Мезоны и мезонные резонансы

В канале /лл 1, /тгл = 1 взаимодействующая пара образует резонанс — р-мезон. Этот резонанс очень ярко проявляется в соответствующей амплитуде NN - лл. Обозначим спиральную амплитуду в этом канале как / -. Она получается по процедуре, аналогичной применявшейся при вычислениях / +. Основными составляющими, которые определяют эту величину, являются [c.88]

Эта кинематическая область была исследована в процессе аннигиляции е е л я , изображенном на рис. 1.4. Экспериментальные данные, приведенные на рис. 1.5, показывают известный резонанс — р -мезон. Он расположен при 0,6 ГэВ , что отвечает массе мезона /Ир = 770 МэВ. Большая ширина этого мезона = тр ) 150 МэВ, хорошо видная на рис. 1.5, полностью обусловлена распадом р° - тс л . Поэтому сейчас мы исследуем формфактор пиона более внимательно, с точки зрения появления р -мезона. [c.14]

Пионные явления в ядрах определяются физическими особенностями лМ-рассеяния в области около порога, с одной стороны, и в области Л-резонанса, с другой. Цель данной главы состоит в описании этих явлений на языке пиона, нуклона, А(1232) и р-мезона в качестве основных степеней свободы. Мы построим точные феноменологические модели, которые в то же время не содержат несущественных усложнений. В этом подходе мы следуем философии, изложенной в гл. 1 лН-взаимодействие в интересующей нас области исследуется с грубым разрешением по энергии и импульсу. Не удивительно, что в этом подходе достаточно рассматривать пион как бесструктурный объект. Внутренняя структура нуклона проявляет себя в основном в появлении Д(1232). Этот подход, использующий в качестве составных частей массы адронов (пиона — Шл, нуклона — М и Л — Мд) и адронные константы связи (такие как пион-нуклонная константа связи), оказался удивительно успешным. Мы не будем предпринимать никаких попыток ввести в рассмотрение богатую структуру згН-взаимодействия в области нескольких ГэВ, которая не имеет прямого отношения к данному вопросу. [c.19]

Следовательно, синглетная функция расхождения для изоспина 1 дает однозначное доказательство обмена Зл при достаточно малых массах. В этом канале нет никакого известного резонанса, и наблюдения совместимы с итерированным мезонным обменом, таким как ло и лр. [c.104]

Т аблица 36.2 Символы мезонов и мезонных резонансов [8] [c.812]

МЕЗОНЫ И МЕЗОННЫЕ РЕЗОНАНСЫ [c.818]

Характеристики мезонов и мезонных резонансов [9.10] [c.818]

При энергиях выше примерно 100 Мэе теория Бора перестает быть справедливой. Проходя сквозь ядро и сталкиваясь внутри него с нуклонами, частицы высокой энергии не успевают потерять всю свою энергию, т. к. число столкновений быстрой частицы внутри ядра оказывается для этого недостаточным. Поэтому в области высоких энергий падающая частица теряет, как правило, лишь часть своей энергии и вылетает из ядра. Время, в течение к-рого происходит такое взаимодействие частицы высокой энергии с ядром, ио порядку величины близко к характерному ядериому времени. Я. р. при высоких энергиях состоят из двух стадий. Первая получила наименование внутриядерного каскада. На этой стадии падающая частица выбивает из ядра несколько быстрых нуклонов. Число вылетающих нуклонов и их энергия зависят от энергии бомбардирующей частицы и геометрич. условий столкновения этой частицы с ядром. Часть вторичных частиц запутывается внутри ядра, в результате чего образуется составное ядро. Вторая стадия — расиад составного ядра, к-рое, в отличие от реакцш при более низких энергиях, может значительно отличаться от исходного ядра мишени из-за испускания большого числа частиц, предшествующего его образованию. Вообще, образование составного ядра является в данном случае процессом, к-рый лишь сопутствует основному механизму развития внутриядерного каскада. Энергия возбуждения составного ядра представляет собой лишь малую долю энергии падающей частицы. В Я. р. при высоких энергиях происходит образование различных элементарных частиц-. мезонов, гиперонов, резонансов. [c.543]

И последняя проблема в простой версии Д-изобарной модели заключается в недостаточном притяжении в канале Рц, хотя этот эффект становится заметным лишь при более высоких энергиях. В действительности же существенным источником притяжения в этом канале является обмен р-мезоном между пионом и нуклоном. С увеличением энергии становится заметным широкий N (1440)-резонанс. Эффект появления такого резонанса может быть воспроизведен феноменологически введением эффективного лNN -гамильтониана, структура которого идентична структуре яNN- вязи [c.40]

Теперь мы в состоянии провести грубое сравнение с информацией, полученной эмпирически в фотоядерных исследованиях при низких энергиях. В этой области доминирует ядерный гигантский Е1-резонанс (ГР). Подробные расчеты усиления дипольного правила сумм в этом районе (Nolte et al., 1986) для случая Bi дают /с (ГР) 0,4. Это значение нужно грубо приравнять величине Кс оно примерно вдвое больше результата чистого ОПО из табл. 8.7 кс = 0,19. Ввиду слабости центрального взаимодействия ОПО, обсуждавшейся в разделе 3.3, становится ясным, что большая часть Кс обязана изовекторным механизмам, связанным с двухпионным обменом в р-мезонном канале. Это является причиной увеличенного значения кс == 0,32 в табл. 8.7 для полного NN-взаимодействия. [c.339]

Ширина резонансных пиков на половине максимума составляет несколько Мэв, а соответствующая резонансная энергия медленно уменьшается с ростом А от - 24 Мэв для 0 до - 14 Мэв для Та . Проинтегрированные по области резонансов сечения изменяются от 0,05 Мэв-барн для легчайших элементов до 2—3 Мэв-барн для тяжелых элементов. Энергия дипольного резонанса столь мала, что посредством этого механизма могут происходить в основном только простые процессы, такие, как (у, п)-, (у, р)- и в некоторой мере (у, 2ге)-реакции и реакции фотоделения. Некоторые реакции наблюдались с малыми сечениями при энергиях ниже дипольного поглощения они вызваны, вероятно, квадрупольными эффектами. Сечение фотореакций остается малым ( 10% сечения в максимуме) также и выше резонансной энергии вплоть до порога рождения мезонов фотонами высокой энергии (>150 Мэв), когда сечение начинает увеличиваться и начинают реализоваться процессы, подобные обсуждавшимся в разделе В. [c.321]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология