Адиабатные расширение

Рис. П.8. Цилиндр для проведения адиабатного расширения газа

Так как таз не получает теплоты извне, то работа расширения производится им за счет внутренней энергии, а газ охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, ли равно произведению теплоемкости газа Су на изменение температуры. Отсюда понижение температуры при адиабатном расширении газа связывается с работой, произведенной газом,соотношением [c.186]

Цикл Карно—это обратимый цикл, состоящий из четырех процессов изотермического расширения при температуре Т , изотермического сжатия при температуре Т , адиабатного расширения и адиабатного сжатия газа. Этот цикл схематически изображен на рис. I, 3, его проекция на координатную плоскость р—и представлена на рис. 1,4. [c.43]

Адиабатное расширение газа происходит при одновременном изменении и температуры и давления. Оно отвечает условию = 0. [c.186]

Результаты решения этого примера схематически изображены на рис. 27, на котором показаны также кривые адиабатного сжатия ОВ) и адиабатного расширения (0i4) насыщенного пара. Из рис. 27 видно, что если адиабатное сжатие паров бензола (в интервале 72—267 °С) приводит к его увлажнению, то адиабатное сжатие паров воды вызывает ее перегрев. [c.139]

Вычислить работу адиабатного расширения 1 моль одноатомного идеального газа при понижении температуры от 100 до 25°С. Начальное давление 10,13-10 н1м , конечное 2,026-10 м/ж . [c.12]

В справедливости этого положения можно убедиться и иначе при изотермическом расширении (идеального газа) вся полученная от теплоотдатчика теплота переходит в работу, убыль энергии при адиабатном расширении также дает только работу, т. е. оба процесса, если они к тому же обратимы, являются наиболее экономичными. Поэтому обратимое сжатие по изотерме и адиабате связано с затратой минимальной работы. [c.80]

Адиабатный процесс отвечает условию Q = 0. В этом процессе одновременно изменяются температура и давление газа. В связи с тем, что газ не получает теплоты извне, работа адиабатного расширения производится за счет уменьшения внутренней энергии и газ охлаждается [c.88]

Теоретический цикл ГТУ с изобарным подводом теплоты (рис. 6.4) состоит из процесса адиабатного сжатия 2 воздуха в компрессоре 1, процесса изобарного подвода теплоты 2 3 в камере сгорания 2, процесса адиабатного расширения 3-4 продуктов сгорания в соплах 3 и преобразования кинетической энергии струи газа на рабочих лопатках 4 и процесса отвода теплоты 4 1 от газа в окружающую среду при постоянном давлении р. [c.155]

В отличие от теоретического цикла паросиловой установки, который состоит из обратимых процессов, действительные циклы протекают необратимо. Так, расширение пара в турбине происходит при потерях, связанных главным образом с трением пара о стенки и с другими гидродинамическими явлениями, на преодоление которых затрачивается часть работы расширения. Работа трения превращается в теплоту, повышая энтальпию пара в конечном состоянии от hj до Лгд. Поэтому действительный процесс адиабатного расширения пара в турбине, протекающий необратимо с увеличением энтропии, изобразится не прямой [c.161]

В связи с. этим при адиабатном изменении объема давление изменяется быстрее, чем при постоянной температуре. Если газ расширять адиабатно, начиная от точки я, то кривая 2 пройдет круче изотермы / и равное давление будет достигнуто при меньшем объеме, так как адиабатное расширение сопровождается охлаждением. Наоборот, если исходя из состояния точки b вести адиабатное сжатие, то равное давление будет достигнуто прн большем, по сравнению с изотермой, объеме причина — нагревание газа. Приближенно условиям адиабаты отвечает быстрое проведение процессов сжатия или расширения, когда сравнительно медленно протекающий теплообмен мало влияет в пределах интересующего нас времени на изменение внутренней энергии газа и его температуру. [c.40]

Конденсация насыщенного водяного пара при адиабатном расширении является одной из причин того, что барометрическое давление в дождливую погоду падает. [c.139]

Адиабатное расширение, в отличие от изотермического, сопровождается охлаждением, адиабатное сжатие — нагреванием . [c.130]

Из приведенных рассуждений следует, что если сухой насыщенный пар в той области, где Сравн > О, подвергнуть адиабатному сжатию (строго говоря, бесконечно малому), то он будет конденсироваться, а при адиабатном расширении — перегреваться если же Сравн < О, то при адиабатном расширении сухой насыщенный пар будет конденсироваться, а при адиабатном сжатии — перегреваться если же, наконец, С авн = О, то как при адиабатном расширении, так и при адиабатном сжатии пар будет оставаться насыщенным. [c.207]

Единственная возможность осуществления в этих условиях цикла, состоящего только из равновесных процессов, заключается в следующем. Теплоту от горячего источника к рабочему телу нужно подводить изотермически. В любом другом случае температура рабочего тела будет меньше температуры источника 7 ], т.е. теплообмен между ними будет неравновесным. Равновесно охладить рабочее тело от температуры горячего до температуры холодного источника Т2, не отдавая теплоту другим телам (которых по условию нет), можно только адиабатным расширением с совершением работы. По тем же соображениям процесс теплоотдачи от рабочего тела к холодному источнику тоже должен быть изотермическим, а процесс повышения температуры рабочего тела от до Т — адиабатным сжатием с затратой работы. Такой цикл, состоящий из двух изотерм и двух адиабат, называется циклом Карно. [c.152]

Процесс дросселирования изображается линией —4, а при адиабатном расширении — линией 3—4. Получившийся после дросселирования влажный пар с температурой Т- (точка 4) поступает в испаритель, где к нему при постоянных давлении и темиературе подводится тепло величина которого оире-деляет хладоироизводительность установки. Подвод тепла п испарителе соответствует линии 4 -]. Затем процесс повтор гется. Величина " отвечает площади I—4—5—6 на Т. -диаграмме. Внешняя работа, затрачиваемая в холодпльном цикле на 1 кг рабочего тела, равна [c.147]

Цикл со вторичным перегревом пара. Как было установлено выше, неблагоприятное следствие повышения начального давления — увеличение степени влажности пара в конце адиабатного расширения. [c.164]

Для дальнейшего снижения температуры хладагента можно было бы применить расширительную машину и осуществлять в ней адиабатное расширение 3-4 (с производством внешней работы за счет убыли внутренней энергии). Однако для упрощения установки и обеспечения гибкой регулировки расширительную машину заменяют регулирующим дроссельным вентилем, в котором хладагент после конденсатора дросселируется с понижением давления и температуры (процесс 3-4). На диафамме Ts процесс дросселирования, как необратимый, условно показан пунктиром [c.169]

В качестве основного термодинамического холодильного цикла обычно рассматривают обратный цикл Карно (рис. 18), состоящий из четырех последовательных обратимых процессов двух изотермических и двух адиабатных. Рабочее тело отнимает тепло у охлаждаемого тела при постоянной температуре Гд, подвергается адиабатному сжатию до температуры окружающей среды, передает теило (< = ( о + ) окружающей среде при постоянной температуре и далее подвергается адиабатному расширению в расширительной машине до температуры охлаждаемого тела. В процессе теплообмена между рабочим телом и источниками (охлаждаемым телом и окружающей средой) разности температур принимаются бесконечно малыми. [c.52]

Пренебрегая начальной скоростью потока перед аппаратом из-за ее незначительности, можно скорость потока при адиабатном расширении определять но формуле [c.140]

Преобразуем полученный результат с помощью исходного уравнения адиабатного расширения газов [c.22]

Охлаждение, пересыщение и конденсация паров может происходить различными путями, например при адиабатном расширении газа, содержащего пары какой-либо жидкости. Именно так образуются обычные кучевые облака, когда теплые массы влажного воздуха поднимаются в более высокие слои атмосферы. Перистые облака, возникающие на больших высотах, также являются результатом конденсации водяных паров, однако в этом случае при конденсации в верхних слоях атмосферы вследствие низкой температуры образуются не жидкие капельки, а твердые кристаллики льда. Таким образом, перистые облака следует отнести к системам с твердой дисперсной фазой. [c.356]

К = Ь — 2 — теплопадение при адиабатном расширении, дж/кг ккал/кг). [c.63]

Применение насыщенного пара приводит к его значительному увлажнению в конце расширения. При адиабатном расширении насыщенного пара с абсолютным давлением рх = 1 Мн/м (10 ат) до давления Р2 = 0,1 Мн/м (1 ат) влажность пара достигает 13%, а при вероятном политропном расширении влажность все же остается в пределах 8—10%. Это обстоятельство в формуле, характеризующей размер капли, отражается только увеличением плотности пара, благоприятно влияющим на уменьшение размера капли. Уменьшение же скорости капель в потоке пара и неблагоприятное влияние влаги на процесс сгорания формула не отражает. При перегреве пара того же давления перед форсункой до температуры tl = 350° С он в конце расширения еще останется сухим. [c.68]

Это значит, что при адиабатном расширении газа (работа ноло-жи- ельпа) его температура падает и, наоборот, при адиабатном сжатии температура газа повышается. [c.29]

Сначала расширение происходит при постоянном паросодержании, т. е. по линии d= onst (точка С). В этой точке при ф = 1 (100%) находим р = 0,5 МПа, I = 90 С. Далее процесс адиабатного расширения совершается с конденсацией при р = onst. Такой процесс без потерь изображается вертикальной прямой (i= onst). В точке D пересечения вертикали с изобарой Р2=0,2 МПа находим конечное состояние = 60 °С, Массовая доля выпавшего конденсата (соотношение масс конденсата сухого воздуха) [c.109]

Таким образом, при адиабатном расширении потока техническая работа совершается им исключительно в результате снижения энтальпии и площадь 12341 (см. рис. 5.1 ) в этом случае будучи равной технической работе потока одновременно равна и разности энтальпии Л - Л2, которая обозначается буквой Ид и называется располагаемым теплопадгнием, или располагаемым те-плоперепадом. [c.122]

Как видно из закона геометрического обращения воздействия, это уравнение справедливо для суживающихся сопл в таком диапазоне давлений, при котором скорость истечения остается меньшей местной скорости звука в выходном сечении сопла, или, по крайней мере, достигает ее. Разность энтальпий h - hi при истечении через сопла называется также располагаемым те-плопадением и обозначается Hq. Она соответствует тому максимуму К шетической энергии, который может быть получен лишь в идеальных условиях истечения, а фактически из-за неизбежных потерь, связанных с необратимостью процесса, никогда не достигается. Как и техническая работа адиабатного потока в идеальном двигателе (когда со, = Ш2 = 0), располагаемое теплопадение в данном случае (при 4=0) изображается в / у-диафамме площадью, расположенной между линией адиабатного расширения тела в сопле 1-2 и осью ординат (см. рис. 5.1). [c.126]

Решение. По Л5-диафамме для начальных параметров пара р и энтальпия Л = 3386 кДж/кг в конце адиабатного расширения до Р2 = 0,04 МПа Л2 = 2006 кДж/кг. По таблицам насыщенного пара (Приложение 17) при рз = 0,004 МПа находим = 121,42кДж/кг. [c.162]

Чем выше давление предварительного сжатия, тем больше доля тепла, отводимая при Т=Та.с- Можно представить себе такой процесс ожижения или замораживания, при котором все тепло отвод) гтся только в процессе сжатия при 7 =7 о.с. Для этого газ нужно сжать изотермически до такого давления, чтобы можно было его охладить до нужной температуры адиаоат-но без отвода тепла. Так как в координатах Т, S адиабата проходит вертикально, точка, соответствующая концу сжатия, должна находиться на одной вертикали С конйчной точкой процесса. Поэтому, чтобы по.лучить в конце расширения жидкость в состоянии 3, нужно сжать газ ДО давления р о, а затем адиабатно расширить до давления ра.с (процесс 1-10-3). Ана.ю-гично, чтобы получить твердое тело в состоянии 5, нужно сжать газ до давления ри, чтобы при адиабатном расширении попасть в точку 5 (процесс 1-11-5). [c.206]

Для газов при условии быстропротекающего процесса расширения, когда т( Плообмен с окружающей средой не ощутим и им можно пренебречь, рекомендуется использовать уравнение адиабатного расширения идеальных газов при т onst [c.22]

Обычно при расчете массового расхода газов через турбулентный дроссель задаются давление ро и температура То газов во входном канале, площадь / проходного сечения дросселирующего отверстия и даЕление р в выходном канале. На основании уравнений состояния идеальЕЮго газа и уравнения адиабатного расширения газов имеем [c.64]

Расчет процессов дросселирования и детаидирования многокомпонентных смесей. С процессами дросселирования или изо-энтальпийного (адиабатного) расширения смесей приходится часто [c.79]

Из табл. 8 видно, что механические форсунки дают при распылении самые крупные капли. Даже при давлении топлива перед форсункой р = 20 ати, радиус капли составляет 0,2 мм. Распыление вентиляторным воздухом, вследствие дост1ижения скоростей распылителя 80—100 м/сек, дает значительно меньший (в 5— —10 раз) размер капель. Самое тонкое распыление достигается форсунками высокого давления. Интересно отметить, что при распылении компрессорным воздухом начальная температура воздуха не оказывает влияния на размер капли, поскольку увеличение теплопадения к связано с соответствующим снижением уде1льного веса воздуха в конце расширения, т. е. в месте встречи распылителя с топливом. Это же обстоятельство объясняет сравнительно небольшое уменьшение размера капель в случае применения перегретого пара. Такой вывод получается в результате анализа принятой теоретической схемы распыления. В действительности же повышение начальной температуры воздуха обусловливает более высокое значение его температуры в конце расширения и предотвращает резкое охлаждение мазута, которое привело бы к понижению его вязкости и снижению распыливающего эффекта. Так, например, при адиабатном расширении (в расширяющихся соплах) воздуха, имеющего начальное давление р = [c.34]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология