Экспериментальное определение коэффициентов продольной дисперсии

III.6. Экспериментальное определение коэффициентов продольной дисперсии [c.98]

Рис. III. 6. Схемы экспериментального определения коэффициентов продольной дисперсии в зернистом слое в нестационарном режиме при подаче на входе возмущения концентрации различной формы а — единичный импульс —ступенчатая подача в —синусоидальное возмущение.

Вместо функций распределения времени пребывания удобнее использовать их интегральные характеристики, называемые мо- ментами распределения. Для экспериментального определения коэффициента продольного перемешивания достаточно ограничиться введением двух моментов среднего безразмерного времени пребывания 0ср и дисперсии безразмерного времени пребывания <тв. характеризующей отклонение времени пребывания отдельных частиц индикатора от среднего времени пребывания. По определению [c.101]

В последнее время указывалось, что общий коэффициент дисперсии является суммой нескольких частных коэффициентов, обусловленных различными эффектами перемешивания в потоке жидкости [И —13]. Экспериментально это хорошо подтверждается на опытах с. определением коэффициентов продольного перемешивания в роторно-дисковых и пульсационных аппаратах для [c.203]

Коэффициенты продольной дисперсии в нестационарном поле концентраций, связанные с наличием флуктуаций скоростей в зернистом слое. В разделе IV. 1 приведены результаты экспериментального определения флуктуации скорости в зернистом слое. Было показано, что скорости в зернистом слое (исключая пограничную зону у стенок аппарата) распределяются по вероятностному закону (IV. 2), со стандартом флуктуации а для шариков и таблеток-т-по формуле (IV. 3) (при Reg < 10). Этот стандарт флуктуаций приведен к высоте слоя 3d, соответствующей высоте минимального геометрического ансамбля элементов зернистого слоя. [c.214]

Определение коэффициента поперечной турбулентной диффузии по высоте вспененного слоя на контактных устройствах с перекрестным током фаз показало, что значение его изменяется в широких пределах (от 0,005 до 0,05 м /с) [41] и для невысоких скоростей газа и жидкости по порядку величины приближается к значениям коэффициента продольной турбулентной диффузии. Полученная в результате обработки экспериментальных данных по дисперсии потока на ситчатых тарелках графическая зависимость (рис. 4.10) является единственной в своем роде и может быть использована для оценки степени поперечного перемешивания жидкости по высоте барботажного слоя. [c.153]

Были предложены другие решения [148—154], дающие возможность из кривых разогрева получить непосредственно величины коэффициентов теплообмена. Работа [148] в отличие от других решений позволяет учесть влияние продольной теплопроводности в слое, чего в других решение не учитывается. Обработка экспериментального материала, проведенная В. М. Линдиным и Е. А. Казаковой [144] по методам В. П. Майкова и Н. М. Караваева [149] и Б. Н. Ветрова и О. М. Тодеса [148], показала, однако, что по крайней мере при Re>5 в слое из частиц с малой теплопроводностью оба решения дают одинаковые результаты. В области Re<5 эффектом продольной теплопроводности, видимо, уже нельзя пренебрегать. Более существенной поправкой пои определении а из кривых разогрева должно быть влияние флуктуаций скорости в слое и изменения скорости у стенки аппарата (раздел IV. 1). Соотношения, выведенные для коэффициентов продольной дисперсии при нестационарном во времени поле концентрации (раздел IV. 2), действительны и для размытия тепловой волны. Некоторые расчеты, выполненные для введения соответствующих поправок в величину а, показали, что при R g lOO величина а без учета эффекта флуктуации скорости получается на 20% ниже действительной. При понижении величины Re эта поправка становится более существенной. Вследствие этих обстоятельств коэффициенты теплопередачи, полученные из кривых нестационарного разогрева, имеют более низкие значения, чем истинные величины а. На размытие кривой разогрева может влиять также разная плотность упаковки зерен в отдельных сечениях слоя (например, у стенок аппарата и в центре). Это приводит к различной объемной теплоемкости слоя и, следовательно, к разному темпу прогрева [146]. [c.413]