Изотермическая струя

Случай равномерного исходного поля скоростей осесимметричной (круглой) изотермической струи [c.10]

Положение о применимости для струй, подверженных воздействию гравитационных сил, уравнений (38) и (39), выведенных для изотермических струй, не является очевидным и требует экспериментального подтверждения. Как отмечалось выше, для круглых струй результаты исследований И. А. Шепелева, построенных на тех же допущениях, получили подтверждение по удовлетворительному совпадению вычисленных и экспериментально полученных траекторий струй. [c.26]

Внешние границы свободно расширяющейся круглой изотермической струи имеют центральный угол раскрытия 15—22°. Центральный угол, определенный по точкам, соответствующим половинной скорости, составляет для осесимметричной струи 10°, а для плоской струи 11°. [c.23]

Безразмерный профиль избыточной скорости в пограничном слое начального участка турбулентной струи иллюстрирует рис. 2-2. На этом рисунке приведены также данные, полученные О. В. Яков-левским для неизотермических струй при 0 = То/Т = 1,43 1,0 и 0,32, которые показывают, что и в неизотермических струях в изученном интервале температур безразмерные профили избыточных скоростей могут быть приближенно описаны той же универсальной кривой, что и в изотермических струях. [c.25]

На рис. 2-8 показано влияние начального подогрева на кривые изменения осевой скорости круглой струи в неподвижной среде. Если подогретая струя распространяется в среде, имеющей меньшую температуру, чем температура струи, то увеличение начальной температуры струи приводит к более быстрому затуханию скорости на оси, чем в изотермической струе. [c.29]

Важной характеристикой струи диспергированной жидкости является поле плотности потока жидкой фазы в объеме струи. Для изотермической струи такое поле было получено непосредственным измерением [2.51]. Результаты измерений обобщены зависимостью [c.161]

Рис. 11. Теоретические кривые и экспериментальные данные, показывающие зависимость ширины изотермической струи от отношения г/в/г/о [23].

В случае, когда плотность вытекающего газа заметно отличается от плотности окружающей среды (воздуха), расчет такой изотермической струи может быть сведен к расчету неизотермической струи, т. е. реальный вытекающий газ может быть заменен воздухом с температурой, при которой его плотность будет равна плотности газа. [c.136]

Насадки рассчитывают на основании теории свободной затопленной изотермической струи, изучению которой посвяш,ены работы Г. Н. Абрамовича. [c.176]

Все виды насадок рассчитывают одинаково, так как они создают подобные профили свободной затопленной изотермической струи. Скорость (в м/с) воздуха на расстоянии L от выходного отверстия насадки рассчитывают по формуле 0,848 [c.176]

Расход жидкости на основном участке плоской изотермической струи с равномер ным выходным полем скорости можно подсчитать как [c.111]

В зоне смешения неизотермической струи под влиянием изменения температуры изменяется плотность газа, т. е. в данном случае имеется струя сжимаемого газа. Полагая, что механизм турбулентного расширения неизотермической струи является таким же, как и изотермической струи, соотношение для интенсивности расширения газовой струи в зависимости от параметров потока на границах зоны смешения, на-зываемое уравнением распространения струи, можно выразить соотношением (7-7) при подстановке в него выражения для градиента скорости [c.112]

Сопоставление результатов измерений в начальном участке турбулентного гомогенного факела и свободной струи (рис. 6-6) показывает, что в газовом факеле профили ры более заполненные, чем в свободной струе. Это объясняется следующим образом. Газовый факел можно условно представить как струю плотного газа, вытекающего в пространство, заполненное менее легким газом — продуктами сгорания. Как известно, интенсивность затухания струи тяжелого газа меньше, чем струи легкого газа, втекающей в атмосферу более тяжелого. Соответственно этому профили ри2 в гомогенном факеле должны быть более заполненными, чем в изотермической струе. Что касается профилей скорости, то, как видно из графика, в гомогенном факеле они имеют экстремум в окрестности фронта пламени. Увеличение скорости [c.128]

Как показывают измерения, в турбулентном факеле однородной смеси, как и в свободных струях, расход увеличивается линейно по длине факела. При горении наблюдается некоторое уменьшение прироста присоединенной массы по сравнению с изотермическими струями. Это связано с уменьшением интенсивности смешения при истечении струи плотного газа (струи свежей смеси) в более легкий газ (продукты сгорания). [c.131]

На рис. 6.12, б приведена зависимость характеристики турбулентной ограниченной струи от параметра Dyd. Значение [ й> / ] ах характеризует максимум уровня турбулентности на оси ограниченной изотермической струи, где — скорость на оси, [c.501]

ПРИМЕР РАСЧЕТА ИЗОТЕРМИЧЕСКОЙ СТРУИ В ПСЕВДООЖИЖЕННОМ СЛОЕ [c.88]

В конечном счете для указанной задачи нужны сведения по турбулентности горящего факела. Известно, что горение генерирует добавочную турбулентность, различную для различных топлив и других условий протекания процесса, однако измерение характеристик турбулентности в пламени связано с большими техническими трудностями. Такие измерения имеет смысл проводить как контрольные, в ограниченном объеме. На первом этапе целесообразно подробно исследовать изотермические струи. [c.19]

В горящем факеле плотность газа меняется за счет температуры и молекулярного веса. Поэтому аэродинамика горящего газового факела отличается от закономерностей распространения изотермической струи. [c.60]

НИЯ несжимаемых и сжимаемых струй сравнительно невелики 13), для исследования аэродинамики горящего факела следует область сгорания факела заменить начальным участком такой изотермической струи, переходное сечение которой было бы одинаково с сечением факела в начале зоны охлаждения (рис. 2, сеч. 2—2) как по величине, так и по скоростному полю. Это можно сделать подбором соответствующей величины начального сечения моде- [c.63]

Отличие критического числа Рейнольдса в факеле от его значения для изотермических струй связано с тем, что переход от холодных струй к горящему факелу существенно изменяет аэродинамические условия. [c.278]

Наблюдаемое расхождение полей скоростных напоров указывает на то, что в случае горения скорости затухают медленнее, чем в изотермической струе. [c.278]

Показано, что нижняя граница автомодельного режима в факеле смеш,ена по сравнению с изотермическими струями. Величину Ке рит следует оценивать но тому сечению, в котором Re имеет минимальную величину. [c.289]

Такие опыты были проведены со струями, размещенными с относительными шагами s/d = 8 и 16 при значениях определяющего параметра g = 50 и 200. Во всех опытах были произведены сравнения осей изотермических струй с неизотермическими, которые показали их совпадение, если численные значения определяющего гидродинамического параметра выдерживались в опытах одинаковыми. [c.170]

Несмотря на большое количество проведенных исследований свободной изотермической струи, при практических расчетах возникает ряд серьезных затруднений. [c.56]

Найденные таким путем границы оказались близкими друг к другу для всех горящих струй, вытекающих из различных сопл, но значительно более узкими по сравнению с границами изотермических струй Н = 0), установленными ранее (рис. 3). [c.90]

Распределение динамического папора в поперечных сечениях горящих струп пропан-бутанового газа оказалось близким и, можно считать, совпадающим с таковым в изотермических свободных затопленных струях. Внутри горящей пропап-бутановой струп динамические наноры незначительно выше, а на периферии ниже, чем в изотермических струях (см. таблицу). [c.101]

В табл. П.1 приведены рекомендуемые в настоящее время формулы для расчета изотермических струй и струй, плотность которых вслед твие нагрева или подмешивания примесей мало отличается от плотности окружающей сре- [c.25]

Рис. 5.5. Восстановленная концентрация горючего (пропана) на оси диффузионного факела в канале согласно опытам и расчетам Бурико и Лебедева 11980J. / — и /и = = 0,32, расчет факела 2 - uju = 0Д6, расчет факела i - и /и = 0,32, расчет изотермической струи 4 - uJuq = 0,16, расчет изотермической струи 5 - uju = 0,32, эксперимент с горением б - w,/ о = 0,16, эксперимент с горением 7 - uju = 0,32, эксперимент без горения 5 - м,/Мц = 0,16, эксперимент без горения = 16 м/с, 3 мм

В результате увлечения газа из окружающей среды масса струи увеличивается. В плоской изотермической струе с равномерным выходным полем скорости на начальном участке расход газа через произвольное сечекие составляет [c.110]

Рис. 6.12. Исследования влияния степени стеснения потока в туннелена срыв пламени а — влияние степени расширения потока на скорость отрыва пламени б — зависимость уровня тур лентно-сти на оси ограниченной изотермической струи от степени расширения потока

Отличие критического числа Рейнольдса в факеле от его значения для изотермических струй связано с тем, что переход от холодных струй к горящему факелу существенно изменяет аэродинамические условия. В этой связи нредставляет интерес сопоставить горящий и негорящий факел при прочих равных условиях. Такие опыты были проведены на горелке М1 5 при сжигании смешанного газа с а = 0,475. На рис. УП-5 сопоставлены поля динамических напоров в горящем и негорящем факелах па сходных режимах работы горелки. Показания снимались одним и тем же измерительным прибором. Наблюдаемое расхождение полей скоростных напоров указывает на то, что в случае горения скорости затухают медленнее, чем в изометрической струе. [c.209]

Как уже отмечалось, турбулентная струя аэрозоля в атмосфере — весьма обычное явление. Дым, выходящий из заводской трубы, — пример струи нагретого аэрозоля, направленной вверх и сносимой ветром. Воздушно-капельная струя, вытекающая из насадка сельскохозяйственного опрыскивателя с наклоном вверх или вертикально при опрыскивании поля методом волны, — пример изотермической струи, распространяющейся в грнземиом слое воздуха. [c.121]

Чтобы установить влияние процесса горения на закономерности развития свободной струи [Арсеева, Арсеев, Китаев, см. настоящий сборник], необходимо было иметь более определенные и более точные данные по свободным изотермическим струям. С этой целью был сооружен специальный стенд и проведены исследования, результаты которых сообщаются ниже. [c.57]

Профиль д1гнамического напора в поиеречных сечениях струи на расстоянии от сопла Ь 10 стабилизируется и в относительных координатах хорошо описывается (с отклонениями в пределах точности измерений) единой для всех сечений закономерностью, совна-дающей с аналогичной закономерностью, установленной для изотермических струй (см. таблицу). [c.90]

Интересен тот факт, что подсос воздуха в горящую струю получен приблизительно в 5 раз меньше, чем в изотермическз ю И). В связи с этим был сделан анализ возможных ошибок в определении подсоса воздуха. Установлено, что при внесении поправки в сторону увеличения массы струи даже по максимально возмон ной ошибке нельзя ожидать увеличения подсоса воздуха, больше указанного на рис. 6, б пунктирной кривой, по которой он все же в 4 раза меньше, чем в изотермическую струю. [c.96]

Поли схатпчсчл ого давления в горящих струях пронан-бутапового газа такое же, как в изотермических струях и в горящих струях генераторного газа. [c.101]

Получено подтверждение того, что в поперечных сеченпях основного участка горящих струй динамический нанор в относительных координатах распределяется так же, как и в изотермических струях. Сама же закономерность получена несколько отличающейся от закономерностей, даваемых другими авторами. [c.102]

О. В. Яковлевский [1961] на основе предложенной им гипотезы об универсальности эжекционных свойств турбулентных струй разработал метод расчета свободных неограниченных струй нагретого снлимаемого газа и несжимаемой жидкости в спутном потоке. Согласно этой гипотезе разные струи жидкостей и газов, распространяющиеся в произвольных условиях, имеют одинаковые эжек-ционные свойства со свободной затопленной изотермической струей жидкости, если опп вытекают из идентичных насадков и имеют в начальном сечении равные импульсы [c.322]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология