Излучение реальных тел

Собственное излучение реальных тел Е Т) можно представить как долю от излучения абсолютно черного тела при той же температуре [c.195]

Для многих технических поверхностей зависимость s от температуры достаточно слабая, так что соотношение (2.187) дает удобную формулу для расчета излучения реальных тел [c.195]

Интенсивность собственного излучения абсолютно черного тела Ей определяется законом Стефана—Больцмана (6.4). Для описания излучения реальных тел вводят понятие о сером теле, собственное излучение которого составляет определенную долю с (если строго, то для всех длин волн — одинаковую) от [c.510]

Это уравнение определяет тепловой поток, излучаемый абсолютно черным телом. Энергия излучения реального тела меньше, чем черного, и может быть получена из уравнения (1.6) прн введении в него коэффициента, который называется излучательной способностью степенью черноты) и обозначается е. Таким образом, лучистая энергия реальной поверхности площадью Р определяется из соотношения [c.13]

Абсолютно черное тело является идеальным телом, которое способно полностью поглощать падающее на него излучение. Это положение справедливо для излучения в диапазоне всех длин волн и при всех углах падения. Абсолютно черное тело считается абсолютным поглотителем падающего излучения и также абсолютным излучателем. Поэтому его используют в качестве эталона сравнения для поглощения и излучения реальных тел. [c.88]

Изменение интенсивности излучения реальных тел в зависимости от температуры и длины волны находят опытным путем. Если спектр излучения реального тела непрерывен и кривая / = ф(>.) подобна кривой /о=/(Х,) для абсолютно черного тела, то такое реальное тело называют серым. [c.117]

Излучение поверхности тел характеризуют спектральной степенью черноты е , 7. и интегральной степенью черноты Еу. Величина е, -р равна отношению интенсивностей излучения реального тела и абсолютно черного тела при фиксированных значениях X и Г. Интегральная [c.645]

Трудность измерения температуры раскаленных тел, отличающихся по свойствам излучения от абсолютно черного тела, вызвана тем, что поправки на неполноту излучения реального тела высчитываются по уравнению (105), в котором при известной постоянной С2 уравнения Вина и при эффективной длине волны К данного оптического пирометра необходимо знать коэффициент черноты тела е . [c.157]

В цветовых пирометрах, применяемых для промышленных измерений, определяется отношение интенсивностей излучения реального тела в лучах двух заранее выбранных длин волн, т. е. показания пирометра являются функцией Это отношение для [c.162]

Уравнение (1.25) связывает излучение реальных тел с излучением абсолютно черного тела. Из этого уравнения следует, что излучательная способность любого тела равна произведению его поглощательной способности на излучательную способность абсолютно черного тела [c.20]

Абсолютно черное тело поглощает все падающие на него лучи, поэтому его поглощательная способность равна единице. Интенсивность излучения определяется законом Стефана—Больцмана [уравнение (50)]. Реальные тела излучают меньше энергии, чем абсолютно черное тело. Если распределение энергии в спектре излучения реальных тел то же, что и у черного тела, их иногда называют серыми телами. Отношение интенсивности лучеиспускания серого и черного тел, при одной и той же температуре, называют степенью черноты тела. Уравнение Стефана—Больцмана для серого тела можно записать следующим образом [c.115]

Излучение реальных тел (РТ) не подчиняется формуле Планка. В этом случае справедливо выражение [1] [c.127]

В природе такие крайние случаи не встречаются, т. е. величины а, г, й не принимают значений, равных нулю или единице. Однако анализ этих случаев позволил найти путь для установления законов излучения реальных тел. [c.19]

Коэффициент теплоотдачи излучением. Выше рассматривался теплообмен между черными телами излучение, падающее на тело, полностью им поглощалось. При теплообмене излучением реальных тел, которые для большинства практических задач могут считаться серыми, необходимо учитывать многократное отражение и поглощение. Не приводя анализа этого процесса, остановимся на окончательных расчетных результатах [10, 12]. [c.95]

Реальные тела могут иметь непрерывный спектр излучения или прерывистый (селективный), при котором излучение энергии происходит в определенных интервалах длин волн. Интегральная плотность потока излучения реальных тел всегда меньше, чем черного тела. [c.15]

Излучательная, поглощательная и отражательная способности. Тепловое излучение реального тела меньше теплового излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Для определения излучательной способности реального тела по закону Стефана — Больцмана вводится так называемый коэффии иент черноты тела, или степень черноты е. Он определяется как отношение потока теплового излучения, испускаемого реальным телом, к потоку теплового излучения, испускаемого абсолютно черным телом при той же температуре. Абсолютно черное тело поглощает всю падающую на него энергию излучения, в то время как реальное тело отражает часть этой энергии, так что можно ввести коэффициент поглощения, аналогичный коэффициенту чер-иоты тела. Для теплового излучения при любой данной температуре коэффициенты черноты тела и поглощения одинаковы. [c.43]

Оптические пирометры, как и радиационные, градуируют ио излучению абсолютно черного тела. Поэтому при измерении температур реальных тел они показывают более низкую по сравнению с действительной — так называемую яркостную монохроматическую температуру, т. е. температуру абсолютно черного тела, при которой интенсивность монохроматического излучения последнего равна интенсивности монохроматического излучения реального тела. Однако погрешность от неполноты излучения у оптического пирометра меньше, чем у радиационного. Так, при коэффициенте теплового излучения 0,9— 0,7 погрешность в измерении равна 7—25 °С при измерении температуры около 1000 С и 15—50 °С при измерении температуры 1500 С, т. е. достигает 0,7—3,0%-Тем ие менее для неокисленных тел (в вакууме, защитной атмосфере) с е=0,3- 0,4 эта погрешность может достигать 100 °С. [c.35]

Все пирометры градуируются по абсолютно черному телу. При измерении температуры реальных тел пирометры показывают псевдотерлпературу, отличающуюся от действительного значения температуры измеряемого тела. Действительное значение температуры реального тела может быть определена по формулам, устанавливающим зависимость действительной температуры от псевдотемпературы. Для этого необходимо знать значение коэффициента теплового излучения реального тела (см. разд. 2). [c.349]

Каждое реа-льное тело, нагретое до температуры Т, излучает энергию. Интенсивность такого излучения отличается от интенсивности излзгчения абсолютно черного тела. В некоторых участках спектра излучательная способность этих тел почти совсем отсутствует, а в других участках составляет заметную долю энергии излучения абсолютно черного тела. Интенсивность излучения реальных тел определяют по отношению к интенсивности излучения абсолютно черного тела при той же температуре [c.9]

Для нечерных тел определяется связь между поглош,ательной и излучательной способностями тел (закон Кирхгофа). Под излу-чательной способностью понимают отношение интенсивности излучения реального тела к излучению черного тела при той же температуре 0 .= (/>.//ox)i = onst. [c.97]

Важной характеристикой реального тела является также его цветовая температура Тц. Это такая температура абсолютно черного тела (Гачт), когда цвет его излучения (воспринимаемый глазом) подобен цвету излучения реального тела, нагретого до температуры Трт. При этом Тц = Тачт> Грт [И- [c.128]