Потенциальная энергия магнитного диполя

Рис. 8.3. Четыре возможных расположения двух магнитных диполей во внешнем поле Вд (оно обозначено стрелками, направленными вверх). Система с конфигурацией А в поле любой величины находится в энергетически наиболее выгодном состоянии. Если диполи, расположенные так, как это показано на рис. Б, В, Г, могут находиться в одной из нескольких равновесных ориентаций, то в больших полях наиболее энергетически выгодна конфигурация В, а. в малых - конфигурация Г. Если же направление моментов диполей задано и совпадает с направлением внешнего поля, как на рис. и В, то в малых полях меньшей энергией обладает конфигурация Б. Справа приведены выражения для потенциальной энергии указанных конфигураций диполей, г-расстояние между диполями.

Далее, потенциальная энергия Е диполя, ориентированного под углом 0 к магнитным силовым линиям поля Яо, определяется выражением [c.25]

При повороте магнитного диполя во внешнем магнитном поле его потенциальная энергия меняется. Из курса физики известно, что эта энергия равна [c.70]

Магнитное охлаждение. Этот метод имеет большой научный интерес, так как с его помощью была достигнута температура в несколько тысячных градуса по абсолютной шкале. Сущность метода в основном состоит в следующем. При помещении магнитного вещества в магнитное поле напряженности Н, магнитные диполи, из которых состоит вещество, ориентируются в поле степень ориентации зависит прежде всего от отношения потенциальной энергии диполей в магнитном поле к энергии теплового движения диполей. Ясно, что степень ориентации будет возрастать с понижением температуры, вследствие уменьшения энергии теплового движения диполей. Так как любой процесс замены менее упорядоченного состояния более упорядоченным сопровождается уменьшением энтропии, то в процессе намагничивания вещества освобождается определенное количество тепла. Если это тепло отвести путем теплообмена с охлаждающим [c.305]

При выравнивании магнитных диполей потенциальная энергия системы изменяется. Физика дает следующее соотношение [c.85]

Однако только часть этой работы идет на намагничивание иголки, остальная работа расходуется на создание запаса потенциальной энергии. Если магнитный диполь с магнитным моментов [c.57]

Как это ни парадоксально, материал, обладающий постоянной намагниченностью, может использоваться для изготовления магнитных экранов. В самом деле, как показано ниже, с помощью только одного листа подобного магнитного материала можно достичь экранирующего эффекта, расположив этот лист должным образом. Даже ориентируя один магнитный диполь так, чтобы его потенциальная энергия во внещнем поле была минимальна, нетрудно скомпенсировать поле в некоторых точках пространства. [c.269]

Потенциальная энергия и магнитного диполя с моментом М в поле Во равна [c.269]

Сумма по состояниям Ланжевена. При вращении электрического или магнитного диполя во внешнем поле измен ГЕтся его потенциальная энергия. Свойства подобных систем в статистической физике описывают с помощью суммы по состояниям Ланжевена. Для физической химии этот вопрос представляет интерес в связи с определением энергии межмолекулярных взаимодействий. [c.238]

В работах [1, 2 было показано, что при действии магнитного поля Н на КО.ПЛОИДНЫЙ ферромагнетик энергия взаимодействия частиц увеличивается, в результате чего образуются в].1тяиутые вдол]) ноля агрегаты. Равновесные расстояния Гд между частицами в агрегатах соответствуют равенству СИЛ притяжения магнитных диполей Р (г) и сил отталкивания Р (г) = с1 /(1г, где — потенциальная эне])гия частиц, включающая все взаимодействия, кроме магнитного. Следовател1.но, приравняв Р(г) [c.143]

Ядра некоторых изотопов характеризуются механическим снином, п вращаюгцийся заряд этих ядер создает магнитный момент. При помещении таких ядер в магнитное иоле взаимодействие этого поля с ядерпым магнитным диполем приводит к зависимости потенциальной энергии от угла между осью вращения ядра и направлением ириложенного магнитного поля. На основе квантовомеханических соображений можно сделать вывод, что разрешенными являются лишь некоторые дискретные энергетические уровни с соответствующими ориентациями оси спина и что поглощение энергии, приводящее к переходу ядер в спиновые состояния с более высокой энергией, может происходить лишь при V = = уНо 2п, где V — частота излучения, //о — напряженность магнитного поля в гауссах, а у — характеристический параметр данного изотопа, известный иод названием гиромагнитного отношения. [c.180]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология