Когерентное и некогерентное освещение щели

Рис. 3.14. Инструментальные контуры при различной ширине входной щели спектрографа для некогерентного (а) и когерентного (б) освещения щели.

Рис. 3.14, а и 3.15, а соответствуют вычислениям, сделанным для некогерентного освещения щели, которое чаще всего встречается на практике. Для случая чисто когерентного освещения результаты численного интегрирования приведены на рис. 3.14, 6 и 3.15, б. При ширине щели а та За в центре линии появляется провал освещенности. При дальнейшем расширении ш,ели освещенность как в центре, так и на краях изображения линии претерпевает колебания. [c.79]

Когерентное и некогерентное освещение щели. Освещение щели, при котором каждый ее участок излучает свет независимо и между излучением разных участков нет постоянных фазовых соотношений, называется некогерентным. [c.137]

Рис. 3.15 и 3.16 соответствуют вычислениям, сделанным для некогерентного освещения щели, которое чаще всего встречается на практике. Для случая чисто когерентного освещения результаты численного интегрирования приведены на рис. 3.17 и 3.18. При ширине щели а л За в центре [c.77]

Разница между когерентным и некогерентным освещением очевидна из сопоставления рис. 96 и 97. В то время как при некогерентном освещении с увеличением ширины щели (параметра а )цс() линия просто расширяется, в случае когерентного освещения по- [c.156]

Полуширина монохроматической линии в случае когерентного освещения растет вначале с увеличением ширины щели значительно медленней, чем в случае некогерентного освещения, и остается при любых щелях несколько уже геометрического изображения щели. В связи с этим при данном световом потоке освещенность в изображении линии при когерентном освещении щели несколько выше, чем при некогерентном. [c.79]

Д. С. Рождественский [14] показал, что способ освещения предмета, изображаемого любой оптической системой, однозначно определяется отношением с апертур конденсора и объектива, которое он назвал коэффициентом некогерентности. Предельный случай, когда с = О, соответствует освещению щели спектрального прибора точечным источником света тогда освещение является полностью когерентным-, разность фаз световых колебаний в любой паре точек щели остается постоянной. Второй граничный случай полностью некогерентного освещения имеет место при с =оо фазы колебаний в различных точках щели независимы друг от друга, и щель можно считать самосветящейся. При изменении с от О до сх) происходит плавный переход от когерентного освещения к некогерентному. При этом случай изображения источника света на щели с помощью конденсора эквивалентен освещению щели без конденсора протяженным источником, видимым из щели под тем же углом, что и линза конденсора. Как правило, условия работы на спектральных приборах таковы, что при равенстве апертур конденсора и коллиматорного объектива (с = 1) освещение щели оказывается практически некогерентным. Тогда освещенность в каждой точке изображения может быть получена сложением значений освещенности, создаваемой в данной точке различными точками щели. [c.16]

Случаи полностью или частично когерентного освещения также представляют определенный интерес. При щели в два — четыре раза шире нормальной полуширина АФ спектрографа оказывается заметно меньше, чем при некогерентном освещении, и возрастает с шириной щелей тем медленнее, чем меньше коэ( х )ициент некогерентности с. [c.67]

На рис. 19 представлены результаты расчета. По оси ординат отложена ширина входной щели в единицах нормальной ширины, по оси абсцисс — полуширина изображения в тех же единицах с учетом увеличения оптической системы спектрографа. Пунктиром нанесена зависимость геометрических величин щели и ее изображения. Кривые на рис. 19 показывают, что при когерентном освещении контур спектральной линии всегда уже геометрического изображения щели, что приводит к повышению разрешающей способности по сравнению с некогерентным освещением. Особенно интересно, что при нормальной ширине щели в этом случае не происходит заметного падения разрешающей способности по сравнению с бесконечно тонкой щелью. Вместе с тем при когерентном освещении щели на краях изображения щели образуются максимумы освещенности, особенно заметные при ширине входной щели больше 4-кратной нормальной ширины. Во всех других случаях освещения щели получаются некоторые промежуточные значения полуширины контура спектральной линии. [c.43]

Сравнительно простой вид имеет аппаратная функция А х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или некогерентным светом. В промежуточных условиях освещения аппаратная функция имеет весьма сложный вид. Практически при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как [c.302]

Сравнительно простой вид имеет функция аппарата а(х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или вполне некогерентным светом. Практически же при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как это обычно делается при исследовании спектров комбинационного рассеяния, свет, падающий на щель, может быть частично когерентным. В этих промежуточных условиях освещения функция аппарата имеет весьма сложный вид. [c.14]

Возьмем для расчета два крайних случая освещения — некогерентное и когерентное освещение. В первом случае необходимо суммировать энергии, распространяющиеся от каждой точки щели, а во втором — амплитуды. [c.152]

Рис. 98. Зависимость /о и / ах от ширины входной щели прибора при когерентном (ког) и некогерентном (нк) освещении

Справочник химика 21

Химия и химическая технология