Освещение щели некогерентное

Рис. 3.14. Инструментальные контуры при различной ширине входной щели спектрографа для некогерентного (а) и когерентного (б) освещения щели.

Расчет распределения интенсивности по ширине спектральной линии для некогерентного случая освещения щели прибора при различных может быть произведен по (181). Для этого необходимо задаться различными значениями параметра фй, выраженного в долях л при заданном г 5рй. [c.154]

Рис. 96. Теоретическое распределение интенсивности по ширине спектральных линий при некогерентном способе освещения щели

На рис. 19 представлены результаты расчета. По оси ординат отложена ширина входной щели в единицах нормальной ширины, по оси абсцисс — полуширина изображения в тех же единицах с учетом увеличения оптической системы спектрографа. Пунктиром нанесена зависимость геометрических величин щели и ее изображения. Кривые на рис. 19 показывают, что при когерентном освещении контур спектральной линии всегда уже геометрического изображения щели, что приводит к повышению разрешающей способности по сравнению с некогерентным освещением. Особенно интересно, что при нормальной ширине щели в этом случае не происходит заметного падения разрешающей способности по сравнению с бесконечно тонкой щелью. Вместе с тем при когерентном освещении щели на краях изображения щели образуются максимумы освещенности, особенно заметные при ширине входной щели больше 4-кратной нормальной ширины. Во всех других случаях освещения щели получаются некоторые промежуточные значения полуширины контура спектральной линии. [c.43]

Когерентное и некогерентное освещение щели. Освещение щели, при котором каждый ее участок излучает свет независимо и между излучением разных участков нет постоянных фазовых соотношений, называется некогерентным. [c.137]

Рис. 3.14, а и 3.15, а соответствуют вычислениям, сделанным для некогерентного освещения щели, которое чаще всего встречается на практике. Для случая чисто когерентного освещения результаты численного интегрирования приведены на рис. 3.14, 6 и 3.15, б. При ширине щели а та За в центре линии появляется провал освещенности. При дальнейшем расширении ш,ели освещенность как в центре, так и на краях изображения линии претерпевает колебания. [c.79]

Полуширина монохроматической линии в случае когерентного освещения растет вначале с увеличением ширины щели значительно медленней, чем в случае некогерентного освещения, и остается при любых щелях несколько уже геометрического изображения щели. В связи с этим при данном световом потоке освещенность в изображении линии при когерентном освещении щели несколько выше, чем при некогерентном. [c.79]

Возьмем для расчета два крайних случая освещения — некогерентное и когерентное освещение. В первом случае необходимо суммировать энергии, распространяющиеся от каждой точки щели, а во втором — амплитуды. [c.152]

Некогерентное освещение можно получить, если изобразить источник света с помощью конденсорной линзы большого диаметра резко на входную щель прибора. Тогда щель можно представить самосветящейся и колебания от каждой "точки щели будут происходить с произвольной фазой. Другие способы освещения щели, применяемые спектроскопистами, будут занимать промежуточные положения. Д. С. Рождественским введен особый параметр — 158 [c.158]

Д. С. Рождественский [14] показал, что способ освещения предмета, изображаемого любой оптической системой, однозначно определяется отношением с апертур конденсора и объектива, которое он назвал коэффициентом некогерентности. Предельный случай, когда с = О, соответствует освещению щели спектрального прибора точечным источником света тогда освещение является полностью когерентным-, разность фаз световых колебаний в любой паре точек щели остается постоянной. Второй граничный случай полностью некогерентного освещения имеет место при с =оо фазы колебаний в различных точках щели независимы друг от друга, и щель можно считать самосветящейся. При изменении с от О до сх) происходит плавный переход от когерентного освещения к некогерентному. При этом случай изображения источника света на щели с помощью конденсора эквивалентен освещению щели без конденсора протяженным источником, видимым из щели под тем же углом, что и линза конденсора. Как правило, условия работы на спектральных приборах таковы, что при равенстве апертур конденсора и коллиматорного объектива (с = 1) освещение щели оказывается практически некогерентным. Тогда освещенность в каждой точке изображения может быть получена сложением значений освещенности, создаваемой в данной точке различными точками щели. [c.16]

Рис. 98. Зависимость /о и / ах от ширины входной щели прибора при когерентном (ког) и некогерентном (нк) освещении

Сравнительно простой вид имеет аппаратная функция А х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или некогерентным светом. В промежуточных условиях освещения аппаратная функция имеет весьма сложный вид. Практически при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как [c.302]

Рис. 3.15 и 3.16 соответствуют вычислениям, сделанным для некогерентного освещения щели, которое чаще всего встречается на практике. Для случая чисто когерентного освещения результаты численного интегрирования приведены на рис. 3.17 и 3.18. При ширине щели а л За в центре [c.77]

Для Ь = 4 0 I (0) = 0,95, и при равномерном некогерентном освещении щели получается почти равномерная освещенность в ее изображении. При более широких щелях влияние дифракции на освещенность изображения может не учитываться. [c.18]

Сравнительно простой вид имеет функция аппарата а(х) для предельных случаев, когда щель спектрографа освещена вполне когерентным или вполне некогерентным светом. Практически же при освещении щели спектрографа с использованием конденсорной линзы, как это обычно делается при исследовании спектров комбинационного рассеяния, свет, падающий на щель, может быть частично когерентным. В этих промежуточных условиях освещения функция аппарата имеет весьма сложный вид. [c.14]

При некогерентном освещении щели в случае отсутствия аберраций оптической системы, когда распределение у) не зависит от г, полуширина Ье этого распределения может быть найдена из уравнения [c.66]

Разница между когерентным и некогерентным освещением очевидна из сопоставления рис. 96 и 97. В то время как при некогерентном освещении с увеличением ширины щели (параметра а )цс() линия просто расширяется, в случае когерентного освещения по- [c.156]

Как показало проведенное нами исследование [11], в этих условиях, т. е. при ширине щели 3, значительно большей нормальной ширины, и при освещении щели путем отображения на нее источника при помощи конденсорной линзы, свет, падающий на щель спектрографа, может считаться вполне некогерентным необходимо только, чтобы апертура конденсора несколько превосходила апертуру коллиматора, т. е. коллиматор был заполнен с некоторым избытком. Практически осуществить эти требования и в должной степени стандартизовать условия освещения не представляет труда. При этом вместо сложной функции аппарата, соответствующей промежуточным условиям освещения щели, можно использовать сравнительно простое выражение, справедливое для освещения щели вполне некогерентным светом, имеющее вид [c.15]

Случаи полностью или частично когерентного освещения также представляют определенный интерес. При щели в два — четыре раза шире нормальной полуширина АФ спектрографа оказывается заметно меньше, чем при некогерентном освещении, и возрастает с шириной щелей тем медленнее, чем меньше коэ( х )ициент некогерентности с. [c.67]

В случае вполне некогерентного освещения щели (самосветящаяся щель) дифракционно-щелевой контур имеет вид [c.203]

В хороших приборах средней и большой дисперсии аберрации невелики и ими можно пренебречь. Наблюдаемый контур получается в результате наложения ряда дифракционных контуров, даваемых отдельными элементами щели. Если считать щель самосветящейся и отдельные участки ее некогерентными между собой, то окончательное распределение освещенности в фокать-ной плоскости будет представляться выражением [c.109]

Если освещение входной щели некогерентно, то при щелях конечной ширины функция Т1 (у) получается двукратным усредне- [c.126]

Методы исключения ширины щели развиты в спектроскошш работами Рэлея, Рупге, Пашена и др.[35]. Для наших целей достаточен простейший вариант, предложенный Рэлеем, состоящий в следующем. В условиях почти некогерентного освещения щели спектрографа наблюдаемый контур спектральной линии можно записать в виде [c.66]

Фокусирование источника света на щель спектрографа конденсором достаточно большого отверстия может служить приближенным примером некогерентного освещения. В этом случае источник как бы помещен в щель прибора (самосветящаяся щель). При некогерентном освещеиии щели наблюдаем следующее а) интенсивность внутри линии распределена равномерно [c.66]

Таким образом могут быть исключены искажения, вызываемые конечностью ширины щели в комбинационной линии. Для учета остальных факторов возбуждающая линия фотографируется со щелью, составляющей 0,2—0,35ц. При этом отпадают ограничения, накладываемые частичной некогерентностью освещения, а искажающее влияние щели пренебрежимо мало, поскольку ее ширина в 10—15 раз мепьшо ширины остальной аппаратной функции. [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология