Статическое давление в факеле струи

А — горящий факел б — изотермический факел Л — динамическое давление по оси р — статическое давление на стенках О — расход в струе тш — количество движения, рР— [c.233]

По мере повышения давления в факеле струи наступит момент, когда сила отрыва превысит действие сил сопротивления и произойдет отрыв факела струи. Значение повысившегося давления в факеле, при котором происходит отрыв, может быть найдено из условия равновесия сил силы отрыва, подъемной силы и силы сопротивления, а также силы от действия статического давления слоя на лобовую часть струи [c.40]

СТАТИЧЕСКОЕ ДАВЛЕНИЕ В ФАКЕЛЕ СТРУИ [c.36]

Статическое давление на оси струи, истекающей в псевдоожиженный слой (при Уф/Яр < 1,0), уменьшается в соответствии с линейным законом падения давления по высоте слоя. Значительный градиент давления в сечениях круглой струи наблюдается только на длине одного калибра сопла. В сечениях основного участка струи давление практически постоянно по ширине пограничного слоя. Статическое давление в факеле стационарной струи (Уф/Яр 1,0) практически постоянно на основном участке по оси и в сечениях струи. [c.36]

При расширении струи факела уменьшаются скорости газов в нем и повышается статическое давление. Поэтому, когда в конце камеры давление равно атмосферному, в начале камеры наблюдается разрежение. Это разрежение тем больше, чем выше скорости выхода газа и воздуха из горелки и чем меньше они в конце камеры сгорания, точнее, чем больше начальное количество движения газа и воздуха при выходе из горелки и чем меньше количество движения газов в конце камеры. [c.80]

Поскольку газовый факел струи практически свободен от частиц, то статическое давление в нем принимается неизменным. Распределение давлений внутри ПС мелких частиц вне струй (струи), как и в двухфазной модели, может быть найдено в результате решения уравнения Лапласа, поскольку и здесь принимается, что в плотной фазе мелких частиц течение газа носит ламинарный характер. Задачи потенциального течения идеальных жидкостей, как известно, могут быть решены с помощью конформных преобразований функции комплексного переменного, что дает значения компонентов скорости газа, фильтрующегося в плотной фазе ПС вне зоны факелов. Анализируются также случаи, когда дальнобойная вертикальная струя выходит через поверхность низкого ПС. Аналогичному анализу подвергнуты [16] струи плоской формы, которые имеют место вблизи газораспределительных решеток щелевого типа. [c.551]

Тщательнее измерения показали, что перепад статического давления вдоль струи отсутствует, т. е. получается несоответствие между ускорением потока на оси и его изобарично-стью вдоль. Но, если анализировать физическую сущность процесса и рассматривать жесткий ламинарный факел как полужесткую систему, состоящую из наружной горящей оболочки, которая вследствие высокой вязкости [c.104]

Процесс разрушения капель в потоке воздуха исследовался A.A. Бузуковым. Установлено, что под действием воздушного потока в капле жидкости образуется вмятина, затем капля принимает форму выпуклой пленки, лопается и дробится. Максимальный размер капли, могущей существовать в факеле, определяется из условия равенства силы поверхностного натяжения и силы аэродинамического давления. Другая схема дробления струи на капли в простейшем виде представляется как разрыв пленки, являющейся продолжением окружности сопла, под действием сил турбулентных пульсаций. Третья схема распада струи строится на предположении И. Е. Ульянова о том, что причиной разрушения единого потока жидкости на капли являются кавитационные процессы. При высокой скорости течения топлива в сопловом канале статическое давление снижается до значений, соответствующих упругости паров, в потоке при этом образуются кавитационные зоны в виде отдельных пузырьков. По выходе из сопла давление восстанавливается до атмосферного, а пузырьки исчезают, разрушая целостность струи. К. К. Шальпев установил, что число срывов кавитационных каверн п зависит от скорости течения жидкости W. При этом число срывов за одну секунду равно n = 28w при w = = 8,0 ч- 1,2 м/с. При более высокой скорости потока кавитационные пузырьки образуются не только на поверхности, но и внутри струи, что приводит к истечению парожидкостной эмульсии. Наличие завихренного движения (у центробежных форсунок) или попадание жидкости в струю пара (у форсунок с паровым распыливанием) интенсифицирует образование кавитационных пузырьков по всему сечению струи. [c.37]

Сумма количества движения и импульсов действующих сил, подсчитанная при условии постоянства давления по всему сечению, в начале изображается волнообразной кривой и в конце факела медленно убывает. Характер изменения величины w lm + АрР нельзя связывать с процессами горения, так как и для изотермической струи, вытекающей в камеру, он получен точно таким же. По-видимому, главной причиной кажущегося отступления от закона постоянства этой суммы является в первую очередь отмеченное выше непостоянство статического давления в сечении факела, которое достигает наибольшей величины в начале камеры (в зоне рециркуляции газов), где давление на стенке менее [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология