Теоретические оценки поверхностной энергии и свободной поверхностной энергии

Теоретические оценки поверхностной энергии и свободной поверхностной энергии [c.207]

ИЛИ электронов такие расчеты были проведены для ряда кристаллов. Свободная поверхностная энергия твердых тел может быть вычислена на основании данных по теплотам смачивания, адсорбции или сублимации [3], а также по структурным данным, подобным применяемым для вычисления поверхностного натяжения [4], при помощи эмпирических или теоретических соотношений между температурами кипения или плавления и теплотой испарения [5] и по данным измерений энергии когезии при механическом разрушении (дроблении) тела [6]. Косвенные методы аналогичных расчетов основываются на измерениях изменений размеров твердого тела в форме нитей при их плавлении [7] или на оценке влияния температуры [8] и легирующих добавок [9] на поверхностное натяжение металлических кристаллов. [c.282]

Большинство исследований с применением ДМЭ проведено на кристаллах различных элементов — металлах, кремнии, германии, и для этих же кристаллов были предприняты попытки провести теоретический расчет поверхностных свойств. Так, по теоретической оценке Бертона и Юры [107], на гипотетической поверхности (100) Аг свободная энергия перехода от структуры (1x1) к структуре С(2X1) выражается уравнением [c.230]

Таким образом, предложенные до настоящего времени теории первичного акта нуклеации, строго говоря, применимы только для полимеров бесконечно большого молекулярного веса. Все теории формально совпадают как друг с другом, так и с классической теорией нуклеации низкомолекулярных веществ. Единственные различия могут быть связаны со значениями поверхностной свободной энергии различных моделей на границе раздела фаз. Эти величины не поддаются оценке при любом теоретическом расчете. В связи с тем, что для полимеров поверхность свободной энергии, изображенная на рис. 82, по-прежнему определяет условия кристаллизации, ограничения, накладываемые на переход от зародыша критического размера к устойчивому кристаллиту, остаются в силе и для полимеров. [c.245]

Другой подход был использован в теориях Дж. Гофмана [38, 39, 96, 97], Ф. Френка и М. Тоси [98] и Ф. Прайса [99], общим для которых было представление о росте полимерных кристаллов как о существенно кинетическом процессе, контролируемом энергетикой образования зародышей кристаллизации, которые характеризуются размерами а (ширина), b (толщина) и I (период складывания в направлении молекулярной оси), а также значениями свободной поверхностной энергии боковых (сг) и торцевых (ае) граней. Теоретические оценки [38, 39, 100, 101] показывают, что значения Ое для зародышей в виде пучка параллельно ориентированных сегментов соседних молекул [41] должны более чем вдвое превышать Ое для зародыша в регулярной складчатой конформации, и, таким образом, образование последнего является энергетически более выгодным . Свободная энергия AF образования двух граней площадью bd с поверхностной энергией а и двух других граней площадью abo с поверхностной энергией <Те для плоского (двумерного) зародыша объемом aboi может быть выражена уравнением [97] [c.39]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология