Коэффициент черноты

Излучательная, поглощательная и отражательная способности. Тепловое излучение реального тела меньше теплового излучения абсолютно черного тела при той же температуре. Для определения излучательной способности реального тела по закону Стефана — Больцмана вводится так называемый коэффии иент черноты тела, или степень черноты е. Он определяется как отношение потока теплового излучения, испускаемого реальным телом, к потоку теплового излучения, испускаемого абсолютно черным телом при той же температуре. Абсолютно черное тело поглощает всю падающую на него энергию излучения, в то время как реальное тело отражает часть этой энергии, так что можно ввести коэффициент поглощения, аналогичный коэффициенту чер-иоты тела. Для теплового излучения при любой данной температуре коэффициенты черноты тела и поглощения одинаковы. [c.43]

Коэффициент черноты в уравнении (4.1.6.1) учитывает отличие излучения так называемьгх серых тел от идеального черного тела, излучение которого при данной температуре Т максимально и которое поглощает все падающее на него излучение. Значения коэффициентов и их зависимости от дайны волны приводятся в литературе по теплообмену (см., например, [1, [c.245]

Гурвич, Блох и Носовицкий для определения коэффициента черноты запыленных продуктов сгорания рекомендуют формулу [c.517]

Коэффициент черноты некоторых материалов [c.607]

Значение бп в формуле (7.23) определяется коэффициентами черноты ei и каждой нз поверхностей 1 и II (рис. 7.25) и их формой. Для параллельных плоских стенок [c.201]

Коэффициенты черноты е поверхности некоторых материалов [c.201]

СКВОЗЬ ту же поверхность, за то же время, во всех направлениях пространства с интенсивностью черного излучения при местной температуре Т. При увеличении скорости потока уменьшается температурный скачок на границе излучающей поверхности, и условный коэффициент черноты (при движущейся среде) не зависит от степени черноты среды и определяется степенью черноты поглощающей поверхности и параметром переноса тепла (П). [c.270]

Энергия, излучаемая единицей поверхности, и коэффициент черноты реального тела зависят от физических свойств самого вещества и состояния его поверхности (гладкая или шероховатая). Так, например, если для абсолютно черного тела в лучах с длиной волны Я = 0,65 [х коэффициент черноты принять равным единице, то для серебра он будет равен 0,07, а для графита в порошке — 0,95. [c.164]

Помимо собственного излучения, физически связанного с энергетическими процессами внутри и между структурными частицами вещества (атомами, молекулами), тела посылают в окружающее пространство еще и отраженное внешнее излучение. Отражаемое телом внешнее излучение зависит от характера падающего излучения и от коэффициента черноты самого тела, но практически не зависит от его температуры. Сумма собственного и отраженного излучения называется эффективным излучением тела. [c.245]

Приближенно суммарный коэффициент черноты может быть определен ио следующей формуле [521] [c.516]

Нри совместном излучении газов и пыли, содержащейся в газовом потоке, суммарный коэффициент черноты г рассчитывается по следующей формуле [50] [c.517]

Наибольшими интенсивностями излучения и поглощения лучистой энергии обладает абсолютно черное тело. Лучеиспускательная способность реальных тел ниже, чем абсолютно черного тела. Чтобы иметь возможность сравнивать лучеиспускательную энергию реального и абсолютно черного тела, вводится так называемый коэффициент черноты тела, представляющий собой отношение количества энергии, излучаемой при данной температуре реальным телом, к количеству энергии, излу чаемой при той же температуре абсолютно черным телом [c.163]

Монохроматический коэффициент черноты излучения некоторых тел для Х = 0,65 х [c.169]

Приведенный коэффициент черноты в данном случае [c.606]

Использованные в расчетах параметры набегаюгцего потока для рассмотренных точек траектории спуска приведены в таб. 4.3. Расчет обтекания выполнен в рамках приближения вязкого ударного слоя. Модель газовой среды и метод реп1ения уравнений подробно описаны в [168]. Предполагалось, что марсианская атмосфера состоит из 95, 7 % углекислого газа, 2, 7 % азота и 1,6% аргона. В силу аддитивного характера структурных формул при описании гетерогенной рекомбинации атомов азота были использованы результаты [67, 68], полученные при исследовании теплообмена в диссоциированном воздухе с многоразовыми покрытиями на кремнеземной основе. Поверхность предполагалась равновесно излучаюгцей. Коэффициенты черноты поверхности определялись в [c.144]

Коэффициенты черноты е для некоторых материалов, применяемых в ннзкоте,М" пературной технике, приведены в табл. 7.3. [c.201]

Р — коэффициент термического расширения, у — краевой угол смачиваемости, рад 8 — толщина пленки конденсата, м Е, е — диссипация энергга, Вт/м порозность слоя, коэффициент черноты [c.227]

В формуле (4.1.6.3) Р — выпуклая поверхность внутреннего тела с большей температурой Т1 и коэффициентом черноты Еь р2 — вогнутая поверхность теп-ловоспринимающего тела с температурой Т2 и коэффициентом черноты 2 (рис. 4.1.6.1). [c.245]

Источники излучения. Источником излучения в средней инфракрасной области служат штифт Нернста и глобар. Штифт Нернста применяется с первых лет развития спектрофотометр ни и до настоящего времени. Он представляет собою стержень из сцементированной и спрессованной смеси окислов циркония, церия и тория, разогреваемой электрическим током до 1600—1700° С. Он обладает отрицательным температурным коэффициентом электрического сопротивления и поэтому требует предварительного подогрева (горелкой или иным способом) до температуры порядка 800° С. При температуре 1500 С штифт Нернста излучает как абсолютно черное тело в ближней инфракрасной области при увеличении длины волны его коэффициент черноты уменьшается и глобар становится более выгодным. [c.260]

По увеличению измеренных температур диффузионных пламен исследованные горючие материалы располагаются в следующий ряд ароматические соединения<парафины<уротропин<гекс-азадекалин<металлы. Например, измеренные температуры пламени бензола, гептана, уротропина, гексазадекалина и магния составляет соответственно 1410, 1660, 1750, 1800 и 2230 °С. Температура стационарного горения бензина Б-70 равна 1420°С. Это значение согласуется с литературными данными. В работе [19, с. 75] температура бензиновой горелки измерена тремя методами. Температура пламени бензина, определенная яркостным методом с учетом коэффициента черноты е, принятого равным 0,1, составила 1300—1400 °С. Методом выравнивания яркостей было получено значение1475°С. Значения температур, полученные с использованием спектрографа, совпали со значением 1475 °С с точностью 50°С. В отличие от расчетных, измеренные температуры пламен ароматических соединений меньше температур пламен парафинов, что объясняется неполнотой сгорания углерода (и частично водорода) в пламенах ароматических соединений. В отличие от расчетной, измеренная температура пламени алюминиево-магниевого сплава меньше температуры пламени магния, что объясняется неполнотой сгорания алюминия. Измеренная температура пламени [c.48]

Гуриич, Блох и Носовицкий ировели экспериментальное исследование характеристпк излучения газовой среды, содержащей зольную пыль с концентрацией от 10 до 220 г/м при темиературах от 400 до 1200 С [333, 533]. На основании этих данных ими рекомендована формула Бугера для расчета коэффициента черноты пыли, содержащейся в газовом потоке [c.517]

Резняков на основанпи экспериментальных данных по излучению пылеугольиого факела в опытной металлургической печи получил среднюю величину коэффициента черноты порядка 0,3- 0,4 опыты подтвердили, что по мере выгорания топлива степень черноты иыле-угольного факела уменьшается [495]. [c.517]

Пересчет результатов работы Карякина с соавт. [92] с учетом изменения температуры за счет испарения вещества (е = 1) приводит к величине теплоты сублимации нафталина 16,8 ккал/моль вместо 15,9 ккал/моль, полученных упомянутыми авторами. Учитывая, что коэффициент черноты камеры в работе [92] не равен 1, величину 16,8ккал/моль можно считать нижней границей для теплоты сублимации нафталина, получаемой этим методом. К сожалению, в большинстве работ по измерениям весовьпйи методами недостаточно данных для пересчета энтальпии сублимации. [c.73]

КОЙ ВИДИМОСТИ нити лампы и объекта. Перемещая движок реостата, добиваются исчезновения верхней части нити на фоне изображе1ШЯ объекта. Этот мо мент наступает тогда, копда интенсивности монохроматического излучения нити и объекта равны. На шкале прибора отсчитывают показания температуры черного тела. Для получения истинной температуры, определяемой формулой (15), необходимо знать коэффициент черноты е , измеряемого тела. В табл. 13 приведены значения коэффициентов черноты некоторых тел для длины волны Я=0,65 .I. [c.168]

Для иллюстрации вышеприведенных рекомендаций по конструированию термоприемников с заданной погрешностью измерения газового потока, относящегося к I группе газов, на рис. П1-6 представлен сконструированный автором и прошедший экспериментальную проверку отсасывающий пирометр. Он предназначен для измерений в незапыленном газовом потоке с температурой до 1400° С (верхний предел измерений обусловлен температуростойкостью материала экранов). Эффективность экранирования данного пирометра (коэффициент черноты экранов е 0,8) в диапазоне указанных температур >очень велика, около 99%. При разработке пирометра кроме выше-описанпых приемов по уменьшению методических погрешностей измерения был принят и ряд оригинальных конструктивных решений, которые могут быть с пользой применены копструктором-экспери-зиентатором при создании новых термоПриемников. [c.102]

Отметим, что радиационные потери особенно велики при введении термоприемника в несветящееся пламя. В светящихся пламенах этнг потери несколько снижаются вследствие уменьшения прозрачности пламени. Учет радиационных потерь расчетным методом весьма затруднен вследствие пространственной неустойчивости коэффициента черноты излучения факела и окружающих стенок. [c.105]

Смотреть страницы где упоминается термин Коэффициент черноты: [c.53] [c.200] [c.119] [c.14] [c.15] [c.231] [c.14] [c.15] [c.104] [c.515] [c.515] [c.517] [c.537] [c.504] [c.426] [c.164] [c.589] [c.593] [c.606] [c.606] [c.704] [c.94] [c.98] [c.612]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология