Точечный источник

В стационарном поле концентраций в зернистом слое определяется коэффициент радиальной диффузии. При этом в слое должны находиться постоянные источники вещества (примеси). На рис. III. 4 показаны схемы организации экспериментов при. подаче примеси а) в один из параллельных потоков в зернистом слое б) из точечного источника. [c.93]

Назовем точечным стоком на плоскости точку, поглощающую жидкость. Сток можно рассматривать как гидродинамически совершенную скважину бесконечно малого радиуса в пласте единичной толщины. На плоскости вокруг точечного стока будет радиальная картина движения. Точечный источник-это точка, выделяющая жидкость (модель нагнетательной скважины). [c.103]

Рис. 5.13. Среда с двумя точечными источниками и < г.

ПОТЕНЦИАЛ ТОЧЕЧНОГО ИСТОЧНИКА И СТОКА НА ПЛОСКОСТИ И В ПРОСТРАНСТВЕ. МЕТОД СУПЕРПОЗИЦИИ [c.103]

Для потенциала точечного источника знак дебита в формуле (4.5) меняется на противоположный. [c.105]

Если взаимодействие нейтрон — нейтрон отсутствует и если предположить, что наличие точечного источника в среде не меняет ее диффузионных свойств в непосредственной близости от источника, то распределение нейтронного потока от одного источника не будет испытывать влияния другого источника. Следовательно, суммарный поток б точке г определяется суммой потоков от каждого из них [c.131]

Для точечного источника справедливы все приведенные формулы, но дебит q считается отрицательным (q < 0). [c.104]

Пусть в горизонтальной плоскости (х, у) имеется область О,, занятая нефтью и содержащая скважины - точечные источники или стоки. Будем считать, что пласт-неоднородный по проницаемости ко = ко(х,у), а разработка залежи ведется при упругом режиме фильтрации. Для простоты будем предполагать, что область фильтрации В, имеет форму прямоугольника Хд х < 2, Уд < < У2 (рис- 13.7). На границах области фильтрации х =, х = Х2 и >> = У2 задано, соответственно, распределение давлений [c.390]

В общем виде количество энергии dQ, падающей на облучаемую площадку dF от точечного источника, будет равно [c.29]

Электрическая дуга может рассматриваться как точечный источник излучения, потому что ее объем по сравнению с реакционным объемом печи несоизмеримо мал. [c.62]

Хотя настоящий в .пк) 1 основан на понятии г , подобное рассуждение можно проделать для г и показать, что для точечного источника [c.159]

Диффузия из точечного источника в движущуюся среду. Рассмотрим диффузию компонента А, инжектируемого в растворитель В, движущийся в направлении 2 с постоянной скоростью В этом случае должно быть решено уравнение [c.208]

Диффузия из точечного источника исиользуется при анализе профиля концентраций и определении коэффициентов вихревой диффузии. [c.208]

Согласно принципу суперпозиции, теперь необходимо изучить поведение объекта при возмущении, наносимом по концентрации Са на границе контакта двух подсистем. В отличие от точечного источника возмущения в предыдущем случае, в данном случае возмущение типа 8-функции равномерно распределено по пространству вдоль границы застойная зона—проточная зона. При таком возмущении по параметру проточная часть системы описывается уравнением (4.41), которое с учетом (4.42) можно записать в виде [c.255]

Моноэнергетические нейтроны изотропно испускаются из точечного источника мощностью да нейтр/сек в бесконечной среде. Найти, сколько нейтронов поглощается в 1 см данного вещества в 1 сек в любой точке бесконечной среды, если ядра этой среды имеют сечение поглощения о о а для нейтронов данной энергии, незначительное сечеиис рассеяния и ядерную плотность А. [c.37]

При распространении пламени от точечного источника зажигания по однородной смеси в неограниченном пространстве (т. е. в середине достаточно большого сосуда) его поверхность будет имен, форму сферы с непрерывно увеличивающимся радиусом. [c.130]

Плоский источник. Плоский источник нейтронов можно рассматривать как однородное распределение точечных источников в бесконечной плоскости. Пусть координата плоскости источников будет а =0 предполо-/ким, что б/о нейтронов освобождаются в единицу времени с единицы площади из всех точек этой плоскости. Поток нейтронов в любой точке X может быть получен суммированием излучений от всех точек плоскости (рис. 5.14). Проекция потока на ось х от элемента поверхности А с полярными координатами (д, 0) в плоскости х=0 на расстоя-Рис. 5.14. Определение распре- нии з от точки поля равна, согласно соотно-деления от плоского источника шению (5.60), при помощи точечных источников. [c.132]

Линейный источник. В случае линейного источника в бесконечной среде распределение точечных источников может быть представлено выражением [c.133]

Сфера с точечным источником в центре [c.137]

Рассмотрим изотропный точечный источник в бесконечной среде. Если Ид есть макроскопическое сечепие, рассеяния быстрых нейтронов источника и источник испускает нейтронов в единицу времени, то плотность столкновений первого рассеяния в радиальном направлении от источника определяется произведением числа пейтронов на поверхности сферы радиусом г [c.163]

Распределение нейтронов как в случае задачи замедления, так и в случае нестационарной задачи для линейного и точечного источников вычисляется аналогично, и подробно проводить его не будем. Однако некоторые моменты в этих задачах существенно отличаются, и, чтобы показать их, решим задачу замедления для случая линейного источника. Задача эта осесимметричная, и дифференциальное уравнение имеет вид [c.195]

Легко показать, что в случае точечного источника, [испускающего д нейтронов в единицу времени в точке г = 0, решение имеет такой вид [c.195]

Для примера рассмотрим изотропный точечный источник интенсивностью Sq, помещенный в начале координат, т. е. [c.262]

В. Распределенные источники интегральный метод. Обобщим выражения для плотности нейтронов и плотности замедления от точечного источника. Обобщенные выражения необходимы при решении задачи расчета реактора распределение источников в данном случае более общее. Из уравнения (6.38) получим плотность замедления в бесконечной среде как функцию летаргии и и координаты г для единичного точечного источника, расположенного в точке г,, п испускающего нейтроны с летаргией и и < и). [c.196]

С помощью общих формул для плотности замедления (6.41) и плотности нейтронов (6.43) от точечного источника можно получить соответствующие выражения для систем с распределенными источниками. Оба эти выражения представляют собой решения линейных дифференциальных уравнений в частных производных, так что принцип суперпозиции к рассматриваемым задачам применим. Проследим подробно применение этого метода на примере задачи замедления, но при этом отметим, что он вполне применим и для решения одногрупповой нестационарной задачи. [c.196]

Равенство (6.41) дает плотность замедления в точке г для летаргии и от единичного точечного источника нейтронов летаргии и , расположенного в точке Гд. Пусть S (го, и ) описывает распределение источников по летаргии и в пространстве, т. е. источники испускают в единичном интервале летаргии щ S (г, Ио) нейтронов в единицу времени в точке Гд. Из формулы (6.41) плотность замедления в точке г для летаргии и от нейтронов, генерируемых в точке Го с щ, равна [c.196]

Можно сделать некоторые заключения о взаимосвязи возраста и процесса замедления, если рассмотреть среднее расстояние, которое нейтрон проходит при замедлении. Вычисления, которые будут проделаны, аналогичны проведенным в 5.5,а для среднего расстояния, которое проходит нейтрон с момента, когда он стал тепловым, до поглощения. Рассмотрим точечный источник единичной мощности в бесконечной среде, генерирующий нейтроны с летаргией, равной нулю. Плотность замедления от такого источника (пусть он помещен в точке г=0) онределяется уравнением [c.198]

Для случая изотропного точечного источника, характеризуемого выражением (7.179), решение имеет вид [c.263]

Одна из наиболее ранних моделей предложена в работе Дэвидсона и Шуле [76]. Авторы предложили идеализированную модель процесса образования пузыря, которая представлена на рис. 1.18, а. В начальный момент времени центр пузыря находится в точке, в которую помещен точечный источник газа. Расширяясь, пузырь одновременно двигается вверх за счет действующих на него сил. Предполагается, что отрыв пузыря происходит в тот момент, когда расстояние от центра пузыря до плоскости сопла становится равным сумме текущего радиуса пузыря К и радиуса сопла/ у,т. е. + [c.51]

Закон Келлера (закон квадратов расстояний) устанавливает, что облучательная способность точечного источника излучения обратно пропорциональна квадрату расстояний между источником и облучаемым телом. [c.29]

Таким образом, по размерам этот выброс сильно отличается от "точечных" источников в исследованиях в Портон-Дауне и на о. Торни. Кроме того, выброс в Ипре происходил на местности, перерытой траншеями, с воронками от снарядов, т. е. на поверхности с высоким фактором шероховатости и со способностью захватывать тяжелый газ. [c.132]

В пределе пргг г -О из равенства (5.59) получаем, что АпОВ — д . С.ие-довательно, нейтронный поток от изотропного точечного источника равен [c.129]

Поскольку рассуждоння, проведенные выше, не изменятся для трех, четырех или любого дру] ого числа точечных источников, то из этого можно заключить, что для N точечных источников мощностью q (г=1, 2, 3,. .., Щ, помещенных в точки (г=1, 2, 3,. .., Л ) бесконечной среды, поток в точке г от ] сех N источников определяется суммой [c.131]

Нейтронный ноток от точечного источника в бесконечной неразмножающей среде был получен в 5.2,6 и онределяется выражением (5,62). Если этот результат подставить в формулу (5.196), то легко показать, что интеграл (5.195) дает [c.159]

Из рассуждений, приведенных выше, ясно, что в этой модели мощность источника односкоростпых тепловых нейтронов в любой заданной точке среды есть просто плотность первого рассеивающего столкновения быстрых нейтронов в этой точке. Это совершенно отличается от точечного источника, изученного в 5.2, б. В данном случае быстрый нейтрон не учитывается в плотности тепловых нейтронов, пока он не испытает первого рассеивающего столкновения, после чего он считается тепловым. [c.163]

Сфера радиусом R имеет в центре точечный источник мощностью q , испускающий монохроматические нейтроиы. [c.182]

Точечный источник изотропно испускает тепловые нейтроиы со скоростью Qa нейтронов в единицу времени. Детектор тепловых нейтронов располоя ен на расстоянии I от точечного источника. Расстоянпе I фиксировано точечный источник окружен размножающей сферической оболочкой с внутренним радиусом R , внешним радиусом R и отношением R H4i. Источник находится в геометрическом центре сферы. [c.182]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология