Столкновений парных частота

В процессе движения частицы могут сталкиваться. Тогда частота парных столкновений определяется диффузионным потоком на сферической поверхности радиуса а,-ь Й2 (более подробно об этом см. раздел 10) [c.176]

Рассмотрим задачу определения частоты столкновения маленьких сферических частиц, совершающих броуновское движение в покоящейся жидкости. В разделе 8.2 было рассмотрено броуновское движение как диффузия с эффективным коэффициентом диффузии. Предполагалось, что суспензия достаточно разбавлена, так что можно ограничиться рассмотрением только парных взаимодействий частиц. Чтобы упростить задачу, рассмотрим бидисперсную систему частиц, т. е. суспензию, состоящую из частиц двух сортов частиц радиуса й, и частиц радиуса aj. В такой постановке задача была впервые рассмотрена Смолуховским [58]. [c.215]

Заключение. Как видно из изложенного выше, полученное в работе модифицированное уравнение Энскога отличается от известных обобщений обычного уравнения Энскога записью фактора 7, который вносит поправки в частоту столкновений для систем из твердых сфер путем учета статистических корреляций между сталкивающимися частицами. В данной работе для % было получено выражение, совпадающее с выражением для локально-равновесной парной функции распределения, учитывающей пространственные неоднородности, в то время как в обычной теории берется в целом равновесная парная функция распределения, которая оценивается как функционал от плотности в некоторой средней точке между сталкивающимися сферами. [c.183]

Можно показать [25], что в обычных условиях, когда температуры ионов и электронов равны и колебания плазмы возбуждены лишь до уровня равновесных тепловых шумов, интеграл столкновений (I. 4. 29) с логарифмической точностью совпадает с интегралом столкновений, рассчитанным по парным столкновениям. Однако в сильно неизотермической плазме Т,1Т - М1т) формула (I. 4. 28) оказывается неверной, и следует использовать выражения (I. 4. 29) и (I. 4. 30). Грубо говоря, это связано с тем, что в случае изотермической плазмы в ней могут распространяться лишь волны с фазовыми скоростями ш/к (ш — частота волны), значительно превышающими тепловые скорости частиц. Поэтому число частиц, могущих поглощать такие волны, весьма мало (поскольку процесс поглощения носит резонансный характер), что и обусловливает малый вклад взаимодействия с волнами в изотермической плазме. [c.123]

Учет агломерации дисперсных частиц. Еще более сложное уравнение получается при рассмотрении агло-меращш, которое также можно построить из соображений баланса [59]. С учетом величины, обратной частоте парных столкновений между дисперсными частицами в единице объема Р(К, Уу), уравнение агломерации имеет вид [c.684]

Вь ра,кение (56.3) представляет собой интеграл столкновений Ландау п отвечает учету лишь парных соударений заряженных частиц. Формула (56,4) содержит вклад, обусловливаемый плазменными колебаниями. Поскольку частота плазменных волн определяется из условия oбpau oния в нуль действительной части диэлектрической ироницаемости, то в условиях малости затухания плаз.меп-ных колебаний в окрестности е = О, можно воспользоваться следующим соотношение.м [c.241]

Представляет определенный интерес вопрос о том, каково распределение столкновений в растворе во времени. Эта проблема экспериментально была изучена Рабиновичем и Вулом [2]. Они изготовили механическую модель, состоящую из лотка, на котором находилось некоторое число шаров. При встряхивании лотка шары могли двигаться, и имелась возможность с помощью электрического метода подсчитать число столкновений между данной парой шаров. Газовая фаза в таком опыте представляется очень малым числом шаров, в то время как жидкая фаза — большим числом шаров, сравнительно плотно уложенных. В результате было обнаружено, что частота столкновений между данной парой почти не зависит от общего числа шаров, но распределение столкновений при большом числе шаров совершенно иное. Было также найдено, что парные соударения происходили в основном в тех местах, где шары были уложены наиболее плотно, а не там, где их было меньше. Причина этого заключается в том, что после того, как осуществилось первое столкновение среди плотно упакованных шаров, окружающие шары образуют что-то вроде клетки , удерживающей на некоторое время столкнувшиеся шары вместе, в результате чего они могут столкнуться еще несколько раз, прежде чем разойдутся. Это увеличение числа столкновений внутри данного скопления не вносит никакой разницы в реакцию, которая протекает с определенной энергией активации, так как эта реакция происходит сравнительно редко и нужно учитывать все столкновения. Однако в случае реакции, идущей без энергии активации, 8В [c.219]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология