Плотность излучения потока излучения

Рис. 69. Зависимость оптической плотности О от длины волны и 1лучепия Я (а) и концентрации поглощающего вещества в растворе С (С < < Сз) или толщины поглощающего слоя I (б) при различной степейII монохроматнзацип потока излучения.

Рис. 71. Зависимость оптической плотности О от интенсивиости потока излучения, прошедшего через раствор 1[.

Через любой произвольный по площади элемент во Вселенной, который может находиться в поле зрения наблюдателя, распространяется с определенной скоростью энергия излучения. Эту энергию испускают материальные тела в результате тепловых н иных возбуждений молекул, входящих в их состав (тепловая лучистая энергия) сами атомы, составляющие отдельные молекулы, например при переходе из неустойчивых состояний в устойчивые (атомная лучистая энергия, космические лучи) излучатели радиоволн, рентгеновских лучей и т. д., изготовленные людьми. Всю эту энергию можно полностью описать, установив, какое ее количество проходит через элемент площади в единицу времени в каждом из участков спектра излучения. Энергия излучения, проходящая через единичный элемент площади за единицу времени, называется потоком излучения, реже — мощностью излучения в том случае, когда эта величина рассматривается для каждого участка спектра отдельно, ее называют спектральной плотностью потока излучения или спектральной плотностью мощности излучения. Задавая полное распределение спектральной плотности потока излучения, пересекающего данную площадку поля зрения в направлении к наблюдателю, физик полностью [c.47]

Поскольку в приведенных выше уравнениях энергии имеется вектор плотности результирующего потока излучения в жидкой и газовой фазах, в рассматриваемую систему необходимо включить также два уравнения переноса излучения — для жидкой и газовой фаз в последнем случае уравнение имеет следующий вид [c.27]

Кроме того, q " и т " — объемные скорости выделения тепла и массы при горении соответственно, q" — плотность теплового потока излучения в направлении у, Т — абсолютная температура, а nti — массовая концентрация компонента /. Для течения в пограничном слое вдоль поверхности, наклоненной под углом [c.403]

Кроме приведенных выше граничных условий, необходимо найти плотность теплового потока излучения д , входящую в уравнение (6.8.3). Для определения этого члена применялись различные модели излучения газа. Некоторые из них обсуждаются подробнее в разд. 17.6. В общем случае предполагается, что процесс переноса тепла излучением является одномерным, и д (у) рассчитывается с использованием некоторых упрощающих допущений. В работах [55—57, 64] обсуждается проблема расчета характеристик переноса излучением с помощью модели излучения серого газа, экспоненциальной широкополосной модели излучения газа и других моделей. [c.405]

Для расчета Р. з. определяют требуемую кратность ослабления излучения К = Ра/Р, где Р и Я-мощность дозы (или плотности потока излучения) в заданных точках, соотв. без защиты и допустимая (или необходимая). В случае непосредственно ионизирующего излучения (пучки электронов, протонов, а-излучение, др. заряженные частицы) Р. з. обеспечивается слоем любого материала толщиной более их пробега. Напр., при одинаковой энергии в 1 МэВ пробеги электронов, протонов и а-частиц в воде равны 4300, 22,5 и 5,8 мкм соответственно. Защиту от интенсивных потоков электронов и р-излучения рассчитывают с учетом образующегося в источнике и защитном материале тормозного рентгеновского излучения. В случае косвенно ионизирующего излучения (у- и рентгеновское излучения, поток нейтронов) учитывают энергетич. спектр, угловое и пространств, распределение излучения, геометрию источника (точечный, протяженный, объемный) соответственно выбирают конструкцию защиты (геометрию, состав защитного материала, толщину его слоя и т.д.). [c.149]

Е — электродвижущая сила 0 — плотность потока излучения абсолютного черного тела ц — отраженное излучение —солнечное излучение т—земное излучение —плотность потока излучения первого тела 2 — плотность потока излучения второго тела Еп — плотность потока излучения п-го тела Ер, — отраженное излучение 5, —спектральная плотность потока излучения [c.5]

Плотности тепловых потоков излучения всех черных тел при одинаковой температуре равны. Если малое тело на рис. 1.13 — черное, то а 1 = 1 и Е = Еъ. Если предположить, что Е больше, чем Еъ, то малое тело будет охлаждаться вследствие переноса тепла к черной оболочке. Одиако перенос тепла от малого тела к более нагретой оболочке невозможен по второму закону термодинамики, согласно которому тепло не может самопроизвольно передаваться от более холодного источника к более нагретому приемнику. Таким образом, если малое тело — черное, то в условиях теплового равновесия оно излучает тепловой поток той же плотности, что и черная оболочка. На [c.38]

Плотность полусферического потока излучения определяется интегрированием по рассматриваемой поверхности. Следовательно, для поверхности на рис. 1.14 [c.40]

Кроме приведенных выше граничных условий, необходимо найти плотность теплового потока излучения д", входящую в [c.405]

При сушке покрытий ламповыми (светлыми) излучателями поглощение, пропускание и отражение инфракрасных лучей существенно зависят от цвета лакокрасочных покрытий, а их эффективные оптические характеристики — от распределения энергии излучения по спектру длин волн. При одной и той же плотности падающего потока излучения поглощенная покрытием энергия получается различной, и пленка нагревается до разной температуры. Покрытия белые и светлых цветов нагреваются до более низкой температуры и высыхают медленнее, чем покрытия черные и темных цветов. [c.421]

Для первой стадии процесса распространения пены поверхностная плотность результирующего потока излучения может быть определена из известных соотношений для замкнутой системы поверхностей теплообмена [ формулы (2.8), (2.9) и (2.11)]. С учетом принятых ранее допущений для диффузно-серых поверхностей факела, горючего и пены, образующих замкнутую систему, можно записать аналогичную систему уравнений [c.97]

Плотность излучения (поток на 1 см ) линейно поляризованного падающего света [c.10]

Измерительная схема прибора основана на сравнении двух потоков излучения, один из которых проходит через объект контроля, а другой через измерительный клин. В зависи.мости от изменения плотности жидкости внутри объекта измерительный клин автоматически перемещается до тех пор, пока потоки радиоактивного излучения, проходящие через объект и клин, не сравняются. Величина перемещения клина прямо пропорциональна изменению плотности жидкости. С клином связана стрелка показывающего прибора. Одновременно с клином перемещается сердечник индукционной катушки, которая является задатчиком, передающим перемещения телеметрической системы вторичного прибора. [c.204]

Основной источник возобновляемой энергии —Солнце. По расчетам специалистов солнечной энергии вполне достаточно, чтобы обеспечить жизнь и деятельность человечества в обозримом будущем. Дело за разработкой достаточно эффективных преобразователей этой энергии, самые существенные недостатки которой с точки зрения энергетиков — низкая плотность естественных потоков излучения и неравномерность распределения этих потоков по поверхности Земли. В этом смысле интересен Мировой океан, являющийся природным концентратором солнечной энергии. К нему приковано сейчас внимание специалистов, заинтересованных в скорейшем получении доступа к возобновляемым источникам энергии. [c.5]

Экран из окисленного никеля расположен между двумя стальными листами с шероховатой поверхностью. Температура листов — соответственно 420 и 120 °С. Найти температуру экрана и плотность теплового потока излучением. Какой станет плотность теплового потока излучением, если экран будет сделан из хрома [c.78]

Теплоотдача в закризисной области определяется в основном конвективными токами в паровой пленке, а также теплоотдачей излучением. Доля последней составляющей особенно заметна в тех случаях, когда источник тепла или нагреватель обеспечивает постоянную плотность теплового потока независимо от уменьшения коэффициента теплоотдачи. Как уже упоминалось, для аппаратов химической технологии это условие выполняется редко. [c.235]

Плотность теплового потока поверхностная плотность излучения. . . em M W/m2 [c.45]

D. Излучение черного тела. Полость, окруженная стенками, имеющими температуру Т, заполнена излучением, находящимся в термодинамическом равновесии со стенками. Если сделать небольшое отверстие в стенке, то равновесие нарушится незначительно. Наблюдаемое излучение, выходящее из полости, называется черным излучением. Слово черное употребляется потому, что полость поглощает все входящее в отверстие излучение, ничего не отражая, и поэтому нри низкой температуре выглядит черной. Интенсивность излучения ь, выходящего из полости, изотропна излучение черного тела диффузно. Закон Стефана связывает интенсивность и плотность потока излучения черного тела с температурой соотношением [c.452]

Согласно закону смещения Вина максимум спектральной плотности потока излучения черного тела, определяемый условием А/ (Я,, Т) дХ=-0, соответствует фиксированному значению ХТ [c.453]

Пусть а (0, ф. X, Ts) означает спектральную направленную поглощательную способность поверхности при температуре Г., для неполяризованного излучения. Пусть к (О, ф. X, Ts) означает спектральную направленную степень черноты. Тогда плотность результирующего потока, выходящего с поверхности 6. [c.454]

Величина лучистого теплового потока от газообразных продуктов сгорания определяется в основном излучением трехатомных газов (СОг, НгО) и в первых газотурбинных двигателях составляла небольшую часть ( 10—20%) от суммарного лучистого теплового потока в стенки жаровой трубы камеры сгорания. Максимум поверхностной плотности излучения и температуры стенки жаровой трубы ГТД достигается, по данным ЦИАМ, в сечении, соответствующем местному значению а=1,5—1,7. По длине камеры сгорания температура стенок жаровой трубы и поверхностная плотность излучения проходят через максимум, положение которого смещается по потоку при обогащении смеси (рис. 4.36). Увеличение объемного расхода [c.145]

Задача нагрева решается в рамках задач теплообмена излучением, т.е. определяют плотность излучения, на поверхностях теплообмени-вающихся тел по заданным температурным распределениям (прямая задача), либо отыскивают температуры по значениям радиационных потоков (обратная задача). В более общей постановке эти задачи относятся к процессам переноса энергии излучения [5]. Дифференциальное уравнение переноса, определяющее изменение интенсивности излучения в поглощающей и излучающей среде, в стационарном случае имеет вид [c.95]

Для примера вычислим плотность потока излучения от бесконечно длинного стержня диаметром 2,5 см, падающего на ближайший элемент стенки, распололсеиной параллельно стержню и удаленной от него на 10 сы. Стержень диффузно излучает 1850 Вт/м. Если интенсивностью излучения окружаюш,ей среды можно пренебречь но [c.452]

Пусть для примера нужно оцепить плотность результирующего потока излучения в каналы регенератора длиной 5 см, имеющие форму круговых цилиндров (0 /=5мм) и сделанные из сильно поглощающего материала. Пусть на входе в регенератор имеется черное тело при 7 ,===600 К, на выходе — черное тело нри 72=350 К и стенка имеет температуру Г/,- 575 К па входе и Т( ==325 К иа выходе. Принято аппроксимировать распределение плотности потока эффективного излучения стенок вдоль канала прямой линией от до С Т . Нужно определить плотность ре.зультирующего теплового потока внутрь канала на входе в него (при х 1— 5 сы). [c.476]

Если в задаче функция источника одномерна, то тем не менее радиационный перенос является трехмерным, поскольку в плотность полного потока излучения вносят вклад распространяющиеся по всем направлениям лучи. Плоский слой и сфера имеют осевую симметрию, и, таким образом, интегрирование по телесному углу сводится к интегрированию только по полярному углу 0, т, е. dQ= =2я51П 6d0. Для цилиндра и конуса необходимо интегрирование как по углу основания у, так и по углу Р относительно оси (см. рис. 3 2.9.1). [c.502]

Теплообмен в замкнутой системе серых тел с заданными оптико-геометрическими характеристиками описывается системой N алгебраических уравнений (2.195). Электрическое моделирование основано на математической тождественности этой системы и системы алгебраических уравнений, описывающей распределение токов в разветвленной электрической цепи с N узловыми точками (рис. 8.8). Каждая узловая точка связана с остальными точками электрическими проводимостями (величинами, обратными электрическим сопротивлениям) Уц, а с индивидуальным источником питания с потен-. циалами г о —через проводимость ц. Проводимости У а являются электрическими аналогами взаимных поверхностей излучения Нц, а проводимости У а — аналогами оптико-геометрических параметров Нц = —Лг), где Лг — коэффициент поглощения, принимаемый равным коэффициенту теплового излучения 8,, — площадь поверхностй г-го- тела. Электрические потенциалы в узловых точках и,- являются аналогами плотности эффективных потоков излучения Еэфг, а токи в узловых точках 1% — аналогами результирующих тепловых потоков СЗроэг для соответствующих тел. [c.406]

Расчет плотности теплового потока излучения и зон поражения от огневого шара. При образовании огневого шара (в результате полного разрушения холодного резервуара) его радиус Кхол (м), а также длительность существования (с) определяются по формулам [c.169]

Помимо скачкообразных (саккадических) движений, наши глаза обычно много раз в секунду совершают очень малые случайные движения с амплитудой в несколько угловых минут [390]. Этот тип движения, его называют тремор, очень многие считали обусловленным неспособностью глазных мышц удерживать глаз в строго фиксированном положении. Так продолжалось до тех пор, пока не был найден способ [134, 550, 551] изучить, как протекает зрительный процесс при устранении указанных малых быстрых перемещений изображения на сетчатке. Небольшое зеркальце, закрепленное на глазном яблоке, использовалось для проекции изображения на экран таким образом, что любое смещение глаза вызывало соответствующее смещение проектируемой картины. Элементы изображения проектируемой картины при этом оказывались намертво привязанными к одним и тем же определенным участкам сетчатки. Было установлено, что стабилизированное на сетчатке изображение контрастных картин становится невидимым (т. е. перестает восприниматься зрительным аппаратом) примерно в течение минуты. Однако очень быстрое чередование интервалов наблюдения подобных картин с интервалами полной темноты (лишь бы только избежать эффекта мерцания, при котором глаз даже частично не адаптируется к темноте) восстанавливало способность видеть картину. Быстрое угасание возможности различать детали называется локальной адаптацией моргание и движения глаз типа тремора ликвидируют последствия локальной адаптации и поддерживают максимальную способность различать детали в процессе зрительного восприятия. Фоторецепторы сетчатки вырабатывают лишь сигналы об изменениях в плотности падающего потока излучения, а вовсе не о самой плотности. [c.38]

А — плотность ивтегрального потока излучения абсолютно черного тела при температуре 287 К (14°С) В —вклад тропосферы при теиперату 60 С) С —вклад Земли при температуре [c.48]

Отсюда соответствующим образом усредненная по всем направлениям плотность полного потока излучения, которая получается на плоскости у 0, от газа, находящегося между бесконечными граничныл и поверхностями у==У и у = У- dy, имеет вид [c.331]

Уравнение энергии (2.1.1) было несколько преобразовано. В качестве плазмообразующего газа рассматривался воздух. В общем случае (см. работу [24]) затраты энергии на ионизацию в объеме Е и излучение 1 изл в неравновесной плазме зависят от кинетики процесса ионизации и процесса возбуждения уровней. Выражения, которые получаются при этом, довольно громоздки и сложны. Поэтому в работах [62, 63] предполагалось, что излучение плазмы близко к равновесному с температурой Те. Для этих условий член изл записывался как сумма объемной плотности излучения прозрачных участков спектра U и дивергенции лучистого теплового потока, переносимого в ультрафиолетовой части непрерывного спектра и реабсорбированных линиях div q . Результирующие выражения, с помощью которых вычисляется величина div 9.,, связанного с излучением линий и континуума, приведены на стр. 91 (см. формулы (2.1.18) и (2.1.23)). [c.99]

Величину g йl l) называют оптической плотностью поглощающего вещества и обозначают буквой О. Отношение интенсивиости монохроматического потока излучения, прошедшего через исследуемый объект, к интенсивности первоначального потока излучения называется прозрачностью или пропусканием раствора (Т) [c.462]

Максимальный тепловой поток при радиационном теплообмене реализуется о том случае, если участвуюп ие в энергообмене тела имеют термически черные поверхности. Если теплообмен излучением осуществляется без потерь в окружаюш,ее пространство, то плотность теплового потока определяется законом Стефана—Больцмана [c.72]

С, Интенсивность и плотность потока излучения. Интенсивность излучения описывает распределение по направлениям плотности потока излучения, проходящего через поверхиость 5. Плотность потока излучения можно разделить иа две части 1лотность эффективного (направленного от среды 2) потока и плотность падающего на среду 2 потока ц . Для обозначения употребляются также символы. / и В, для q —С и И. Результирующая плотность потока [c.451]

Рассмотрим для примера осушение материала почти черным электрическим пагревательн1,[М элементом, нахо-дяш имся на расстоянии 10 см. имеющим диаметр 2,5см и излучающим энергию 1850 Вт/м. Материал поглощает 95% излучения с длиной волны, больн ей 2,7 мкм, и только 30% излучения с меньшей длиной волны. Требуется определить плотность поглощенного потока. Напомним, что в предыдущем примере для той же геометрии мы получили /- = 2944 Вт/м-. Согласно закину Стефана [c.454]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология