Рассеяние света некогерентное

Если на частицу падает неполяризованная волна при солнечном облучении, электрический вектор которой состоит из двух равных взаимно перпендикулярных компонент, не связанных условием когерентности, тогда рассеянный свет также состоит из двух некогерентных компонент [c.72]

Предыдущее изложение относилось к волнам, рассеянным молекулами, в случае, когда среда совершенно однородна. В этом случае N—число молекул или атомов в единице объема. Благодаря тепловому движению молекул в газе среда не является однородной число молекул в объеме v в данный момент флюктуирует около своего среднего значения Nv, где N получено простым делением общего числа молекул на полный объем. Волны, рассеянные в некотором элементе объема теми атомами, которые составляют избыток, по отношению к их среднему числу, не интерферируют обычным образом и приводят, таким образом, к рассеянию света. Это явление вместе с некоторой некогерентной частью индуцированного момента, имеющей несмещенную частоту, образует релеевское рассеяние. Мы здесь не будем рассматривать рассеянное излучение более детально. [c.107]

В том случае, когда рассеивается естественный свет, его можно считать состоящим из двух световых колебаний, взаимно перпендикулярных и некогерентных между собой. Каждое из них вносит свой вклад в интенсивность рассеянного света, даваемую формулой (5.2), и полная интенсивность рассеянного света равна сумме обоих вкладов. В гл. И, 3 будут приведены примеры применения этих соотношений. [c.237]

Выражение (2.16) дает интенсивность рассеянного света от одной молекулы. При комбинационном рассеянии света можно считать, что при небольших интенсивностях падающего света каждая молекула рассеивает независимо от других молекул, т. е. излучение различных молекул некогерентно (случай когерентного рассеяния [c.18]

Некогерентное рассеяние света (комбинационное рассеяние, [c.28]

Сравнительно простой вид имеет функция аппарата а(х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или вполне некогерентным светом. Практически же при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как это обычно делается при исследовании спектров комбинационного рассеяния, свет, падающий на щель, может быть частично когерентным. В этих промежуточных условиях освещения функция аппарата имеет весьма сложный вид. [c.14]

Для образца со степенью ориентации 300—500 % получают рентгенограмму по методике, описанной в работе VI. 2. Полученную рентгенограмму фотометрируют на микрофотометре с помощью приставки, позволяющей вращать рентгенограмму вокруг центра в горизонтальной плоскости. На экваторе рентгенограммы выбирают интенсивную дугу, расположенную возможно ближе к пятну от первичного пучка. Вращая рентгенограмму, измеряют по визуальной шкале изменение интенсивности прошедшего через рефлекс пучка света, причем измерения проводят через каждые 5°. Поскольку почернение дифракционного пятна определяется не только рассеянием рентгеновских лучей упорядоченно расположенными областями, но и некогерентным рассеянием, то фон, им обусловленный, необходимо исключить. Распределение фона на пленке от центра к периферии определяют фотометрированием по радиусу рентгенограммы в направлении, в котором отсутствуют рефлексы, обусловленные когерентным рассеянием. Фотометрирование по кругу и меридиану обязательно проводят при одинаковой настройке прибора. Почернение собственно дифракционного пятна в каждой точке дуги Еп рассчитывают по формуле [c.194]

Излучение не только поглощается веществом, но и рассеивается им, меняя направление. При когерентном рассеянии частота падающего света Го не изменяется. Один из видов некогерентного рассея- [c.213]

Из теории следует (и подтверждено экспериментально), что свет, рассеянный частицей, состоит из двух некогерентных плоско поляризованных компонент, плоскости поляризации которых взаимно перпендикулярны Колебания компоненты с интенсивностью ii перпендикулярны плоскости наблюдения а компоненты с интен сивностью I2 параллельны ей Величина h зависит от os 0 в уравнении (4 1), тогда как м от угла 0 не зависит При 0 = 90° свет полностью поляризован в плоскости перпендикулярной плоскости наблюдения [c.115]

Раман-эффект. Эффект, связанный с некогерентным рассеянием монохроматического излучения веществом, на которое падает излучение. В спектре падающего света появляются дополнительные линии вблизи каждой основной линии. Необходимым условием раман-эффекта является изменение поляризуемости молекулы. [c.96]

Вспомогательными признаками, позволяющими уточнить характер свечения, могут быть селективность и когерентность излучения. Люминесцентное излучение всегда селективно, но селективностью в некоторых случаях может обладать и температурное излучение, например, температурное свечение некоторых паров. Люминесцентное излучение некогерентно в отличие от таких видов свечения, как рассеянный и отраженный свет, тормозное излу чение и т. д. [c.6]

Светорассеяние. Рассеяние проходящего света является всеобщим свойством материальной среды в газообразном, жидком и твердом состоянии. Говоря о светорассеянии, обычно имеют в виду видимую и ультрафиолетовую части спектра. Рассеяние может происходить без изменения фазы и длины волны (когерентное рассеяние) и с их изменением (некогерентное рассеяние). [c.28]

Реальные материалы могут быть оптически анизотропными и неоднородными. Оптическая неоднородность сред обусловлена сложной зависимостью диэлектрической проницаемости от пространственных координат. Опт>1ческие свойства дисперсных систем определяются совокупностью четырех факторов рассеянием света на отдельных частицах (рассеивателях), когерентным электромагнитным взаимодействием рассеивателей, интерференцией рассеянного света и некогерентным взаимным облучением частиц рассеянным ими светом [30]. [c.40]

Рассмотрим сначала сферу из прозрачного изотропного диэлектрика. Предположим также, что частицы дисперсной системы рассеивают свет некогерентно, т. е. независимо друг от друга. Как указал Синклер правда без доказательства, для этого необходимо, чтобы расстояние между частицами в 10 или еще лучше в 100 раз превышало радиус частиц. Однако экспериментально доказано на очень концентрированных гидрозолях, что для неко-герентпого рассеяния света достаточно, чтобы расстояние между центрами частиц равнялось лишь 3—4 радиусам. За исключением необычно высоких концентраций крупных частиц это условие соблюдается, так что интерференция между рассеянным на соседних частицах светом обычно весьма незначительна. [c.113]

В последние годы для изучения конформации макромолекул в блоке применяют метод нейтронографии [46]. Для увеличения длины волны нейтронов их охлаждают с помощью жидких водорода или гелия. Их скорость при этом снижается, и длина волны К возрастает примерно до 10 А. Будучи незаряженными частицами, нейтроны взаимодействуют главным образом с ядрами атомов, а не с электронами. При этом может происходить когерентное и не-ко герентное рассеивание нейтронов. Когерентное рассеивание значительно больше у дейтерия, а некогерентное — у водорода. Учитывая это, изучают растворы дейтерированного полистирола в недейтерированной матрице или, наоборот, растворяют недейтери-рованный полимер в дейтерированной матрице. Обычно готовят серию растворов дейтерированного полимера разной молекулярной массы, по возможности монодисперсных, и растворяют их в протонированном полимере, который служит разбавителем. Из зависимости интенсивности рассеяния света от молекулярной массы рассчитывают размеры макромолекул так же, как это делают в методе светорассеяния (см. гл. 14). Результаты изучения полистирола, например, этим методом показали, что макромолекулы в блоке имеют такую же конформацию, что и в 0-растворителе, и описываются, как гауссовы цепи. [c.445]

Столкновение световой волны с фронтом когерентных гиперзвуковых волн приводит к частотной модуляции рассеянного света (аналог эффекта Допплера) и, следовательно, к расширению его частотного состава. Заметим, что такое (относительноеДсо/ш) расширение оказывается значительно более узким (Асо 10 —10 Гц), чем рамановское (Ао)л 10 Гц), обусловленное изменением колебательной энергии молекулы при столкновении ее со световыми квантами. Нас будет здесь интересовать третья разновидность уширения спектра рассеянной световой волны, обусловленная некогерентным броуновским (хаотическим) движением частиц среды. Это, получившее название рэлеевского , уширение спектральной линии рассеяния имеет наименьшую из трех ширину (Дсй 10 —10 Гц), и наблюдение его стало возможным лишь сравнительно недавно. [c.51]

Одновременно с процессом генерации интенсивных некогерентных внутримолекулярных колебаний возбуждаются когерентные внутримолекулярные колебания, что приводит к возникновению когерент-но1"1 стоксовой компоненты вынужденного комбинационного рассеяния (ВКР) накачивающего импульса Так возбуждаются только самые интенсивные линии комбинационного рассеяния света. Они только и могут быть изучены с полющью методов пикосекундной спектроскопии 1 б0]. Так были исследованы полносимметричные валентные [c.92]

Вдали от точки плавления колебания молекул жидкости практически некогерентны. Прп этом шггенсив-иость рассеянного света определяется, как известно, квадратом амплитуды спектра собственных (тепловых) колебаний молекул G((o). Для ]1ахождеиия последнего нами нснользован метод частотной характеристики. Он дает зависимость амплитуды Q((o) вынужденного колебания от частоты с.) обобщенной вынуждающей силы /вып = -Р os (О (f = onst). Эта сила ис связана ни с какими физическими явлениями, протекающими в веществе, и вводится нами как аппарат исследования. Если lhi)[c.229]

Рассеяние света. Это явление принципиально отличается от обсуждавшихся выше тем, что его причиной является некогерентность вторичных источников света. Собственно говоря, рассеяние света — это результг т сложения вторичных волн, распространяющихся по всеь направлениям и действующих в точке наблюдения несогласованно (некогерентно). В средах с относительно большой плотностью, особенно в твердых телах, вторичные излучатели занимают более или менее фиксированные места и в значительной мере являются когерентными, т. е. излучают волны с фазами, почти не зависящими от времени. Однако в жидкости, где порядок в расположении молекул сохраняется недолго, когерентность источников не является полной. Когерентность практически отсутствует в разреженном газе, где вторичные излучатели — молекулы — действуют почти независимо друг от друга, в разные моменты времени и с различными частотами. В этом случае нельзя сказать, что в точку наблюдения за любой отрезок времени приходят волны с постоянной фазой. Запаздывания — фазы — могут ос- [c.34]

Как видно из рисунка, рассеянный сигнал проходит через максимум при определенном значении времени задержки, требующемся для того, чтобы в процессе накачки осуществлялось накопление возможно большего числа возбужденных молекул. При дальнейшем увеличении времени задержки интенсивность некогерентного рассеяния уменьшается по экспоненте, что позволяет непосредственно определить время жизни молекулы в данном возбужденном состоянии. Оно оказалось равным 2,2-10 с для С2Н5ОН и 5-10 с для СНзСС1д. На этом же рисунке изображены графики, описывающие зависимость от времени задержки интенсивности 8 стоксовой компоненты ВКР основного (накачивающего) импульса в направлении,обратном направлению падающего света. Максимальные значения и 51 соответствуют времени задержки 5-10 с для СНдСОд и примерно 2-10 с для СаНдОН. [c.92]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология