Пуассона теплового расширения

Торцевые сочленения. Под воздействием растягивающих или сжимающих усилий здесь возникают напряжения, концентрирующиеся по периферии. Нормальная сила приводит к равномерному распределению напряжений, лишь если критерий и/ (т. е. отношение числа Пуассона к модулю упругости) для клея и сочлененных деталей одинаков или же если этот критерий для клея равен нулю. На практике эти условия обычно не удовлетворяются. Неравномерное распределение напряжений ведет, как отмечено выше, к концентрации напряжений сдвига но краям. Аналогичное влияние вызывает разница в коэффициенте теплового расширения сочлененных деталей. Поэтому уплотнение на эпоксидной смоле, если оно может быть подвержено [c.178]

Здесь Okk — первый инвариант тензора напряжений Xf — коэффициент теплового расширения Е — модуль упругости ц — коэффициент Пуассона Т — температурное поле без источников / — компоненты единичного вектора внешней нормали в точках поверхностей L к S. [c.84]

В табл. 1 приведены экспериментально определенные зависимости от температуры модуля упругости Ех, коэффициента теплового расширения а , экспериментальных внутренних термических напряжений Ов, и внутренних напряжений ай, т, рассчитанных по 1 и а1 с помощью уравнения (36). Коэффициент Пуассона на основе работы [36] нами принят равным 0,35. Из данных таблицы следует, что совпадение величин внутренних напряжений, полученных расчетом и прямым экспериментом, вполне удовлетворительное. В наполненных покрытиях внутренние напряжения оказались несколько больше, чем в нена-полненных. [c.36]

Рассмотрим конкрегный пример, Кольцо из ковара впаяно внутрь стеклянной трубки из стекла корнинг 7040. Размеры спая (конфигурация которого показана на рис. 2-68) следующие а=17 мм-, 6 = 18 мм-, с=20 мм. По табл. 2-29 находим, что разность значений теплового расширения б в этом случае составляет 00, 80 Г0 , т. е. спай относится к типу Ог (табл. 2-28). В таком спае растягивающее напряжение возникает в тангенциальном и в аксиальном направлениях 1(табл. 2-30). В рассматриваемом с учае модуль упругости = ковар= 1,4 10 кгс(мм -, 2 = стекло = = 0,6 10 кгс/мм и коэффициент Пуассона 0=0,3. Для подсчета величины напряжений, возникающих иа поверхности контакта между стеклом и металлом, принимаем г=Ь. С помощью формул, взятых из [c.106]

В этих уравнениях а и V —модуль, коэффициент линейного расширения и коэффициент Пуассона соответственно (индексы и р относятся к наполнителю и полимеру, а V/ — объемная доля наполнителя. Как показано на рис. 12.35, наблюдается хоро шее согласие между значениями линейного коэффициента теплового расширения для эпоксидной смолы, наполненой ТЮг, полученными расчетом по уравнению (12.54) и экспериментальным путем. [c.357]

Из уравнения (36) видно, что влияние наполнителей на внутренние термические напряжения в покрытиях определяется изменением модуля упругости коэффициента Пуассона (х и коэффициента тенлового расширения ах-Рост Ех и снижение [х обусловливают увеличение, а уменьшение ах — снижение термических внутренних напряжений. Так как при введении наполнителей коэффициент Пуассона может изменяться на 15—20%, а модуль упругости и коэффициент теплового расширения — в несколько раз, то очевидно, что изменение внутренних напряжений в покрытиях при их наполнении определится интенсивностью изменения Ел и ал. Понятно, что при этом определяются три случая влияния наполнителей на изменение внутренних термических напряжений. [c.37]

ГДО Пг и [ — наведенные показатели преломления для радиальнои и тангенциальной поляризации, ос — показатель преломления на оси стержня, а — коэффициент теплового расширения, — теплопроводность, Рр — рассеиваемая мощность в единице объема кристалла в виде тепла, р — константы фотоупругости, vп — коэффициент Пуассона иг — радиус ст(зрншя. [c.212]

АДИАБАТНЫЕ ПРОЦЕССЫ — процессы, происходящие в к.-п. системе в условиях, когда она лишена возможности как получения теплоты от окружающей среды, так и передачи ее в окружающую сроду. Строго эти условия соблюдаются только в системах, полностью изолированных от окружающей среды в отношении теплового обмена. Практически же многие процессы, протекающие достаточно быстро, можно рассматривать как адиабатные. При адиабатном расширении или сжатии идеального газа соотношение между объемом и давлением его выражается ур-нием Пуассона pvi = onst, где ( = — [c.17]