Рейнольдса пластичного

Безразмерный член в левой части этого уравнения — критерий Эйлера, третий член в скобках справа — критерий Рейнольдса. Первый и второй безразмерные симплексы в правой части уравнения (IV.25) характеризуют вязко-пластичную гидросмесь, обладающую при движении пристенным эффектом. Последний член в правой части уравнения называется критерием пластичности и характеризует особенности вязко-пластичной гидросмеси. [c.217]

Модифицированный критерий Рейнольдса, учитывающий особые свойства вязко-пластичной гидросмеси и наличие пристенного слоя вязкой (ньютоновской) жидкости в потоке (Не ) выражается зависимостью [2, с. 107] [c.217]

Вводя в выражение параметра Рейнольдса величину ц, можно получить новое значение критерия, который уже будет учитывать вязко-пластичные свойства жидкости. [c.56]

Как отмечалось выше, обобщенный критерий Рейнольдса (46) является критерием подобия вязко-пластичных жидкостей. Поэтому представляет интерес установить зависимость коэффициента ОТ этого критерия. Это можно сделать путем построения графика, который приведен на рис. 41. На нем нанесены опытные данные по девяти местным сопротивлениям. Параметр Ке. , подсчитан по формуле (46) со значениями т) и То , полученными методом, описанным в гл. II. Опытные точки охватывают широкий диапазон значений чисел Не (от 280 до 15 400). [c.90]

Иногда пластичные свойства материала учитываются в одном комплексе, представляющем собой обобщенный критерий Рейнольдса Ке [c.63]

Как уже упоминалось, при больших скоростях поток шлама теряет свой пластичный характер и становится турбулентным. Скорость, отвечающая этому переходу, может быть определена аналогично определению скорости вязких жидкостей на основе критерия Рейнольдса. Приблизительно можно принять, что критерий пластичного движения (соответствующего ламинарному для вязких жидкостей) Не 2000. Для турбулентного движения можно принять Ке ЗООО. В пределах 2000 < Ке < 3000 лежит переходная область. Для определения числа Рейнольдса необходимо знать вязкость жидкости, которая, как известно (рис. 2-21), для пластичных жидкостей не постоянна, а зависит от напряжения. Закон Пуазейля для данной жидкости имел бы вид [c.120]

Это уравнение дает зависимость вязкости от пластичности, минимального напряжения и скорости потока в данном трубопроводе. Учитывая это значение в определении числа Рейнольдса и приравнивая его к 2000, получим [c.120]

Ограниченные возможности имеет применение для этой цели динамического напряжения сдвига и пластической вязкости. Недостатками их являются неинвариантрость в различных условиях измерений, что объясняется незнанием истинного закона трения и эпюры скоростей сдвига. Эти величины носят формальный характер и не имеют определенного физического смысла. Понятия т]пл и 0д = Тв можно относить лишь к идеализированному вязко-пластичному телу Бингама. В настоящее время значения пластической вязкости и динамического напряжения сдвига широко применяют для гидравлических расчетов. Это вносит в них известную условность из-за необходимости использования методов теории подобия и безразмерных критериев (обобщенный критерий Рейнольдса, критерий Хедстрема и др.), исходящих из бингамовской аппроксимации, имеющей, как указывалось, ограниченный характер. [c.233]

Из всех неньютоновс]хИх жидкостей наиболее простыми являются пластичные вещества (бингамовские), поскольку их можно описать с помощью только двух параметров предела текучести и пластиче-ско11 вязкости 1]р. Если эти два параметра поставить вместо вязкости в функцию, описывающую в общем виде мощность, расходуемую на перемешивание [см. уравнение (1У-2)], то после проведения анализа размерностей получается функция мощности (Ей), в которую кроме критерия Рейнольдса [c.213]

Эта форма записи числа Рейнольдса также была использована при обобш,ении опытных данных. При вычислении параметра пластичности, как и прежде, в формулу для среднего эффективного градиента скорости подставляли опытным путем найденное значение коэффициента й =36 вместо значения для прямолинейных каналов. [c.118]

А. С. Казак обработал полученные опытные данные в виде зависимости гидравлического уклона (100 г) от числа Рейнольдса последнее определялось на основе вязкости, измере1НН0й на вискозиметре М. П. Воларовича. Анализируя график, А. С. Казак приходит к следующим- выводам а) при течении осадков сточных вод наблюдаются два режима — пластичный (ламинарный) и турбулентный б) переход от одного режима к другому происходит при критическом числе Рейнольдса Р екр Имеется в виду число К е, применяемое для ньютоновских жидкостей, кото- [c.11]

Значительные расхождения эксперимента с теоретическим расчетом, основанном на решении задачи теплообмена с постоянными свойствами, обнаружены при обработке опытных данных по охланодению пластичных смазок, кривые течения которых аппроксимируются уравнением (4) [4]. При разности температур стенки и жидкости 60—75° С средние коэффициенты теплоотдачи были почти вдвое ниже расчетных. Введение в расчетные формулы отношения аналога ньютоновской вязкости, полученного из обобщенного критерия Рейнольдса для реологической модели по уравнению (4), при температуре стенки и жидкости значительно улучшило согласие опытных данных с теорией. Показатель степени был почти вдвое выше, чем в поправке Зидера и Тейта, кроме того, он зависел от реологических свойств смазок. Эти особенности можно объяснить диссипацией энергии движения. В этих условиях влияние неизотермичности потока на теплообмен проявляется в значительно более сложной форме, чем при течении маловязких жидкостей, когда выделение теплоты трения ничтожно. [c.86]