Оствальда Вилла

Ньютона 2/574 3/947, 948 5/30 Ньютона-Стокса 4/484, 485 объемных отношений 5/508 Ома 4/1067 Онсагера 4/1067, 1068 Оствальда - Де Вилла 4/487 периодический Менделеева 3/963, 412, 413, 955 5/508 Планка 3/1094 4/1030 постоянства состава 4/150. 866 [c.606]

Для многих неоднородных (неньютоновских) жидкостей в определенном диапазоне скоростей сдвига (см. рис. 1.4) справедлива формула Оствальда-де Вилле [c.26]

Y b i 100 с ). При этих расчетах используют степенное уравнение Оствальда-де-Вилла [c.63]

Используя метод капиллярной вискозиметрии, можно получать кривые течения (кривые зависимости скорости сдвига от напряжения сдвига или эффективной вязкости от скорости сдвига, представляемые обычно в логарифмических координатах), оценивать температурные коэффициенты вязкости и энергию активации вязкого течения, степенные константы уравнения Оствальда-де-Вилла, определять критические скорости и напряжения сдвига, соответствующие наступлению нерегулярного течения или эластической турбулентности , величину усадки или эластического восстановления (степень разбухания экструдата). Наиболее распространенным методом измерения усадки У и разбухания экструдата d/D является гравиметрический. Метод заключается во взвешивании отрезка экструдата определенной длины и сравнении полученной массы э с расчетной Рр [c.448]

Датский физико-химик Хендрик Виллеи Бакхейс Розебои (1854—1907), как и Оствальд, по достоинству оценил работы Гиббса и всячески (притом весьма успешно) способствовал их популяри-. ации в Европе. [c.116]

Уравнение Шведова — Бингама (У.2) не охватывает всего многообразия пластично-вязкого течения и приближенно характеризует лишь одну его область. Тем не менее, это уравнение лежит в основе гидравлики буровых растворов, что объясняется его простотой и возможностью аппроксимировать экспериментальные кривые. Необосно-ваны, однако, попытки использовать бингамовские константы в качестве физических параметров. Непригодны для описания полных реологических кривых и уравнения Во. Оствальда, А. Де-Вилля и Льюиса, Портера, Фарроу, В. Филиппова, Эйзенштитца и др. [36]. Для этой цели М. Рейнер [27 ] предложил степенной ряд, описывающий широкий класс реологических кривых, константы которого являются реологическими константами (предельным напряжением сдвига, ньютоновской вязкостью и др.). Число членов этого ряда определяется реологической сложностью системы. [c.231]

При 5у 1 т) Т1о = onst это-т. наз. область ньютоновского течения при б у 1 жидкость обладает ньютоновскими св-вами. РУС, включающее и rio, и ti , наз. полной реологич. кривой течения. Для расплавов полимеров, мн. коллоидных жидкостей (золей, микроэмульсии) в широком диапазоне скоростей сдвига выполняется закон Оствальда-Де Вилла т] такую неньютоновскую жидкость наз. степенной . Для нее получены решения мн. гидродинамич. задач. [c.248]

Г Кь1ли рассчитаны коэффициенты кип степенного реологическо-1го уравнения Оствальда-де-Вилла для ненаполненных и наполненных каучуков [36] л изменяется в пределах от 0,15 до 0,40, а к — от 0,1 до 0,3 МПа с. Следует отметить, что уравнение Оствальда-де-Вилла не имеет ясного физического смысла и, кроме того, не может быть использовано для описания свойств материала как при очень малых, так и при очень больших скоростях деформации. Вязкость материала в этих крайних условиях должна бесконечно возрастать или стремиться к нулю. В связи с этим правомернее описывать нелинейное течение материала по уравнениям, предложенным Рейнером и Филлиповым [41, 42], Эйрингом [43], или Бикки и Раусом [44, 45]. Уравнение Бикки — Рауса устанавливает связь между безразмерными реологическими параметрами ф/г н [c.34]

Гидродинамическому и вообще количественному, математическому рассмотрению в настоящее время поддаются лишь так называемые идеальные смесители с упрощенной геометрией смесительной зоны в предподожении, что дисперсионная среда — это идеальная вязкая жидкость или в крайнем случае — материал, который подчиняется реологическому уравнению Оствальда-де-Вилла. [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология