой Р-частиц, а также непрерывным энергетическим спектром р-излучения. Р-Частицы теряют энергию, ионизируя и возбуждая атомы. Энергия теряется также вследствие тормозного излучения, возникающего при взаимодействии быстрых электронов с электрическим полем ядра атома. Основные потери энергии р-частиц происходят при их взаимодействии с электронами атомных оболочек. [c.305]

Для защиты ofr -излучений применяют алюминий, плексиглас и др., снижающие энергию тормозного излучения для поглощения -лучей используют свинцовые экраны с внутренней -облицовкой алюминием. [c.151]

Тормозное излучение возникает в вакууме, когда быстролетящие электроны тормозятся при падении на анод рентгеновской трубки, т. е. уменьшение скорости электронов от V] до 2 при торможении является источником излучения [c.113]

Скорости электронов, необходимые для возникновения рентгеновских лучей, должны быть сопоставимы со скоростью света. Для достижения таких скоростей электроны разгоняются в полях с разностью потенциалов порядка 10 В. Поскольку переход от к иа монотонен, тормозное излучение разлагается в сплошной спектр, имеющий резкую границу в коротковолновой части, соответствующей скорости электрона 2=0. [c.113]

Высокотемпературная плазма является генератором лучистой энергии. Спектр ее существенно отличается от спектра абсолютно черного тела. В спектре плазмы присутствуют тормозные излучения, обусловленное торможением электронов в поле ионов рекомбинационное излучение, обязанное процессу образования нейтральных атомов из ионов и электронов, а также излучение возбужденных ионов и атомов. Кроме того, упомянутое выше ларморовское вращение электронов в магнитном поле приводит к так называемому бетатронному излучению. [c.538]

Ввиду пропорциональной зависимости между интенсивностью спектра тормозного излучения и квадратом высокого напряжения стремятся использовать рентгеновские трубки с максимально допустимым напряжением. Однако при определении легких элементов при высоком напряжении появляется очень сильное диффузное излучение, ухудшающее соотношение интенсивности линии к фону. Во избежание колебаний интенсивности подаваемое на трубку напряжение стабилизируют электронными приборами. [c.204]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

В методах Лауэ на неподвижный монокристалл падает пучок рентгеновских лучей с непрерывным спектром (рис. 96). Тормозное излучение от рентгеновской трубки I через диафрагму 2 попадает [c.196]

Для электронов высоких энергий наблюдается радиационный механизм потери энергии — уменьшение энергии в результате излучения (тормозное излучение) при изменении скорости электрона в поле ядра. Величина радиационных потерь при прочих равных условиях растет с зарядом ядер среды и энергией -частиц. Доля потерь на радиацию возрастает с ростом энергии -излучения. При критическом значении энергии оба типа потерь уравниваются и с повышением энергии электронов радиационные потери становятся преобладающими. Для а-излучения радиационные потери невелики и ими обычно пренебрегают. Они меньше потерь ка ионизацию. [c.407]

При выборе дефектоскопов для контроля сварных соединений нефтехимической аппаратуры предпочтение следует отдавать источникам тормозного излучения перед гамма-дефектоскопами, так как последние имеют более низкую чувствительность, у них отсутствует регулировка энергии излучения и интенсивность их излучения уменьшается со временем. [c.116]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

Между методом контроля ионизирующими излучениями и теневым способом прозвучивания изделий ультразвуком можно провести некоторую аналогию. В обоих случаях производится регистрация величины интенсивности энергии, прошедшей через изделие. Ионизирующее (электромагнитное) излучение рассматривается в двух аспектах как волновое излучение или как корпускулярное, состоящее из частиц, называемых фотонами или квантами. Некоторые явления получают более четкое объяснение, если рассматривать тормозное излучение или гамма-лучи как поток квантов, другие явления с большей полнотой объясняются волновой теорией. Интенсивность рентгеновских или гамма-лучей, проходящих через контролируемое изделие, уменьшается по экспоненциальному закону [61, 78] [c.116]

Каскады космических лучей. Когда электроны космического излучения попадают в поглощающий материал (например, свинец), вследствие тормозного излучения, сопровождающегося рождением пар, возникают дополнительные электроны. Пусть i — поперечная толщина, п — число электронов (положительно и отрицательно заряженных). Баба и Гейтлер описывали этот каскад с помощьк> одношагового процесса с г = 0, = . Основное кинетическое уравнение совпадает с (6.1.8), но начальное значение (0) = б , i, так что [c.146]

Энергия ускоренных электронов м. б. трансформирована в энергию тормозного излучения, обладающего такой же проникающей способностью, как у-излучение. Однако такое использование ускорителей представляет ограниченный интерес для РХТ, поскольку для наиб, мощных, надежных и экономичных ускорителей (с энергией 1-3 МэВ) коэф. конвертирования энергии электронов в энергию тормозного излучения составляет всего 5-10% и поэтому стоимость облучения возрастает в 10-20 раз по сравнению с использованием потоков электронов. [c.152]

Торкретирование 3/651 Тормозное излучение 2/499, 500, 503, [c.725]

Чувствителен к гамма-излучению, световой эффект обусловлен также тормозным излучением. Минимальный предел измерения активности 1131 (в ампуле иа 5 мл) 3-10 < мккюри, Р32 (в ампуле иа 5 мл) 2-10 2 мккюри [c.646]

Рентгеновские трубки испускают непрерывное рентгеновское излучение (тормозное излучение) и характеристические рентгеновские линии материала анода. [c.69]

Моноэнергетические 7-лучи, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Моноэнергетические 7-лучи, аннигиляционное излучение 511 кэВ, тормозное излучение с непрерывной энергией, характеристическое рентгеновское излучение [c.98]

Существуют также и другие взаимодействия и эффекты, способные влиять на форму получаемого 7-спектра. Из-за совпадающего детектирования двух или более 7-квантов из каскада распадов, приводящего к импульсу с амплитудой, которая соответствует сумме энергий квантов, наблюдаются дополнительные пики, так называемые суммарные пики. Тормозное излучение с непрерывным распределением образуется в процессе торможения /3-частиц и электронов конверсии как в детекторе, так и в окружающем материале. Тормозное излучение может значительно увеличить фон в низкоэнергетической области спектра. Образование тормозного излучения вне детектора можно эффективно уменьшить за счет использования окружающих материалов с низким Z. 7-Излучение комптоновского рассеяния в окружающих детектор материалах образует так называемый пик обратного рассеяния. [c.111]

Фон, составляемый комптоновским континуумом и иногда также тормозным излучением в 7-спектрах сложной смеси радионуклидов, образующихся обычно при облучении реальных проб, может значительно ограничить применимость 7-спектрометрии для прямого инструментального активационного анализа. Основной вклад в фон обычно вносят радионуклиды с высокой активностью, получаемые из основы пробы или иногда из одной или нескольких главных примесей. Малые пики индикаторного радионуклида с низкой активностью невозможно статистически отличить от флуктуаций высокого фона. Таким образом, фон может радикально ухудшить пределы обнаружения. По этим причинам радиохимическое разделение часто бывает неизбежным. Радиохимическое разделение необходимо всегда в том случае, если индикаторный радионуклид является чистым /3-излучателем. [c.115]

При облучении смазочных материалов электронами больших энергий возникающее тормозное жесткое гамма-излучение в свою очередь вызывает ядерные реакции. Так, в работе [3] при облучении минеральных масел тормозным излучением бетатрона с энергией 25 Мэе в маслах были обнаружены радиоактивные изотопы Na и Fe . [c.239]

При прохождении фотонов через среду возможны следующие процессы взаимодействия с веществом фотоэлектрический эффект, компто-новское (некогерентное) рассеяние, образование электронно-позитрон-ных пар, томпсон-рэлеевское (когереятное) рассеяние, флуоресценция, тормозное излучение, аннигиляционное излучение, когерентное излучение на молекулах, потенциальное (дельбруковское) рассеяние, томпсоновское рассеяние на ядрах, ядерное резонансное рассеяние, ядерный фотоэффект [33]. Наиболее важными для технологии являются первые три явления. [c.43]

Рентгеновские лучи занимают широкий диапазон длин волн от 80 до 0,00001 нм. Спектр излучения в зависимости от возникновения делится на сплошной (тормозное излучение) и характеристический торможение заряженных частиц (двигающихся с начальной скоростью Уд) в поле атомов вещества приводит к рентгеновскому излучению с граничной частотой Vo=m o/2h=eDVh, [c.101]

В печной теплотехнике тормозное излучение электронов имеет практическое применение в электрор олутевых -печах (см рис. 62). Поток электронов со скоростью, достигающей десятых долей скорости света, бьющий в анод, вызывает теплогенерацию в результате превращения кинетической энергии электронов. Однако часть этой энергии в виде тормозного излучения рассеивается и поглощается охлаждаемым ограждением печи. Таким образом, тормозное излучение в электроннолучевых печах наряду с вторичной эмиссией электронов (с анода) уменьшает коэффициент полезного использования энергии. [c.233]

Максимум интенсивности лежит приблизительно при 3/2 Интенсивность тормозного излучения возрастает пропорционально увеличению разрядного тока 1, порядкового номера элемента, образующего материал анода, и квадрату приложенного высокого напряжения. Собственное излучение материала анода наблюдают только тогда, когда электроны обладают достаточно большой кинетической энергией. Так, минимальное напряжение для возбуждения характеристического /Са-излучения (Яц = 1,54 А) в рентгеновской трубке с медным анодом по ураненню (5.2.11) составляет [c.204]

Люминесценция (от лат. 1ит1п1з — свет) — послесвечение, представляющее собой избыток над тепловым излучением тела при данной температуре и имеющее длительность, значительно превышающую период световых волн (--10 с). Первая часть этого определения предложена Э. Видеманом (1888 г.), вторая часть — признак длительности (послесвечения) — введена С. И. Вавиловым (1945 г.) для того, чтобы отделить люминесценцию от других явлений вторичного свечения — отражения и рассеяния света, а также тормозного излучения Вавилова — Черенкова, индуцированного излучения и др [10]. Начальное возбуждение может быть вызвано облучением (излучением, частицами), деформацией (механическое или электрическое поле), а также химическим и биологическим воздействием. [c.431]

Для регистрации у-излучения используют сцинтилляционные (на основе Nal, sl) или полупроводниковые (на основе Ge, Si, lT j) детекторы, счетчики Гейгера-Мюллера и др. Нуклиды, используемые в кач-ве источников у-квантов, должны давать моноэнергетич. излучение с энергией, обеспечивающей макс. сечение фотоэффекта для определяемого элемента, иметь длительный период полураспада и высокий выход у-квантов. Наиб часто применяют Ат, Тт, Со, а также Sr и Рг (для получения тормозного излучения). [c.501]

НИИ кинетич. энергия относит, движения частиц остается постоянной, но меняется направление их движения, т. е. поток И.И. рассеивается при неупругих процессах кинетич. энергия И.И. мсходуется на ионизацию и возбуждение частиц среды. Для потока электронов характерны упругое рассеяние иа ядрах атомов среды и неупругие процессы-ионизация и возбуждение атомов и молекул при взаимод. с их электронньини оболочками (ионизационные потери) и генерация тормозного излучения при взаимод. с атомными ядрами (радиационные потери). Если энергия электронов не превышает 10 МэВ, во всех средах преобладают иоиизац. потери. Для потока ускоренных иоиов ионизац. потери доминируют при всех энергиях. Энергия, передаваемая заряженной частицей данному в-ву на единице длины ее пути, наз. тормозной способностью в-ва = dE dl ( -энергия, теряемая частицей при прохождении элементарного пути dl). Значение снижается с увеличением энергии заряженных частиц и растет с повышением ат. номера элемента, из к-рого состоит в-во среды. Глубина проникновения заряженных частиц в в-во характеризуется пробегом Л в воде ддя ионов Не с энергией 5,3 МэВ Д составляет 39 мкм, для электронов с энергией 5 МэВ-2,5 см. [c.254]

В основе метода отношения пик/фон [159, 165, 166, 167] лежит то обстоятельство, что, хотя причиной возникновения характеристического и тормозного рентгеновского излучения служат совершенно различные процессы (ионизация внутренних электронных оболочек и кулоновское взаимодействие), оба типа излучения генерируются почти в одном и том же объеме. Более того, при возбуждении образца оба типа излучения будут одинаково поглощаться. Следовательно, при данной энергии массовый эффект и эффект поглощения будут одинаковы как для характеристического, так и для тормозного излучения. Интенсивность тормозного излучения /в можно поэтому нспользовать в качестве нормировки для основных геометрических эффектов. Таким образом, хотя й = /част//м. обр сильно зависит от размера частиц, величина (/част//вчаст)/(/м. обр//в м. обр) практически не зависит от размера частиц, за исключением очень малых 168]. [c.54]

У = 0,28А. Это соотношение между коротковолновым пределом и приложенным потенциалом трубки носит название закона Дуэйна-Ханта. Непрерывное или белое излучение называют также BreшsstraЫung (немецкое слово, буквально означающее тормозное излучение). Сталкивающийся электрон может также за счет процесса, подобного фотоэлектронному эффекту, создавать вакансии в атомах. Для этого электрон должен иметь энергию больше, чем энергия связи орбитального электрона. Заполнение этих [c.69]

ИНАА предпочтительно применять, если полученные из основы радионуклиды с высокой активностью распадаются со слабым испусканием или вообще без испускания 7-излучения и высокоэнергетического /3-излучения. Например, при облучении нейтронами реактора проб, содержащих в качестве компонента основы железо, за счет реакции Ге(п,7) Ге образуется высокая активность Ге. Единственным излучением, испускаемым при распаде Ге, является характеристическое рентгеновское излучение Мп низкой энергии, которое можно легко дискриминировать, чтобы устранить влияние на мертвое время. 7-Спектрометрические измерения часто можно проводить без существенных помех в присутствии слабого /3-излучения, так как оно дает вклад в фоновый сигнал за счет тормозного излучения только в области низких энергий. [c.123]

ФАА представляет принципиально интересный, но практически редко используемый метод активационного анализа. Причина такого противоречия заключается в малой доступности линейных ускорителей, необходимых для получения электронов высокой энергии, которыми бомбардируют металлическую мишень для получения фотонов тормозного излучения достаточно высокой энергии и интенсивности. В методе ФАА определение большинства элементов основано на ядерных реакциях (7,п) и (7,р). ФАА используют в основном для определения легких элементов — углерода, азота, кислорода и фтора. ФАА детально описан Зегебаде и сотр. [8.4-15]. [c.130]

Первая часть этого определения, данная Видеманом, подчеркивает отличие люминесценции от свечения нагретых тел — свечение люминофоров происходит без нагревания ( холодный свет ). Вторая часть определения была введена Вавиловым [1, с. 282] для отличия люминесценции от свечения при отражении и рассеянии света, тормозного излучения заряженных частиц и излучения Вавилова — Черенкова. Все указанные виды свечения исчезают сразу же после прекращения возбуждения, тогда как люминесценция продолжается в течешге некоторого времени после этого. [c.7]

Основы аналитической химии Часть 2 Изд.2 (2002) -- [ c.253 ]

Инструментальные методы химического анализа (1989) -- [ c.221 ]

Активационный анализ Издание 2 (1974) -- [ c.110 , c.168 ]

Химия изотопов Издание 2 (1957) -- [ c.149 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.91 ]

Физические методы органической химии Том 3 (1954) -- [ c.139 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология