Подрешетки магнитные

Интенсивности мессбауэровских линий, отвечающих соответствующим неэквивалентным ионам, пропорциональны числу этих ионов. Таким образом, с помощью мессбауэровской спектроскопии можно проводить полный количественный анализ неэквивалентных состояний в ферримагнетиках. Наличие Таких неэквивалентных состояний в значительной степени меняет магнитные свойства ферритов. Феррит разбивается как бы на дополнительные подрешетки, магнитные моменты которых имеют разную величину и, вообще говоря, разное направление. [c.15]

В ферримагнетиках магнитные моменты атомов одной подрешетки не компенсируют полностью намагниченность другой подрешетки. Поэтому они обладают [c.311]

Какое из двух видов взаимодействия 8а — 0 — 16й (рис. 1.11, а и б) более сильное и как изменяется их соотношение с изменением кислородного параметра трудно определить. Можно лишь сказать, что результирующим эффектом сверхобменного взаимодействия будет антипараллельная ориентация спиновых магнитных моментов катионов, расположенных в подрешетках 8а и 16й. Такое предположение [c.18]

Предположение Нееля включает в себя также и то, что наиболее сильное взаимодействие по типу 8а — О — 16(1 подчиняет себе остальные возможные взаимодействия, так что получаются только две магнитных подрешетки 8а и 16й с антипараллельным расположением спиновых магнитных моментов катионов по отношению друг к другу. Рассуждения Нееля позволяют получить простую формулу для расчета намагниченности насыщения ферритов при 0° К. [c.18]

Немагнитные ионы, вытесняя ионы Ре + из тетраэдрических пустот в октаэдрические, тем самым уменьшают намагниченность тетраэдрической подрешетки и увеличивают намагниченность октаэдрической, что, согласно уравнению (1.6), приводит к возрастанию общей намагниченности насыщения. Однако по мере удаления ионов Ре из 8а-узлов в 16й-узлы сверхобменное взаимодействие по типу 8а — 0 — I6d ослабевает, так как ионы 2н не имеют собственного магнитного момента и не могут участвовать в этом взаимодействии. Значит, нарушается антипараллельность спиновых [c.22]

Попытки количественного описания зависимостей, приведенных на рис. 1.12 предпринимались в работах [26, 28—31]. Авторы этих работ пытались выяснить влияние диамагнитных катионов, окружающих данный парамагнитный катион, на его участие во сверх обменном взаимодействии. При этом оказалось, что магнитный катион, имеющий менее двух магнитных соседей в другой подрешетке, не вносит вклада в суммарную намагниченность, т. е. является обычным парамагнитным катионом. [c.24]

При рассмотрении ферримагнетизма гранатов можно выделить два случая первый, когда в положении 24с находится немагнитный ион, например У, Ьи, и второй, когда в подрешетке 24с находятся обладающие магнитным моментом лантаниды, например Ос1, Зш, Ей, Ег, Ву и т. д. [c.41]

АНТИФЕРРОМАГНЕТИКИ, кристаллические в-ва, в к-рых одинаково ориентированные магнитные моменты атомов или ионов одного сорта образуют пространств, магнитные подрешетки магнитная структура А. представляет собой систему вставленных друг в друга двух или более маги, подрешеток с такой взаимной ориентацией, что в пределах любой элементарной магп. ячейки атомные магн. моменты оказываются скомпенсированными. Во внеш. магн. поле А. приобретают небольшую намагниченность [c.51]

Следовательно, структура содержит две подрешетки магнитных ионов подрешетку А (тетраэдрические положения) и подрешетку В (октаэдрические положения). Опыт показывает, что феррит 2пРегО имеет структуру [c.125]

Магнитные свойства ферритов зависят от расположения ионов Ме и Fe между ионами О ". Если у феррита структура благородной шпинели MgO AI2O3, то у него нет ферромагнитных свойств. Феррит с такой структурой имеет ионы 0 в вершинах и центрах граней кубической ячейки, ионы Fe занимают половину октаэдрических пустот (подрешетка В), а ионы Ме занимают одну восьмую часть из общего числа всех тетраэдрических пустот (подрешетка А). Например [Zn l в тетраэдрических пустотах (подрешетка А), [2Fe ] в октаэдрических пустотах (подрешетка В), [40 ] в узлах гранецентрированного куба. В таком ( ррите магнитные моменты ионов Fe в подрешетке В взаимодействуют друг с другом, из-за чего возникает антипараллельная их ориентация, а суммарный момент равен нулю (ионы цинка диамагнитны). Поэтому цинковый феррит — немагнитное вещество. [c.351]

Если бы все неспаренные внутри ионов электроны имели параллельно направленные спины, то магнитный момент Fe INi Fe должен был бы определяться двенадцатью электронами (5 + 2 -Ь 5) и быть не меньше 12 магнетонов Бора. Однако на самом деле магнитный момент этого соединения равен всего 2,2 гв По теории Вейса это значит, что ионыРе в подрешетках А и В имеют антипараллель-ные спины, компенсирующие друг друга, а магнитный момент феррита определяется в основном нескомпенсированным моментом двух d-электронов в ионах Ni , находящихся в подрешетке В. Подобные соображения подтверждаются измерениями магнитных моментов других ферритов. Например, магнитный момент феррита Fe lFe Fe IO4 4,03 — 4,2iJ.B (определяется четырьмя неспаренными -электронами ионов Fe ). Магнитный момент марганцевого феррита Fe [Mn Fe jOi близок к 5[1в (определяется пятью неспаренными /-электронами иона Мп ) и т. д. При добавлении цинкового феррита до 50% к никелевому намагниченность насыщения возрастает и становится больше, чем у индивидуального никелевого феррита, а затем начинает уменьшаться. Это находит себе объяснение в современных теориях ферромагнетизма, которые здесь не рассматриваются. [c.351]

Ре подрешетки В влииет на магнитные и полупроводниковые свойства феррита. [c.351]

Ферриты представляют собой нескомпенсированные антиферромагнетики или ферримагнетики. Согласно Неелю [1] кристаллическая решетка ферритов состоит из двух подрешеток одна образована ионами, занимающими тетраэдрические узлы (подрешетка А), а другая— ионами, расположенными в октаэдрических узлах (подрешетка В). Между магнитными ионами подрешеток преобладает антиферромагнитное обменное взаимодействие, что приводит к антипараллельному расположению магнитных моментов подрешеток. При этом результирующую намагниченность насыщения (на 1 сж вещества) можно рассматривать как разность намагниченностей подрешеток [c.563]

Магнитные свойства и намагниченность насыщения. Магнитные свойства ферритов-гранатов МзРебОха, в которых додекаэдрическая подрешетка занята трехвалентными иоиами иттрия или редкоземельных элементов, [c.569]

Под метамагнетиками в настоящее время понимаются антиферромагнетики, у которых эффективное поле магнитной анизотропии больше эффективного поля обменного взаимодействия На > Я . Типичное поведение кривых намагничивания метамагнетиков на примере РеВг2 демонстрирует рис. 30.19. При Т < Tn и поле Я = Яо вещество переходит из антиферромагнитной фазы в ферромагнитную, минуя фазу с опрокинутыми подрешетками (спин-флоп фазу). Ниже приводятся температура упорядочения и значение поля перехода [c.604]

Рис. п.12. Элементарная ячейка магнитной сверхструктуры антнферромаг-нетика МпО (содержит 8 кристаллических ячеек) ионы О2+(черные малые кружки) и Мп 2+(светлые кружки) образуют одну подрешетку Мл2+ (черные большие кружки) образуют вторую подрешетку [c.312]

Такая оценка была сделана для ряда ферритов на основании рентгеновского 124, 125] и нейтронографического анализа 126], а также сопоставлением экспериментальных значений магнитных моментов с рассчитанными по Неелю в предположении о строго антипараллельном направлении спинов у ионов, занимающих различные металлические подрешетки [1, 127]. В результате указанных [c.108]

В заключение отметим, что собственное атомное разупорядочение существенным образом влияет на магнитные свойства ферритов и это обстоятельство надо учитывать, когда надо получить материал со строго повторяющимися параметрами. В качестве технологического приема, стабилизирующего магнитную индукцию и квадратность термостабильной петли гистерезиса, иногда рекомендуют дополнительные к основной термообработке отжиги при температурах 700—800°С в течение времени, достаточном для равновесного перераспределения ионов по подрешеткам (продолжительность отжига зависит от природы феррита [2]). Примером значительного влияния собственно атомного разупорядочения на магнитные свойства является поведение феррита никеля, резко закаленного с высоких температур и обладающего определенной концентрацией ионов N1 + в Л-узлах решетки (при 1300°С в формуле Ре " [Ы1 Ре2111л ]04 д = 0,9955). Как показали измерения [142], появление N1 + в тетраэдрических узлах шпинельной структуры приводит к изменению анизотропии кристалла и ширины линии ферромагнитного резонанса. [c.116]

Таким образом, новые магнитные подрешетки, на которые разделяется подрешетка 16d, все более заполняются одинаковыми ионами Fe +, при этом результирующая намагниченность стремится к нулю у чистого ZnFe204- Исходя из этого, ZuFegO должен быть антиферромагнетиком, однако цинковый феррит в обычных условиях парамагнитен. Вероятное объяснение этому факту можно найти в работе [27]. [c.24]

Как видно из данных рис. 1.18, совпадение теоретических и экспериментальных данных до а = 1,25 — хорошее, при дальнейшем же увеличении х наблюдаются различия. Так как расчетная кривая получена с учетом экспериментально определенного распределения катионов по узлам кристаллической решетки (см. табл. 1.8), то в данном случае очевидной причиной отклонения является нарушение антипараллельности магнитных моментов катионов в подрешетках 8а и 16iZ. [c.28]

Особенно, интересны данные для 2п2Т. Цинковая шпинель не магнитна, так как ионы 2н диамагнитны и, занимая тетраэдрические узлы, ликвидируют сверхобменное взаимодействие по типу 8а — О — 16й (см. раздел 1.3). Октаэдрическая же подрешетка при этом разбивается на две самостоятельные подрешетки и в пределе при полном внедрении ионов Zn в тетраэдрические пустоты дает нулевую намагниченность насыщения. В табл. 1.11 получено значение для ХнаУ, близкое к 20(Хв, т. е. можно считать, что под влиянием блока Т ориентация ионов Ге + в октаэдрических пустотах не изменяется в случае занятия цинком тетраэдрических пустот. Таким образом, четыре иона Ре +, параллельно ориентированные, дают в сумме 20(Хв, что близко к экспериментальным данным. [c.38]

В том случае, когда Ме — немагнитный ион, существует сверхобменное взаимодействие только между ионами Ре в подрешетках 16й и 24а, и, так как расстояние относительно мало — 3,88 А, а угол велик 126,6°, то оно отрицательно и велико, т. е. наблюдается антипараллельное расположение магнитных моментов ионов в подрешетках 24а и 16й. Так как на одну формульную единицу ЗМозОд [c.41]

Указанные особенности связаны с присутствием трех магнитных подрешеток в феррит-гранатах. Две подрешетки — 16й и 24а — заполнены ионами Ре и температурная зависимость намагниченности одинакова, т. е. суммарная намагниченность, согласно формуле (1.24), будет иметь характер, аналогичный исходным зависимостям, а кривая, описывающая эту намагниченность, будет иметь обычный для д ферромагнитиков вид (кри- вая Вейсса). Такие зави- 5 симости имеют феррит-гра- [c.43]

В тех случаях, когда в подрешетке 24с находятся магнитные ионы лантанидов, появляется отрицательное сверхобменное взаимодействие по типу (1.21), которое, однако, слабее взаимодействия по типу (1.20). Как более слабое, взаимодействие (1.21) быстрее ос. абевает с ростом температуры. ]3клад его в общую намагниченность насыщения феррит-гранатов, который является наибольшим при 0° К, как это видно из соотношения (1.21) и табл. 1.14, уменьшается быстрее, чем вклад подрешеток 16й и 24а. При определенной температуре, таким образом, в феррит-гранатах может наступить состояние, при котором, согласно формуле (1.26) [c.44]

При введении больших количеств указанных редкоземельных ионов образуются соединения типа перовскита, которые присутствуют в виде второй фазы. Указанные элементы (Ьа Рг, N(1, 8ш, Ей), обычно называемые элементами дериевой подгруппы, отличаются тем, что их трехвалентные ионы имеют противоположное направление спиновых и орбитальных магнитных моментов. Практически это приводит к тому, что ионы, занимая места в подрешетке 24с, своими спиновыми магнитными моментами ослабляют результирующую намагниченность подрешеток 24а и 16й, 5 [c.47]

При замещении ионов Ре + в феррит-гранатах с магнитными ионами в подрешетке 24с получаются несколько иные зависимости (рис. 1.35) [72, 73]. Экспериментальные значения для намагниченности насыщения феррит-гранатов с ионами Сг получены до X = 0,4, выше этого значения наблюдается образование второй фазы (С(1СгОз). Для расчета в данном случае были использованы следующие формулы, полученные с учетом отсутствия магнитного момента у ионов А1 и при наличии его у ионов Сг + при замещении Ре на АР " [c.49]

Смотреть страницы где упоминается термин Подрешетки магнитные: [c.77] [c.290] [c.438] [c.161] [c.162] [c.251] [c.161] [c.162] [c.161] [c.162] [c.570] [c.574] [c.605] [c.88] [c.743] [c.159] [c.20] [c.20] [c.21] [c.24] [c.42] [c.42] [c.50]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология