Кривые распределения по скоростям

Рис. 32. Кривые распределения скоростей молекул для (г) при различных температурах (у —процент молекул, скорость которых лежит между и и ( + 0,01 м сек)

Рис. 2.14. Кривые распределения скоростей молекул N 0 (г) при различных температурах

До СИХ пор были рассмотрены некоторые виды распределения скоростей, заданные аналитически, и для них определены соответствующие коэффициенты поля скоростей и понижения эффективности работы аппаратов. Для реальных аппаратов эти коэффициенты можно определить графиче-ческим интегрированием экспериментальных кривых распределения скоростей [см. табл. 2.1]. [c.73]

Так как скорости молекул связаны с их кинетической энергией, то и энергетический спектр будет иметь вид, аналогичный кривым распределения скоростей молекул. Схематически он показан иа рис. 2.15. Площадь под кривой рнс. 2.15 в отличие от рис. 2.14 не пропорциональна, а равна общему числу частиц N. Действительно] [c.219]

Рис. 14. Кривая распределения скоростей по толщине второго объекта Мухановского месторождения

Эти средние циркуляционные скорости оказались, как и в работах других упомянутых авторов, порядка 5—15 см/с и возрастали со скоростью потока. Аналогично опытам [57 ] здесь наблюдаются два пика на кривой распределения скоростей, соответствующих восходящему движению частиц по оси реактора к нисходящему у стенок. [c.58]

Кривая распределения скоростей при турбулентном движении сходна с параболой, ио имеет более широкую вершину. Отношение средней скорости к максимальной для турбулентного движения ири увеличении Re приближается к 0,8. Коэффициент а может быть даже >0,9 и стремится к 1,0 при больших значениях Re. [c.42]

В случае нагревания температура жидкости возле стенки будет выше, чем в центральной части потока, а вязкость жидкости возле стенки будет ниже. Это вызывает увеличение местной скорости. При установившемся расходе рост скорости у стенки должен вызвать уменьшение ее в центральной части потока. Кривая распределения скоростей 2 станет более плоской по сравнению с кривой / для изотермического потока (рис. 1-25). При охлаждении вязкость жидкости у стенки увеличивается, а линейная скорость уменьшается. Это приводит к удлинению кривой скоростей 3. [c.48]

Кривые распределения скоростей молекул водорода. [c.120]

Аналогичный показанному на рис. 1У-2 характер имеют кривые распределения скоростей и для других газов. Само, собой разумеется, что величина скорости не является постоянной характеристикой той или иной молекулы, а отражает лишь ее состояние в данный момент времени. [c.120]

Аналогичный показанному на рис. 1V-2 характер имеют кривые распределения скоростей и для других газов. Само собой разумеется, что значение скорости [c.98]

Если сравнить кривые распределения скоростей в ламинарном и турбулентном потоках в одной и той же трубе и при одном и том же расходе (одинаковой средней скорости), то обнаружим существенное различие в указанных кривых (рис. 1.61), Распределение скоростей при турбулентном течении более равномерно, а нарастание скорости у стенки более крутое, чем при ла- [c.96]

Во многих реакторах и теплообменниках газ вводится в межтрубное пространство односторонне, через штуцеры. Поток газа, поступая в межтрубное пространство, отклоняется поверхностью первых по ходу газа рядов труб и почти отвесно течет вверх между первыми рядами труб (рис. 10). При различных газовых нагрузках кривые распределения скоростей совпадают следовательно, глубина проникновения потока газа в межтрубное пространство в заданных пределах не зависит от динамического давления струи, вытекающей из штуцера, однако она сильно зависит от плотности и порядка расположения трубок. На основании моделирования межтрубного пространства, при одностороннем вводе газа была разработана конструкция трехсекционного теплообменника с коридорным расположением трубок и равномерным распределением газа (рис. И). [c.278]

При боковом вводе газа в полое пространство газ из штуцера течет по направлению к противоположной штуцеру стенке, затем односторонним потоком, постепенно расширяясь, поднимается вверх. Большая часть газа отслаивается от основной струи. Возвратным течением по противоположной стенке газ в нижней части присоединяется к основному потоку. На рис. 13 приведены кривые распределения скоростей по диаметру модели. На ор- [c.279]

Рис. 6-17. Кривые распределения скорости для потока с ламинарным пограничным слоем над клином при разных значениях параметра давления р [Л. 331].

За вершиной конуса потенциального ядра смешение с окружающей средой происходит непрерывно по всему поперечному сечению струи. Явления, происходящие в этой зоне смешения, имеют большое значение в любом анализе процессов сгорания. Обычно при рассмотрении зоны смешения принимают ряд допущений, например, что статическое давление в свободной струе остается постоянным и равным давлению окружающей среды по всему полю потока. Таким образом, сохраняется постоянство количества движения Б направлении оси струи. Второе обычно принимаемое допущение, что форма кривой распределения скоростей остается неизменной в любой точке по оси [c.297]

Основываясь на сохранении баланса массы примеси в зоне аэродинамического следа и проведя линейно-кусочную интерполяцию кривой распределения скорости на границе начального участка, получим [c.104]

Рис. 6. Дифференциальные кривые распределения скоростей счета для каждого класса кокса

Под влиянием этих сил происходит растяжение полимерных струй и волокна, вследствие чего структурообразование протекает в поле продольного фадиента скорости, меняющегося по длине пути Ф. соотв. изменению реологич. св-в и изменению сил по длине пути Ф. Это приводит к 5-образной форме кривой распределения скоростей с макс. фадиентом в ее средней части (рис. 2). [c.118]

Разберем условия возникновения отрыва пограничного слоя от тела. Будем считать, что профиль обтекаемого тела образован сечением поверхности бесконечно длинного цилиндра, перпендикулярно к его оси (рис. 32). В точках М,, Мд, Л1з контура этого сечения изображены кривые распределения скорости, причем предполагается, что в бесконечности газ течет в направлении АВ. Из этих кривых видно, что отрыв начинается в точке Мд с координатой 0, отсчитываемой по дуге профиля А М, Жз Жц, в которой происходит у стенки тела смена направления течения на обратное. На самом контуре в этой точке и, = 0. вблизи же контура [c.267]

Используем уравиение (6-8) для расчета толщины пограничного слоя на поверхности плоской стенки пря установившемся потоке. Как уже упоминалось выше, у паверхности плиты близ ее переднего края существует ламинарный пограничный слой (рис. 6-5). Пусть скорость движе-ния жидкости за пределами пограничного слоя будет постоянной вдоль всей плиты. Тогда согласно уравнению Бернулли и давление также будет постоянным, поэто- му последний член уравнения (6-8) обращается в нуль. Как показали измерения, кривая распределения скоростей в ламинарном пограничном слое имеет форму кривой, изображенной на рис. 6-10. [c.177]

По выходе за пределы пограничного слоя />8 кривая распределения скоростей должна отражать существование постоянной скорости и , не претерпевая разрывы непрерывности. [c.178]

Для турбулентного пограничного слоя кривая распределения скоростей обладает гораздо большей кривизной, чем для ламинарного пограничного слоя. Хорошее приближение к дейст вительному распределению скоростей да т формула Прандтля [c.182]

Рис. 6-16. Кривая распределения скорости в ламинарном пограничном слое вдоль плоской пластины, рассчитанная X. Блазиусом и аппроксимированная полиномом третьей степени.

Рис. 6-22. Кривая распределения скорости вдоль центральной линии канала с треугольным поперечным сечением.

Типичные кривые изменения к в поперечном сечении горизонтальных трубных пучков приведены на рис. Х-17. Заметим, что конфигурация некоторых кривых близко наполшнает кривые распределения скоростей газа в поперечном сечении псевдоожи женного слоя . [c.441]

Рис. 2.3. Кривые распределения скоростей по гарм( ч пчсским функциям

Подетавля это значение Лк п выражение (1.8) для кривой распределения скоростей, получаем при (рк = я/2 [c.71]

Рассмотрим несколько примеров. Допустим, что в аппарате с боковым входом запыле1[ного потока установлена плоская решетка с таким малым коэффициентом сопротивления Ср, при котором не обеспечивается достаточное растекание струи по сечению (рис. 10.40, а). Поток сосредоточен в одной половине сечения, примыкающей к стенке корпуса аппарата, противоположной входу. Так как при боковом входе струя перед решеткой резко поворачивается более чем на 90 вверх, то под действием возникающих при этом центробежных сил наиболее тяжелые и крупные частицы ныли будут отбрасываться в сторону от центра кривизны траектории потока, т. е. к задней стенке аниарата. Поэтому кривая концентрации отличается от кривой распределения скоростей она имеет вблизи указанной стенки более резко выраженный максимум. [c.318]

Кривая распределения скоростей данного газа зависит только от температуры. При повышении температуры скорости молекул возрастают, вследствие чего кривая распределения смещается вправо. Одновременно уменьша- [c.101]

Другим наглядным подтверждением избирательного характера движения жидкости в макронеоднородных пластах может служить сопоставление интегральных кривых распределения проницаемости второго объекта нижнего карбона Мухановского месторождения н скорости притока л<пдкости по толщине объекта, построенной на основе исследований профиля притока скважинными деби-томерами (рис. 13, 14). Как видно из рис. 13, только 60% объема залежей объекта обладают проницаемостью меньше средней проницаемости Р (к) при к(кср 1. Тогда как по интегральной кривой распределения скоростей более 80% толщины объекта имеет скорость расхода жидкости меньше средней скорости. Это свидетельствует о том, что неоднородность объема залежей объекта по проницаемости значительно выше неоднородности толщины объекта по скорости притока жидкости, а следовательно, и по фильтрационным сопротивлениям слоев. [c.80]

Так как скорости молекул связаны с их кинетической энергией, то и их энергетический спектр должен иметь вид, аналогичный кривым распределения скоростей молекул (рис. 2.14). Площадь под кривой рис. 2.14 (в отличие от рис. 2.13) не пропорциональна, в равна общему числу части11. [c.235]

При сопоставлении кривой распределения скоростей газа для модели с температурными кривыми для промышленного аппарата (см. рис. 3) видно что повышенным температурам на периферии аппарата отвечают малые линейные скорости в моделях, и наоборот, пониженные температуры в центре аппарата вызываются высокими линейными скоростями. Это и естественно при малых линейных скоростях время пребывания газа больше, чем при высоких скоростях, и газ нагревается до более высокой температуры. То же и дляконтактного экзотермического процесса при увеличении времени пребывание газа в слое катализатора степень превращения и температура возрастают. Не вполне симметричное расположение температурной кривой вызвано тем, что коллектор постоянного сечения не обеспечивает равномерного распределения газа. [c.277]

Как отмечалось выше, теория переноса завихренности приводит к выводу, что распределение температур будет шире, чем распределение скоростей. Из теории нерепоса количества движения следует, что распределение температур и скоростей должно совпадать. Многие исследователи обнаружили, что распределение температур действительно оказывается шире, чем распределение скоростей [12, 15, 16] это наблюдение согласуется с теорией переноса завихренности. Основное расхождение между результатами разных исследователей заключается в количественной характеристике этого явления. Так, Хинце [12] отмечает, что по данным различных исследователей сокращение температуры и скорости наполовину наблюдается при т , оответственно равных 1,15 и 1,33. Другие исследователи [15] нашли для аналогичных условий (обтекание струей цилиндрических препятствий) >более высокие значения этого отношения. В значительной степени различия между результатами разных исследователей, вероятно, обусловлены неизбежными трудностями таких измерений. Хинце с сотрудниками измерял также распределение постороннего газа, введенного в струю. Профили, или кривые распределения концентраций, оказались такими же, как кривые распределения температуры, но более широкими, чем кривые распределения скоростей это наблюдение полностью согласуется с теорией иере-яоса завихренности. [c.301]

На определенном расстоянии 1е от -входа пограиичный слой утолщается настолько, что он заполняет все сечение. Кривая распределения скоростей в направлении потока дальше этой точкой не меняется (ри-с. 6-7) н имеет форму либо параболы, либо выпуклой кр-ивой в зависимости от того, происходит ли движение в пограничном -слое все еще при ламинарном режиме или оно уже стало турбулентным. [c.166]

Рис. 6-14. Кривая распределения скоростей в турбулентном пограничном слое на плоской плите по результатам опытов ван дер Хегге—Цинен [Л. 329].

Этот расчет был выполнен Л. Шиллером [Л. 56]. Кривую распределения скоростей он строил из двух парабол, соединенных прямой. Вершина. каждой из ветвей парабо/ лежит на границе пограничного слоя (рис. 6-18). Скорост , основного ядра потока за пределами попр нивддгр сло5 13 195 [c.195]

С недавнего времени кривую распределения скоростей в турбулентной зоне обычно представляют в полулогариф- [c.199]

На рис. 6-22 изображены такие профили, измеренные по высоте треугольного поперечного сечения канала. Поперечным сечением канала был равнобедренный треугольник с отношением высоты I к основанию, равным 5. При критерии Рейнольдса Кей/1 = 500 поток полностью ламинарный, и кривая распределения скорости имеет пикообразную форму с параболическим увеличением скорости около малого угла. При Квйд—3 000 пик кривой распределения делается более плоским, но параболическое увеличение скорости все еще продолжается приблизительно выше половины высоты, указывая на то, что поток в этом диапазоне вблизи малого угла все еще по существу ламинарный. Только при Кейл —20 580 турбулентность распространяется на всю площадь поперечного сечения. [c.203]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология