Освещение щели когерентное

Рис. 3.14. Инструментальные контуры при различной ширине входной щели спектрографа для некогерентного (а) и когерентного (б) освещения щели.

Для определения разрешающей способности прибора выгодно использовать когерентное освещение щели, которое можно осуществить, если осветить входную щель параллельным пучком лучей. (Подробнее об этом см. 21.) Тогда приборная ширина б становится несколько меньше. [c.76]

В случае когерентного освещения щели происходит суммирование амплитуд световых волн, идущих от отдельных элементов щели, а освещенность [c.17]

Рис. 3.14, а и 3.15, а соответствуют вычислениям, сделанным для некогерентного освещения щели, которое чаще всего встречается на практике. Для случая чисто когерентного освещения результаты численного интегрирования приведены на рис. 3.14, 6 и 3.15, б. При ширине щели а та За в центре линии появляется провал освещенности. При дальнейшем расширении ш,ели освещенность как в центре, так и на краях изображения линии претерпевает колебания. [c.79]

Полуширина монохроматической линии в случае когерентного освещения растет вначале с увеличением ширины щели значительно медленней, чем в случае некогерентного освещения, и остается при любых щелях несколько уже геометрического изображения щели. В связи с этим при данном световом потоке освещенность в изображении линии при когерентном освещении щели несколько выше, чем при некогерентном. [c.79]

Когерентное и некогерентное освещение щели. Освещение щели, при котором каждый ее участок излучает свет независимо и между излучением разных участков нет постоянных фазовых соотношений, называется некогерентным. [c.137]

На рис. 19 представлены результаты расчета. По оси ординат отложена ширина входной щели в единицах нормальной ширины, по оси абсцисс — полуширина изображения в тех же единицах с учетом увеличения оптической системы спектрографа. Пунктиром нанесена зависимость геометрических величин щели и ее изображения. Кривые на рис. 19 показывают, что при когерентном освещении контур спектральной линии всегда уже геометрического изображения щели, что приводит к повышению разрешающей способности по сравнению с некогерентным освещением. Особенно интересно, что при нормальной ширине щели в этом случае не происходит заметного падения разрешающей способности по сравнению с бесконечно тонкой щелью. Вместе с тем при когерентном освещении щели на краях изображения щели образуются максимумы освещенности, особенно заметные при ширине входной щели больше 4-кратной нормальной ширины. Во всех других случаях освещения щели получаются некоторые промежуточные значения полуширины контура спектральной линии. [c.43]

Другой крайний случай осуществляется, когда отдельные элементы поперечного сечения щели излучают свет с постоянной разностью фаз. Такое освещение называется когерентным. [c.137]

Если, например, источник света проектируется в натуральную величину линзой с, Р = 150 мм ( 1 = 2 = 300 мм) и = 15 мм, то освещение щели шириной менее 10 мкм следует считать когерентным. [c.138]

Возьмем для расчета два крайних случая освещения — некогерентное и когерентное освещение. В первом случае необходимо суммировать энергии, распространяющиеся от каждой точки щели, а во втором — амплитуды. [c.152]

Случаю когерентного освещения, разумеется, соответствует и освещение щели лазерным источником. [c.138]

Д. С. Рождественский [14] показал, что способ освещения предмета, изображаемого любой оптической системой, однозначно определяется отношением с апертур конденсора и объектива, которое он назвал коэффициентом некогерентности. Предельный случай, когда с = О, соответствует освещению щели спектрального прибора точечным источником света тогда освещение является полностью когерентным-, разность фаз световых колебаний в любой паре точек щели остается постоянной. Второй граничный случай полностью некогерентного освещения имеет место при с =оо фазы колебаний в различных точках щели независимы друг от друга, и щель можно считать самосветящейся. При изменении с от О до сх) происходит плавный переход от когерентного освещения к некогерентному. При этом случай изображения источника света на щели с помощью конденсора эквивалентен освещению щели без конденсора протяженным источником, видимым из щели под тем же углом, что и линза конденсора. Как правило, условия работы на спектральных приборах таковы, что при равенстве апертур конденсора и коллиматорного объектива (с = 1) освещение щели оказывается практически некогерентным. Тогда освещенность в каждой точке изображения может быть получена сложением значений освещенности, создаваемой в данной точке различными точками щели. [c.16]

Таким образом, интенсивность в максимуме линии /о зависит довольно сложным образом и от аппаратной функции А(х), и от формы линии (((х). Дополнительную трудность создает то обстоятельство, что вид аппаратной функции А(х) определяется ие только параметрами самого спектрографа, но и способом освещения щели он изменяется при изменении степени когерентности света, падающего на щель. [c.302]

Сравнительно простой вид имеет аппаратная функция А х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или некогерентным светом. В промежуточных условиях освещения аппаратная функция имеет весьма сложный вид. Практически при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как [c.302]

Рис. 3.15 и 3.16 соответствуют вычислениям, сделанным для некогерентного освещения щели, которое чаще всего встречается на практике. Для случая чисто когерентного освещения результаты численного интегрирования приведены на рис. 3.17 и 3.18. При ширине щели а л За в центре [c.77]

Таким образом, интенсивность в максимуме линии / зависит довольно сложным образом и от функции аппарата а(ж) и от формы линии ср(х). Дополнительную трудность создает то, что вид функции аппарата а х) определяется не только параметрами самой установки, но и способом освещения щели вид этой функции изменяется в зависимости от степени когерентности света, падающего на щель. [c.14]

Сравнительно простой вид имеет функция аппарата а(х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или вполне некогерентным светом. Практически же при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как это обычно делается при исследовании спектров комбинационного рассеяния, свет, падающий на щель, может быть частично когерентным. В этих промежуточных условиях освещения функция аппарата имеет весьма сложный вид. [c.14]

Существенное значение для распределения интенсивности по ширине спектральной линии имеет характер освещения входной щели прибора, т. е. степень когерентности освещения. [c.151]

Когерентное освещение. В данном случае колебания во всех точках щели совершаются в одинаковых фазах. Для вычисления следует использовать выражение (179). В результате интегрирования получим [c.156]

Разница между когерентным и некогерентным освещением очевидна из сопоставления рис. 96 и 97. В то время как при некогерентном освещении с увеличением ширины щели (параметра а )цс() линия просто расширяется, в случае когерентного освещения по- [c.156]

Рис. 98. Зависимость /о и / ах от ширины входной щели прибора при когерентном (ког) и некогерентном (нк) освещении

Когерентное освещение может быть осуществлено, если осветить щель спектрографа точечным источником света, расположенным в фокусе конденсора большого диаметра, поставленного перед щелью, или использовать безлинзовое освещение, поместив источник небольших размеров на большом расстоянии от щели. В этих случаях обеспечивается плоский фронт волны, падающий на щель прибора. [c.158]

При С = О имеет место вполне когерентное освещение, так как в этом случае апертура освещения Л = О, т. е. на щель падает параллельный пучок. [c.159]

Если С = оо, то апертура освещения равна оо это значит, что источник помещен в плоскости щели. При промежуточных значениях С осуществляется частично когерентное освещение. [c.159]

При проектировании протяженного источника света на щель с помощью линзы освещение можно считать когерентным, если ширина щели меньше диаметра центрального дифракционного пятна, создаваемого линзой [5.2, 5.3], т. е. [c.137]

Рассмотренный вид освещения близок к так называемому когерентному освещению, имеющему ряд характерных особенностей а) отсутствие равномерного распределения интенсивности по ширине спектральной линии при широких щелях б) ширина спектральных линий намного уже геометрического изображения щели в) соответствие между истинной интенсивностью и интенсивностью линии в центре соблюдается. ишь при широкой щели спектрографа г) распределение интенсивности внутри линии меняется в зависимости от длины волны. [c.64]

Случаи полностью или частично когерентного освещения также представляют определенный интерес. При щели в два — четыре раза шире нормальной полуширина АФ спектрографа оказывается заметно меньше, чем при некогерентном освещении, и возрастает с шириной щелей тем медленнее, чем меньше коэ( х )ициент некогерентности с. [c.67]

Применение когерентного освещения при узких щелях с целью повышения разрешающей способности всегда связано с уменьшением апертуры осветительной системы и, следовательно, с неполным использованием светосилы прибора. Поэтому такой способ освещения дает некоторую выгоду лишь при использовании столь мощных источников излучения, как Солнце или оптические квантовые генераторы. [c.67]

Полуширина монохроматической линии в случае когерентного освещения растет вначале с увеличением ширины щели значительно медленней. [c.78]

Рис. 3.18. Зависимость полуширины аппаратной функции а, разрешающей способности Д и освещенности в центре изображения линии I от ширины щели при когерентном освещении.

Под аппаратной функцией а(х) здесь понимается влияние аппарата, связанное с его ограниченной разрешающей способностью, обусловленной диффракцией на апертурной диафрагме. Именно в силу этой причины, ограничивающей разрешающую способность, роль когерентности освещения имеет особое значение. Вопрос об учете совокупного влияния всех параметров установки — ширина и форма возбуждающей линии, ширина щели, диффракционные и аберрационные искажения спектрального аппарата, влияние структуры фотослоя и так далее — рассмотрен в главе IV. [c.14]

Рассмотрим вначале освещение щели обычным (нелазерным) протяженным источником света без применения осветительной оптической системы. Для того чтобы в этом случае можно было считать освещение щели полностью когерентным, необходимо, чтобы выполнялось следующее условие [c.137]

Щель v4i, освещенная ртутной лампой S, питаемой от сети переменного тока, со светофильтром W, выделяющим линию X = 579 нм, проектируется на исследуемую пленку ТТ с помощью фотообъектива L. Здесь — апертурная диафрагма — иодхининовый поляроид — поляроид, приводившийся во вращение вокруг отраженного пучка как оси с частотой около 1 Гц. Модулированный свет падает на фотоэлектронный умножитель, напряжение которого усиливается промежуточным усилителем R и подается на катодный осциллограф О, который служит индикатором наличия или отсутствия модуляции фототока. Ку я — две пластинки XIА. Главные направления пластинки К расположены под углом 45° к плоскости падения, а пластинка К находится в отсчетном лимбе. Две толстые (1 см) пластинки, вырезанные из исландского шпата параллельно оптической оси, служат Dp для деполяризации лучей с целью устранения влияния чувствительности фотокатода к направлению поляризации D ддя устранения когерентности колебаний продольной (II) и поперечной (J ) слагающих луча. При вдвинутом декогеренторе [c.216]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология