Степени свободы основного потока

СТЕПЕНИ СВОБОДЫ ОСНОВНОГО ПОТОКА [c.110]

Р — число степеней свободы основного потока [c.120]

Р — число степеней свободы основного потока р1 — число степеней свободы переходящего потока [c.120]

Число степеней свободы переходящего потока будет отличаться от числа степеней свободы конвективного или основного потоков. Объяснить отличающийся от предыдущего вывод можно следующим образом для одной фазы, очевидно, переходящий поток невозможен. Только две фазы обеспечивают возможность появления переходящего потока, причем число возможностей будет на единицу меньше числа фаз. Следовательно, в случае любого числа фаз ф такое число возможностей будет равно ф — 1 поэтому число степеней свободы переходящего потока не может быть равно ф (А 2), как в случае конвективного или основного потоков, а должно быть уменьшено на число степеней свободы одной фазы, т. е. на величину 1 (А + 2). Отсюда следует [c.112]

Расчет числа степеней свободы осуществляется очень просто (можно воспользоваться всеми методами, предложенными для случая конвективного потока). Соответствующее выражению (5-22) выражение для основного потока в стационарном случае имеет вид [c.110]

Из зависимостей (8-12, о) и (8-12, 6) следует, что при учете не только конвективного, но и основного потоков число степеней свободы увеличится на ф (А -Ь 2). Численные значения выведенных чисел степеней свободы для ряда случаев (ф = 1-т-ЗиА = 1- -3) приведены в табл. 8-6. [c.111]

Перейдем к определению безразмерного числа степеней свободы. Общее безразмерное число степеней свободы для конвективного и основного потоков F составляет [c.116]

Ра РоЛ- А— общее число степеней свободы конвективного и основного потоков [c.120]

Р" — безразмерное число степеней свободы конвективного, основного, переходящего потоков и реагирующей системы [c.120]

В качестве переменных гидродинамического, теплового и химического подобия можно выбрать безразмерные величины из табл. 8-10, причем выражения, приведенные в первых трех ее столбцах, указывают также на число степеней свободы. Свойства вещества для потоков компонента, теплоты (энтальпии) и импульса (количества движения) р, Ср, к, т], а, р, V, АЯ в модели и промышленном аппарате должны быть одинаковыми. В этом случае равенство независимых безразмерных величин для них в соответствии с определением (7-6) указать легче. В целях дальнейшего упрощения можно пренебречь перепадом давления Ар, так как он часто бывает сравнительно небольшим. При этом число основных переменных в последней строке табл. 8-10 уменьшится на единицу вследствие того, что А и We 0. Упрощается и равенство критериев Ке [c.230]

В настоящем параграфе рассматривается кинетика максвеллизации в системе незаряженных частиц, принадлежащих двум встречным потокам. Иначе говоря, начальное состояние системы задается двумя 6-образными функциями распределения. Расчет максвеллизации в системе с указанным типом неравновесности представляет самостоятельный интерес. Физическим примером такого рода задач может служить процесс установления равновесия по поступательным степеням свободы молекул, протекающий за фронтом ударной волны. Кроме того, максвеллизация может влиять на характер химических реакций в низкотемпературной плазме. При температурах порядка 10 ° К скорость некоторых химических реакций может полностью определяться скоростью появления молекул с энергией, превышающей некоторое пороговое значение. Существенным является также то обстоятельство, что в плазмохимических реакциях реагенты приводятся в контакт при смешении потоков. К сожалению, пространственное рассмотрение максвеллизации в газовых системах в настоящее время провести не удается. Это, естественно, ограничивает область применимости результатов расчет ов. Однако можно проследить основные кинетические закономерности релаксационного процесса, а в некоторых случаях получить практические рекомендации. [c.200]

Предварительно нагретое сырье встречается в питательной секции колонны с потоком перегретого водяного пара, идуш,его с низа колонны, и подвергается здесь однократному выкипанию. При этом основная масса Со легкого растворителя выделяется из сырья. Двухфазная трехкомпонентная равновесная система на верху колонны согласно правилу фаз обладает тремя степенями свободы, в качестве которых обычно фиксируются общее давление паров системы р, ее температура 1т и относительное содержание ZID перегретого водяного пара в паровой фазе. [c.261]

Следует иметь полную систему безразмерных переменных хотя бы в форме, соответствующей использованию для обработки данных теории групп. Они приводятся в табл. 8-10 в порядке, предложенном Ван Кревеленом [7]. В изображенной ниже схеме первая строка содержит независимые безразмерные основные переменные (критерий подобия), определяющие число степеней свободы потока компонентов, вторая — число степеней свободы для теплового потока и третья — для потока импульса. Эти значения расположены сначала в общем виде, а затем по различным конкретным числовым значениям Р ". [c.117]

В ректификационной установке основными внешними переменными, определяющими режим разделения, являются 1) характеристики исходных сырьевых потоков 2) характеристики, определяющие функционирование дефлегматоров и кипятильников 3) управляющие воздействия, определяющие режимы отбора промежуточных фракций 4) давления в колоннах. Реально существуют также не поддающиеся учету внешние переменные, такие, как теплопотери, неизвестные и неизмеряемые колебания в параметрах теплоносителей и т. д. Здесь следует заметить, что проведенные исследования показали не-зкачительность влияния на результаты моделирования т,аких явлений, как теплопотери от установки разделения в окружающую среду. Кроме того, некоторые конструктивные параметры, например, число тарелок в колоннах, диаметры колонн, а также конструктивные параметры используемых тарелок могут рассматриваться как степени свободы. [c.33]

Данные о константах скорости диссоциации в основном получены в опытах с ударными волнами с использованием оптических (в широком смысле этого слова — от инфракрасной до рентгеновской спектроскопии) методов диагностики диссоциирующего газа. Одним из навболее точных методов регистрации состояния газа в релаксационной зоне ударной волны является лазерный шлв-рен-метод [74]. Аналогично измерениям скорости диссоцващви в ударных волнах скорость рекомбинации измеряется в потоке быстро расширяющегося газа, частично или полностью диссоциированного (например, при истечении газа в вакуум через сверхзвуковое сопло). Скорость рекомбинации определяется также методом импульсного фотолиза исходного молекулярного газа с последующей регистрацией релаксационного процесса. К перспективным методам изучения кинетики диссоциации относятся метод скрещенных молекулярных пучков [1, 103], высокочувствительная лазерная резонансная спектроскопия реагирующих газов [46, 55], а также сочетание различных методов — совместные вз-мерения в падающей и отраженной ударных волнах, оптическая накачка энергии в колебательные степени свободы газа перед фронтом или в релаксационной зоне за фронтом ударной волны, сжатие ударной волной с последующим быстрым расширением в вакуум [11, 12] и др. [c.78]

Почти все венцество, реагирующее в эндотермической реакции в ударной волне, расходуется после установления поступательновращательного равновесия, характеризующегося единой температурой Т. Энергия, необходимая для мономолекулярного распада однокомпонентного или несильно разбавленного инертной средой газа, черпается в основном из колебательной подсистемы как наиболее емкой и активной в реакции. Колебательная подсистема при этом охлаждается и получает энергию от поступательных и вращательных степеней свободы. Общая схема потоков энергии при мономолекулярной распаде в ударной волне аналогична рассмотренной для двухатомного газа (см. 14). Однако имеется ряд значительных количественных отличий, которые [c.150]

Из уравнений (220) и (222), обобщенных седьмым началом, видно, что процессы заряжания и экранирования описываются внешне похожими формулами. Вместе с тем мы теоретически установили, что в физическом плане эти процессы имеют весьма существенные различия. При заряжании данным веществом происходит изменение сопряженного с этим веществом интенсиала системы, никаких других побочных эффектов не наблюдается. При экранировании изменение данного интенсиала потока сопровождается выделением или поглощением термического вещества, что является эффектом, дополнительным по отношению к основной степени свободы системы. [c.205]

Электроны, получающие энергию от электрического поля, передают ее при столкновениях молекулам и ионам. Основная доля энергии в молекулярной неравновесной слабоионизованной плазме передается на возбуждение колебательных и электронных уровней. Тушение электронных уровней приводит к передаче энергии на колебательные уровни и на поступательное движение. За счет столкновений колебательно-возбужденных молекул с невозбужденными энергия затем передается на поступательные степени свободы в результате колебательно-поступательных переходов (Гг d) или нерезонансного обмена квантами [323, 324] Например, в тлеющем разряде на поступательное движение молекул передается от половины (в азоте) до 90% (в водороде) всей энергии электрического поля, что следует из сравнения рассчитанных и измеренных температур газа (см. рис. 2.4—2.7). Остальная часть уносится излучением (особенно для дипольных молекул), передается стенкам в результате гетерогенных процессов (дезактивации, химических реакций) либо расходуется на химические реакции, продукты которых уносятся потоком. [c.67]

Поспе прекращения накечки энергия, запасенная в колебательных степенях свободы, продолжает идти в основном на химическую реакцию в течение времени 7р (время послесвечения), за которое происходит уменьшение Ту от Ту = Г до Ту =Топределяемого из ус1.овия равенства потоков энергии, идущих на химическую реакцию и ИГ-релаксацию [c.59]

Однако, вероятно, наиболее важная черта неравновесной термодинамики состоит в ее способности представлять мышцу как систему с двумя потоками. Этот факт невозможно выразить в терминах классической термодинамики, поскольку она имеет дело в основном не с процессами, а с состояниями. Например, при классическом рассмотрении электрохимического элемента обязательно предполагается полное сопряжение между электрическим током и химической реакцией. Другими словами, этот подход рассматривает систему как однопотоковую [ср. с уравнением (6.20)]. Феноменологические уравнения (12.12) и (12.13) или (12.14) и (12.15) дают, по нашему мнению, простейший возможный способ описания системы, имеющей две степени свободы. [c.289]

При рассмотрении гомеостаза биосистем основное внимание уделяется стабильности, постоянству переменных внутренней среды организма — свойству, изучение которого восходит еще к Клоду Бернару и И. М. Сеченову. Более поздние физиологические исследования показали, что все переменные в организме и в биосистемах других уровней подвержены закономерным циклическим изменениям. Этот факт лег в основу представлений о живой системе как о компактной системе, образованной совокупностью сопряженных осцилляторов с ограниченными циклами и связанных с ними управляющих механизмов. Эти осцилляторы имеют множество степеней свободы — химических, электрических, механических, гидравлических, так что величины концентраций, потенциалов (уровней) и потоков вещества и энергии (темпов) колеблются, совершая циклические движения. Управление такими циклами осуществляется посредством ингибирования или освобождения от торможения, так что средние значения частоты колебаний и их амплитуды поддерживаются в некоторых пределах. Систему регулирования, посредством которой эти колебательные системы модулируются в пределах их нелинейного устойчивого рабочего диапазона, мы назовем го-меокинезом , — пишут А. Ибералл и У. Мак-Каллок [78, стр. 56]. [c.66]