Точка отрыва пограничного слоя

При достаточно большом положительном градиенте давления во внешнем потоке слои жидкости вблизи стенки могут остановиться и даже начать двигаться в обратном направлении, т. е. происходит отрыв пограничного слоя (рис. 6.4). Сечение пограничного слоя, начиная с которого возникает обратное движение жидкости, носит название точки отрыва пограничного слоя. В этой точке вьшолняется соотношение [c.331]

Процесс перехода, не сопровождающийся процессом отрыва вихрей, начинается синусоидальными колебаниями, которые с ростом числа Рейнольдса усиливаются до точки перехода. Донное давление при этом значительно уменьшается, особенно в области Ке - 210 + 10". Скорость на внешней границе оторвавшейся (свободной) струи увеличивается, а расстояние до точки воссоединения, наоборот, уменьшается. Переход к турбулентному течению при этом происходит весьма близко от точки отрыва пограничного слоя от тела. [c.429]

Отметим, что полученное решение задачи (4.33) справедливо только для ламинарного режима течения, т.е. Ке, <5-10 -Ы0 . При увеличении скорости потока жидкость, заторможенная в пограничном слое, может оторваться от стенки. Точка отрыва пограничного слоя определяется как точ- [c.155]

Отсюда видно, что нарастание давления в точке отрыва пограничного слоя связано с замедлением движения газа вдоль его внешней границы. [c.268]

Явление отрыва пограничного слоя. На участках поверхности тела с замедленным движением жидкости Лр Ах> 0) может возникнуть отрыв пограничного слоя (рис. 5.6). Слои жидкости, примыкающие к стенке, обладают небольшой кинетической энергией, и эта энергия уменьшается по мере продвижения жидкости в область более высокого давления. В некотором сечении пограничного слоя (рис. 5.6, точка А) скорость жидкости вблизи стенки становится равной нулю. Далее под действием перепада давления жидкость вблизи стенки движется в сторону, противоположную внешнему течению. Точка А, разграничивающая области прямого и возвратного течений, называется точкой отрыва пограничного слоя. [c.155]

Точка отрыва находится за точкой минимума давления, в которой д хю/ду = 0 и т > 0. Если давление вдоль обтекаемой поверхности уменьшается постепенно (монотонно), то отрыва пограничного слоя не возникает. [c.114]

Точка отрыва пограничного слоя определяется как точка, [c.117]

Вычислив Re. , по (6.44) и подставив результат в (6.43), получим значения локальных чисел 81. Таким образом, можно найти распределение а вдоль обтекаемой поверхности вплоть до точки отрыва пограничного слоя. [c.213]

За этой точкой в непосредственной близости к стенке появятся обратные токи (а < 0), которые оттеснят набегающий поток в пограничном слое от поверхности тела. В точке 5—ее называют точкой отрыва пограничного слоя (на самом деле, как всегда в плоском движении, вдоль перпендикулярной плоскости чертежа линии отрыва)—пограничный слой отделяется от поверхности тела, превращаясь в струю, имеющую в качестве своей границы отошедшую от поверхности тела нулевую линию тока. В дальнейшем оторвавшийся пограничный слой перемешивается с жидкостью, расположенной вниз по потоку за кормой тела, и образует аэродинамический след за телом. [c.55]

Коэффициент сопротивления плохо обтекаемого тела обычно. не зависит от числа Рейнольдса, если оно высокое, пото. "у что положение точки отрыва пограничного слоя от поверхности по числу Рейнольдса не меняется. [c.190]

Все, что связано с явлениями сдвига, возникающими <в жидкости в результате работы импеллера, разработано в течение последних нескольких лет. Было бы полезным в связи с этим оценить роль этих явлений в процессе алкилироваиия. Для иллюстрации рассмотрим открытый импеллер турбинного типа. На рис. 2 приведена эпюра скоростей (их средние значения) в точке отрыва пограничного слоя от края лопатки. Провещя касательную в любой точке, можно получить градиент скорости, который представляет собой скорость сдвига в данной точке. Ее можно рассчитать в любой точке емкости, если измерить скорости и построить их эпюру. При умножении скорости сдвига на вязкость жидкости получают надряжение сдвига. [c.192]

При обтекании потоком зерен в переходной области происходит отрыв пограничного слоя, вследствие чего коэффициенты мас-сопередачи по поверхности неодинаковы. Максимальная скорость внешнего массообмена наблюдается па лобовой части, минимальная в точке отрыва пограничного слоя. [c.219]

При возрастании числа Ке до З-Ю точка начала турбулиза-ции все больше приближается к точке отрыва. При некотором значении числа Ке начало турбулизации перекрывает точку отрыва пограничного слоя, т. е. пограничный слой в некоторой своей части становится турбулентным, которая тем больше, чем выше значение числа Ке. Это приводит к перестройке обтекания, в результате которой угол отрыва возрастает до ал 120°, турбулентный след за частицей заметно сужается и сопротивление резко падает. Аналогичный характер имеет обтекание цилиндра и других плохо обтекаемых тел, с тем отличием, что изменение режима обтекания наступает при других значениях числа Ке [61, 97]. Это явление называется кризисом сопротивления, которое при обтекании неподвижного шара средой впервые наблюдал Эйфель [63]. [c.58]

Принцип работы пластинчатых и стержневых излучателей одинаков и основан на известном в гидравлике эффекте, заключающемся в том, что струя жидкости, вытекающая с большой скоростью из узкой щели, при встрече с препятствием необтекаемой формы с острыми углами создает в среде около поверхности препятствия завихрения с избыточным давлением в ее центральной ча- т , Это происходит потому, что обтекание тел нео бтекаемой формы сопровождается отрывом потока. В точке отрыва пограничный слой уйдет от поверхности твердого тела в объем жидкости, т. е. превратится в некоторую струю, движущуюся под углом к внешнему потоку. Аналогичные завихрения образуются при истечении из отверстия быстро-вращающейся струи (вихревые излучатели). При непрерывном истечении жидкости завихрения следуют один за другим, создавая чередование перепадов давления, имеющих характер звуковых волн. Частота этой звуковой волны, образованной завихрениями, зависит от количества завихрений, проходящих в единицу времени через какую-иибудь точку поверхности препятствия, от -скорости движения завихрения в среде и расстояния между центрами соседних завихрений. Она -определяется по формуле [c.129]

Малая толщина пограничного слоя и большие градиенты скорости в нем послужили основой, на которой Л. Прандтль развил приближенную теорию интегрирования уравнений Навье—Стокса и построил теорию пограничного слоя. Эта теория позволяет рассчитывать течение в пограничном слое и определять касательные напряжения на поверхности тела. Однако она справедлива только до точки отрыва пограничного слоя и не дает возможности, например, вычислить полное сопротивление, испытываемое телом (за исключением случаев, когда отрыва погранслоя не происходит). В настоящее время вообще не существует теории, по которой можно рассчитать сопротивление тела, движущегося в жидкости. [c.40]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология