Баланс массы примеси

Уравнение баланса массы примеси в воде, нефти и в сорбированном состоянии получается аналогично выводу уравнений неразрывности [c.303]

Подставив в уравнение баланса массы примеси (10.4) выражения для скоростей фаз (10.7) и для концентраций ф и а (10.3), преобразуем его к виду [c.305]

Полученное выражение имеет смысл баланса массы примеси в оторочке. Устремим в нем г [c.189]

Проинтегрируем уравнение баланса массы примеси (108) по области Л плоскости х, t), ограниченной контуром Г [c.197]

Проинтегрируем уравнение баланса массы примеси (102) по области, ограниченной контуром Г (О, 0) (О, 1) (xj (г), t) -> (xi (ii), t,) [c.201]

Основываясь на сохранении баланса массы примеси в зоне аэродинамического следа и проведя линейно-кусочную интерполяцию кривой распределения скорости на границе начального участка, получим [c.104]

Баланс массы примеси [c.53]

Равенства (4.4.4), записанные для всех -форм, связаны условиями баланса массы примеси [c.122]

Количество примеси, перешедшее в твердую фазу на стадии роста кристаллов, можно вычислить, решив уравнения баланса масс примеси и кристаллизанта совместно с уравнением непрерывности для числа кристаллов в твердой фазе (т. е. систему уравнений 3.2.7— 3.2.15, 3.3.3, 4.6.1-4.6.3). [c.136]

Уравнение баланса массы примеси применительно к зонной плавке целесообразно записать в виде [c.148]

Такой традиционный подход экспериментально прост и используется для исследования широкого круга систем. Однако с помощью этого подхода трудно исследовать сложные случаи захвата, так как если функции ( т) и зависят от многих параметров, то одно и то же значение интеграла правой части уравнения (9.1.1) можно получить при различных наборах таких параметров. Поэтому при сложных функциях Ст (7х) и ярт не следует ограничиваться изучением конечного состояния системы, а целесообразно определять скорость захвата, исходя из дифференциального уравнения баланса массы примеси [c.239]

Для одного прохода зонной перекристаллизации подобным же образом получаем приближенное уравнение баланса масс примеС ного компонента [c.91]

Уравнения (10.11), (10.12) образуют гиперболическую систему квазилинейных уравнений. Уравнение (10.11) является уравнением баланса массы водной фазы, уравнение (10.12)-уравнением баланса массы активной примеси. Эти уравнения допускают разрывные решения в распределениях насышености s ( , т) и концентраций с ( , т) возможны скачки. На скачках должны выполняться условия баланса массы водной фазы и баланса массы примеси, которые выводятся аналогично случаю модели Бакли-Леверетта (см. гл. 9, 25, п. 5.5). [c.306]

Движение тыла оторочки описывается обыкновенным дифферен-циальньпк уравнением (10.35). Найдем ето первый интеграл, используя закон сохранения массы активной примеси. Проинтегрируем уравнение баланса массы примеси (10.14) по области Л плоскости ( , т), ограниченной контуром Г (О, 0) -> (О, 1) - ( о W. ) (О, 0) (см. рис. 10.2). Контур Г состоит из двух прямолинейных отрезков (0,0)- (0,1) и (О, 0)-> [c.313]

Записывая условия баланса массы примеси в оторочке и устремляя т -> со, получим предельный объем оторочки il(oo) = (1 + h)/ s + b). Таким образом, в процессе движения в пористой среде объем оторочки растет и стабилизируется. Это приводит к разным следствиям при галерейном вскрытии пласта (плоскопараллельная фильтрация) и при нагнетании через одиночную скважину (радиальная фильтрация). Поскольку при плоскопараллелъном вытеснении расстояние между фронтом и тылом оторочки пропорционально объему оторочки, со временем оно растет и стабилизируется. При радиальном вытеснении пропорционально г /2, поэтому при т -> 00 линейный размер оторочки асимптотически уменьшается с порядком [c.314]

Система уравнений двухфазной фильтрации с активными примесями Процессы вытеснения нефти слабоконцентрированными растворами активных примесей описываются системой уравнений баланса массы водной фазы (Баклея—Леверетта) и баланса массы примеси в воде, нефти и в сорбированном состоянии [24, 25, 44, 69, 71, 73] [c.175]

Проинтегрируем уравнение баланса массы примеси (103) по области плоскости (х. г), ограниченной контуром Г (0. 0) (0. П ->(Хо(г). Г ) (0. 0). Согласно формуле Грина интеграл по конт -ру Г от пнффеген циальной формы О = с [F + h) dt - (sЬ) dx равен нулю. Форма имеет смысл массового потока примеси [c.187]

Параметры ao и au определяются условиями баланса массы примеси при ее взаимодействии с торцами ступеней и в общем случае описываются громоздкими соотношениями. В простейшем случае, когда слой А" не проявляет специфических сорбционных свойств (Рл р /т) и находится в равновесии с околоторцевым пространством слоя А обеих сопряженных террас, т. е. ao = Сан, Сдо-К равн = С А (где равн равновесный коэффициент распределения между слоями А и А ), для нахождения величин ao и Сан можно использовать условие стационарности торца ступени [c.79]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология