Планка формула

Кирхгофа и Стефана-Больцмана и Вина. Квантовая гипотеза и формула Планка. Пирометрия. [c.166]

Соотношение (Х.59), описывающее зависимость константы равновесия Кх(Т, р) от давления, впервые было выведено Планком и Ван Лааром. Оно показывает [так же как и уравнение (Х.55)], что константа равновесия Кх Т, р) только тогда зависит от давления, когда 11у1=Й=0. Из формулы (Х.59) следует, что [c.253]

Поскольку = с/к, формулу Планка записывают также в виде [c.92]

Соотношение (90.11) называется формулой Больцмана или формулой Больцмана — Планка. [c.291]

Таким образом, с учетом постулата Планка абсолютная энтропия одного моля какого-либо газообразного вещества при температуре Т будет равна сумме изменений энтропии при переходе вещества из одного агрегатного состояния в другое и при нагревании твердого, жидкого и газообразного веществ от абсолютного нуля до температуры Т. В соответствии с формулами (11,113), (11,116) и (111,61) можно написать [c.144]

В обоих случаях в качестве аргумента взята не длина волны Л, а У = ХГ/Са, т. е. выражение, обратное показателю экспоненты в уравнении Планка [формула (4-41)], и отражающее также влияние температуры. [c.71]

На следующий день утром, — вспоминал он поз- ке, — меня разыскал мой коллега Рубенс и рассказал, что после заседания, глубокой ночью, он сравнил мою формулу с данными своих измерений и всюду нашел радующее согласие . Радующее, впрочем, скорее экспериментатора Рубенса, получившего, наконец, желанную формулу, чем теоретика-классика Планка, воспитанного на принципе природа не делает скачков и отстаивавшего на страницах своей докторской диссертации 1879 г. мысль о том, что атомистические взгляды на строение материи приводят к противоречиям. Но, как бы то ни было, решающий шаг был сделан. [c.10]

Определяем диапазон стабильной работы п. Находим расход жидкости на I м сливной планки по нормали П = 1,47 м,. =10, следовательно, согласно формуле (1.120) [c.106]

Полностью когерентные и полностью некогерентные пучки - это теоретические идеализации. Отсутствие пространственной и временной когерентности источников света существенно снижает их практическую ценность, так как ставит предел получению высокоинтенсивных пучков вследствие дифракционных расхождений, хроматической аберрации, необходимости существенного увеличения температуры. Например, из формулы Планка (5.5) следует, что в интервале частот 10 Гц с 1 км2 поверхности Солнца на Землю падает всего 0,01 Вт и для получения 100 Вт/см потребовалась бы температура в 10 2 к. В то же время существуют генераторы монохроматического радиоизлучения, дающие 1000 Вт/см и более если им приписать условную температуру, то она превзойдет указанную выше. [c.96]

Растворы двух различных гшектролитов с одним общим ионом (например, типа М А и М."А), причем концентрации электролитов одинаковы с = с". Здесь формулы Планка и Гендерсона приводятся к виду [c.152]

В этих формулах — Н1к, к — постоянная Планка V — частота колебания частиц в решетке твердого тела или атомов в молекулах, к=Я/М, N — число Авогадро — константа. [c.44]

Для исследования структуры потока по методу установившегося состояния индикатор (раствор поваренной соли) непрерывно подают на выходе потока у сливной планки с постоянным расходом с помощью сосуда Бойля - Мариотта. Спустя некоторое время после подачи индикатора, когда на тарелке достигается установившийся режим, с помощью кондуктометрических датчиков, установленных на тарелке по длине пути пенного слоя жидкости в трех сечениях ], измеряют концентрацию индикатора. При этом определяется размер зон полного перемешивания и диффузии, а также величины Ре в каждом сечении по формуле [c.110]

I —отрицательных. Поскольку растворы приобретают электрические заряды, то скорость диффузии катионов уменьшается, анионов увеличивается, и с течением времени эти скорости становятся одинаковыми. В стационарном состоянии электролит диффундирует как единое целое. При этом каждый раствор имеет заряд, и разность потенциалов, установившаяся между растворами, соответствует диффузионному потенциалу. Расчет диффузионного потенциала в общем случае затруднителен. С учетом некоторых допущений Планком и Гендерсоном выведены формулы для расчета фд. Так, например, при контакте двух растворов одного и того же электролита с различной активностью (а > аг) [c.472]

Положение электродвигателя изменяют при помощи установочных болтов. Поэтому в лапах электродвигателя есть резьбовые отверстия для регулирования его в вертикальной плоскости, а на раме пола - упорные планки с резьбовыми отверстиями для регулирования в горизонтальной плоскости. При их отсутствии используют прокладки, толщину которых определяют по формулам [c.98]

Согласно воззрениям Больцмана и Планка второй закон термодинамики — закон возрастания энтропии в замкнутой системе — является не абсолютным законом, но законом статистическим. Возрастание энтропии или приблизительное ее постоянство при достижении состояния термодинамического равновесия — выражение статистических закономерностей, проявляющихся в системах, состоящих из очень большого числа частиц. Наиболее вероятным будет состояние термодинамического равновесия в замкнутой системе, но и при достижении этого состояния возможны небольшие флуктуации — отклонения энтропии и других термодинамических величин от их значений в состоянии термодинамического равновесия. Но эти флуктуации, вычисляемые по формуле [c.291]

Рассмотрим теперь вопрос о выборе состояния при Т = О, от которого следует отсчитывать энтропию индивидуальных веществ. Значения энтропии, а также теплоемкостей Су и Ср не зависят от способа отсчета энергии, т. е. они не зависят от Я о- В этом легко убедиться, используя, например, формулу (94.8). Принимая во внимание, что при Т -> О устойчивым равновесным состоянием вещества является упорядоченное кристаллическое состояние, применим формулу Планка (90.11) к кристаллу и получим [c.301]

В прямых методах используется зависимость физикохимического свойства, называемого аналитическим сигналом или просто сигналом, от природы вещества и его количества или концентрации. Свойством, зависящим от природы вещества, является, например, длина волны спектральной линии в эмиссионной спектроскопии, потенциал полуволны в полярографии и Т.Д., а количественной характеристикой служит интенсивность сигнала - интенсивность спектральной линии в первом случае, сила диффузионного тока во втором и т.п. В некоторых случаях связь аналитического сигнала с природой вещества установлена строго теоретически. Например, линии в спектре атома водорода могут быть рассчитаны по теоретически выведенным формулам с использованием фундаментальных констант (постоянная Планка, заря электрона и т.д.). [c.125]

Считают, что формула (V.25) дает критическую величину частоты вращения, т. е. такую, при которой центробежная сила, действующая на тело в точке Ад, равна его весу, и при этом тело не будет отрываться от стенки барабана. Однако сравнение частот вращения, получаемых по формулам (V,24) и (V,25), показывает, что в этом случае тело даже и не поднимается до точки Л д. Прежде чем подняться до этой точки, оно должно пройти через точку А , а для этого необходимо обеспечить частоту вращения Д21 т. е. определяемую по формуле (V,24), которая больше, чем Пла, так как коэффициент трения /, входящий в формулу (V,24), меньше единицы. [c.176]

Гетерохромная фотометрия. Для правильной оценки относительных интенсивностей линий в общем случае необходимо учитывать как изменение спектральной чувствительности и коэффициента контрастности фотоэмульсии с длиной волны, так и изменение светосилы и дисперсии спектрального прибора на данном спектральном интервале. Задача калибровки фотоэмульсии в этом случае решается с помощью стандартного спектра, т. е. спектра с известным распределением энергии. В качестве источника такого спектра, как правило, применяют ленточную лампу накаливания с известной цветовой температурой Тц. Распределение энергии в спектре ленточной лампы накаливания достаточно хорошо описывается формулой Планка [c.128]

Следует отметить, что при использовании формулы (6.200) для вычисления размерность константы скорости реакции должна быть или для реакций первого или второго порядка соответственно, так как при расчетах числовых коэффициентов в этой формуле постоянная Планка использовалась в размерности эрг-с. [c.266]

Расчет (су)кол для газов по квантовой формуле Планка — Эйнштейна дает хорошее совпадение р с. 19. Теоретическая зависи-с опытом, а для кристаллических мость колебательной составляю-тел нет, так как ввиду большого Щей теплоемкости двухатомного расстояния между молекулами га- температуры [c.67]

Общие формальные свойства функций Массье — Планка полностью соответствуют свойствам термодинамических потенциалов. Поэтому можно сослаться на объяснения 21 и дать здесь лишь формулы для двух специальных случаев, которые представляют известный интерес в термодинамике. [c.110]

В формулах (106) и (107) и — коэффициенты трансмиссии, учитывающие возможность обратного распада активированных комплексов до исходных веществ, Ео — энергия активации, Рл, Qв—полные статистические суммы состояний исходных веществ и Q — сумма состояний активированного комплекса, Т—абсолютная температура, Я, к, Л — газовая, Больцмана и Планка постоянные. При адиабатических реакциях и уг равны единице и формулы (106—107) упрощаются. Теоретическое рассмотрение неадиабатических процессов было дано в работах Л. Д. Ландау и других [233, 234]. Реакции, происходящие неадиабатическим путем,. хара1к-теризуются низкими величинами у (порядка 10 и меньше). [c.172]

Дормон и Жермен использовали для определения прочности при относительно продолжительном нагружении вискозиметр из двух плоских параллельных пла 1Инок (в тонкой пленке) я микроэласто-метр, разработанный Лабутом для измерений при непродолжительных нагрузках. Этот прибор состоит из внутреннего конуса, вращающегося в конусной чаше с большим углом. Пространство между конусами заполняется исследуемым битумом, и внутренний конус приводится во вращательное колебание вокруг своей оси с различной скоростью. Максимальная амплитуда колебаний получается при резонансной частоте, и прочность (З ) битума может быть определена по формуле [c.125]

Предположение Нернста было в 1912 г. уточ нено М. Планком, который, исходя из вероят ностного смысла энтропии, выдвинул постулат при температуре О К энтропия лю бого индивидуального кристалли ческого вещества равна нулю (строп говоря, это относится к кристаллам с абсолют но правильной структурой). В дальнейшем те пловой закон и его следствия получили много численные экспериментальные подтверждения Воспользовавшись математической формули ровкой теплового закона [c.156]

Важно, однако, заметить, что при учете электрострикционных членов избыточное гидростатическое давление в медианной плоскости (х = 0) между пла-сти ками, где Я = О, не равно Пв согласно формуле (IX,31). Следовательно, использованный Ленгмюром и вслед за ним другими авторами способ определения Пв дает совпадающий с (IX, 31) результат только при пренебрежении элек-трострикционными членами. [c.274]

Техника и практика спектроскопии (1976) -- [ c.254 ]

Теоретическая электрохимия (1965) -- [ c.143 ]

Теоретическая электрохимия Издание 2 (1969) -- [ c.137 ]

Теоретическая электрохимия Издание 3 (1975) -- [ c.149 ]

Введение в молекулярную спектроскопию (1975) -- [ c.18 , c.160 , c.161 ]

Техника и практика спектроскопии (1972) -- [ c.250 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология