Жидкости давление на плоскую стенку движение

Упрощенная схема процесса пспарения каплн жидкости в сфероидальном состоянии основывается иа изложенных ранее закономерностях качественного характера и принимается большинством авторов, рассматривавших данный вопрос [2.13, 2.24—2.26]. Полагаем, что капля имеет форму полусферы. Зазор между основанием каили, которое считается плоским, и стенкой всюду имеет одинаковую величину йп и в несколько десятков раз меньше размера каили. Генерация пара осуществляется с поверхности основания каили в количестве, соответствующем поступающему сюда тепловому потоку без учета затрат теплоты на перегрев пара. Ламинарный поток пара.растекается к периферии капли под действием радиального градиента давления, испытывая, кроме того, воздействие сил вязкого трения (нормальной к поверхности испарения составляющей скорости пара пренебрегаем). Теплота от стенкн к основанию капли через слой пара передается с интенсивностью, определяемой коэффициентом теплоотдачи а=Яэф/бп, где в первом приближении можно считать Яэфя =Яп, т. е. эффективная теплопроводность зазора равна теплопроводности пара. Таким образом иод каплей в начальный момент времени т=0 автоматически устанавливается определенный размер зазора бп, так что плотность теплового потока //к= =ЯпА7 /бп ограничивается значением, обеспечивающим такую скорость парообразования, которая необходима для поддержания канли на паровой подушке и выталкивания пара из-под каили в окружающую среду. Следовательно, анализ сводится в основном к исследованию динамики парового потока под каплей. Уравнение движения для системы координат, принятой на рис. 2.4, молшо представить следующим образом [c.60]

Установление диффузионного пограничного слоя на плоской пластине подобно установлению профиля концентраций вблизи входа в трубу. Когда пограничный слой стабилизируется у поверхности трубы, говорят, что движение развито. Если парциальное давление диффундирующего компонента у стенки постоянно, профиль концентраций в трубе, в конце концов, становится плоским. Это условие может быть достигнуто в трубе, внутренняя поверхность которой покрыта каким-либо веществом, растворимым в потоке. Оно может быть достигнуто также в очень высокой колонне со смоченными стенками, работающей таким образом, что жидкость, стекающая вниз по колонне, будет иметь постоянную температуру по всей длине и, следовательно, постоянную упругость пара. Иное граничное условие достигается, если стенки трубы являются пористыми, а растворенное вещество нагнетается сквозь стенки с постоянным расходом на единицу поверхности по всей длине трубы. [c.495]

Очищаемая жидкое гь под давлением поступает во входной патрубок. Последни 1 располагается относительно камеры таким образом, что пот( к жидкости начинает вращательное движение в силу того, ч о направляется по касательной к сечению корпуса в плоско ти входного отверстия. Под действием центробежных сил 1 электрического поля механические частицы или капельки вс ы, обладающие большим удельным весом, отбрасываются на стенки корпуса теряя скорость, частицы скользят по ним вниз гю спиральной траектории. Попадая в конусную часть, они осаждаются й выводятся [c.115]

Анализ наиболее простых видов течения псевдопластичных жидкостей показывает, что качественная картина движения подобна картине движения ньютоновских жидкостей. Существование аномалии вязкости во всех случаях приводит к относительному уменьшению сопротивления, возникающего при течении псевдопластичных жидкостей. При течении в канале круглого и прямоугольного сечения это проявляется в существовании нелинейной связи между перепадом давления и объемным расходом. При течении в плоской щели с подвижной стенкой существование продольного градиента давлений (положительного или отрицательного) приводит к тем большему изменению объемного расхода, чем больше индекс течения. [c.140]

Исследуем движение жидкости в стационарном зернистом слое ограниченной высоты Н, находящемся в аппарате с плоскими стенками, линейный размер которого 2L( m. рис. 2.2). Струя жидкости подается через отверстия размером 2/о в плоскости j = 0 основания слоя параллельно стенкам аппарата. Средняя скорость жидкости в сечении отверстия Uq = = Q0I2I0, требуется найти поля скорости и давления жидкости в области 0функцию избыточного давления [c.57]

Полуоесконечный объем жидкости с постоянными р и г с одной стороны ограничен плоской стенкой (расположенной в плоскости хг). Первоначально жидкость и твердая поверхность покоятся, но в момент времени ( = О твердая поверхность приходит в движение в положительном направлении оси х со скоростью V (рис. 4-1). Требуется определить скорость как функцию у и г. Вдоль оси X градиент давления отсутствует, составляющая силы тяжести равна нулю п предполагается, что течение ламинарное. [c.119]

Теплообменные аппараты с непосредственной теплопередачей, имею-ш.ие плоские теплопередаюш,ие поверхности, в основном относятся к классу пластинчатых теплообменников. Они состоят из определенного числа тонких пластин с прокладками между ними, которые служат и для предотвращения утечки жидкости и для направления потоков жидкости по соответствующим направлениям. Обычно используются гофрированные пластины, которые турбулизируют поток и обеспечивают достаточную жесткость стенок, воспринимающих давление. Движение потоков жидкости организуется таким образом, чтобы между чередующимися пластинами имел место противоток. Теплообменные аппараты этого типа благодаря высоким теплопередающим возможностям, доступности для очистки и контроля за состоянием поверхности, возможности изменетя габаритов и удобству в эксплуатации нашли широкое применение в химической промышленности. [c.153]

Уравнения движения жидкости в пограничном слое более просты, потому что быстрота изменения скорости, давления и других параметров по нормали к стенке вс много раз превышает быстроту изменения этих величин в параллельном стенке направлении. Пусть б — толщина пограничного слоя, а I — характерный размер, например длина обтекаемого твердого тела тогда изменени скорости по нормали к твердой поверхности происходит на расстоянии порядка 8<.1, а параллельно ей — т расстоянии порядка I. Второе упрощение уравнени движения жидкости в пограничном слое связано с тем что при сравнительно малой кривизне обтекаемой по верхности (во всяком случае на достаточно малом участ ке этой поверхности) течение в пограничном слое мож но считать плоским это означает, что тангенциальна компонента скорости намного больше нормальной ком поненты. [c.18]