Жидкость идеально вязкая

Рис. 39. Развитие деформации во времени при действии постоянного напряжения для моделей элементов структуры полимера а — идеально упругая пружина б — идеально вязкая ньютоновская жидкость (поршень, свободно перемещающийся в цилиндре) в — последовательное соединение пружины и поршня (модель Максвелла) г параллельное соединение пружины и поршня (модель Кельвина — Фойгта)

Рис. VII. 3. Модель идеально вязкой жидкости Ньютона (а) и зависимость скорости деформации этой жидкости от напряжения (б).

Свойства многих твердых полимеров являются промежуточными между свойствами идеальных твердых тел и идеальных жидкостей. В идеально эластичном твердом веществе возникающее напряжение прямо пропорционально нагрузке и не зависит от скорости приложения последней. В идеально вязкой жидкости напряжение прямо пропорционально скорости приложения нагрузки и не зависит от самой нагрузки. Если возникающее напряжение зависит и от нагрузки и от скорости ее приложения, то вещество называется вязкоэластичным. Полимеры, как правило, ведут себя именно таким образом, что объясняется сложностью взаимодействия длинных цепей молекул друг с другом [7]. [c.595]

Течение идеально вязких тел (жидкостей) описывается известным законом Ньютона, который в случае сдвига выражается в следующей форме [c.264]

Коэффициент Ё, называемый модулем упругости, характеризует жесткость теда. При напряжениях, превышающих так называемый предел упругости Ри (стр. 260), пропорциональность нарушается происходит либо разрушение структуры, характерное для хрупких тел, предел прочности которых Рт близок к пределу упругости, либо возникают остаточные (пластические) деформации, не исчезающие после снятия нагрузки. Те-л-а, обнаруживающие остаточную деформацию при напряжениях, превышающих предел упругости, называются пластичными телами. Одним из видов остаточной деформации является течение, характерное для вязких жидкостей, при котором величина деформации непрерывно увеличивается при постоянно действующем напряжении. Вязким называется тело, изменяющее форму при любом, сколь угодно малом напряжении (Рй = 0). Идеально вязкие тела — жидкости — подчиняются закону Ньютона, согласно которому градиент скорости сдвига или, иначе говоря, скорость относительной деформации сдвига пропорциональна приложенному напряжению [c.255]

Только очень разбавленные растворы ВМС ведут себя как идеально вязкие жидкости — их вязкость подчиняется законам Ньютона и Пуазейля, т. е. не зависит от скорости течения. В более концентрированных растворах полимеров наблюдается ряд аномалий — непостоянство вязкости при изменении скорости течения, непропорциональное возрастание ее с повышением концентрации. Аномалии вязкости дисперсных систем [c.441]

На рис. 52 графики построены в указанных координатах для таких жидкостей, как вода, водные растворы неорга-ганических солей, кислот, оснований, глюкозы, сахарозы, органические растворители (бензол, бензин, спирты и пр.). Их вязкость прямо пропорциональна котангенсу наклона прямой (рис. 52, а). Поскольку их вязкость постоянна, на рис. 52, б они характеризуются прямыми, параллельными оси абсцисс (нумерация линий дана в порядке повышения вязкости жидкостей). Такие жидкости называются ньютоновскими или идеально вязкими. [c.128]

Течение идеально вязких тел (жидкостей) описывается знакомым уже нам законом Ньютона [c.271]

Для идеальных вязких жидкостей напряжение сдвига прямо пропорционально производной скорости по расстоянию (IV/ёу). [c.131]

Идеально вязким элементом является поршень, свободно двигающийся в цилиндре с вязкой жидкостью. Его поведение подчиняется закону Ньютона, по которому в процессе деформации при приложении напряжения о увеличивается скорость движения жидкости о=г о, где V — скорость деформирования вязкой жидкости,, [c.94]

Деформация в вязкотекучем состоянии представляет собой деформацию сдвига, для которой характерно изменение формы тела при неизменном его объеме. Деформация сдвига, вызванная действием внешних сил (напряжением сдвига), является необратимой. Характер течения и поведение при течении обычных жидкостей и расплавов (а также растворов) полимеров имеют существенные различия. Обычные жидкости подчиняются закону Ньютона, смысл которого состоит в следующем. Если осуществлять чрезвычайно медленно деформирование жидкости, то в ней начнут развиваться бесконечно малые напряжения, т. е. слои жидкости будут сдвигаться относительно друг друга без всякого сопротивления. Однако как только скорость смещения слоев станет конечной, сразу же проявится сопротивление жидкости сдвигу. Математически связь между скоростью сдвига и напряжением сдвига может быть представлена уравнением, выражающим закон Ньютона или закон течения идеальных вязких жидкостей [c.34]

Жидкость остается вязкой только в пределах относительно тонкого пристенного (пограничного) слоя. Вне пограничного слоя вязкость жидкости равна нулю (жидкость идеальная). В пределах пограничного слоя скорость изменяется от нуля до, например, 0,99С/ U — скорость течения идеальной жидкости на стенке). [c.71]

В прикладной и теоретической гидромеханике получили широкое использование упрощенные модели идеальной жидкости и вязкого пограничного слоя. Для идеальной жидкости полагаются отсутствующими силы вязкого трения (v = О, (х = 0), что оказывается справедливым для зон потоков, удаленных от твердых поверхностей (стенок), с которыми взаимодействует поток. Модель идеальной жидкости более справедлива для маловязких жидкостей (газы, пары или их смеси) при больших значениях критерия Рейнольдса Re, представляющего собой меру отношения сил инерции к силам вязкого трения в движущемся потоке сплошной среды. [c.7]

Вязкость — свойство жидких тел сопротивляться необратимому изменению формы. Вязкое сопротивление приводит к необратимому выделению тепла при деформации. Скорость сдвиговой деформации идеальной вязкой жидкости пропорциональна приложенному напряжению сдвига у = т/ , где т] — коэффициент вязкости, или просто вязкость. Величину, обратную вязкости, называют т е-к у ч е с т ь ю. [c.115]

Идеально вязкий элемент можно представить поршнем, перемещающимся в цилиндре, заполненном ньютоновской жидкостью деформация под действием приложенного напряжения линейно изменяется во времени, и эффекты упругости восстановления совер- [c.172]

Течение идеально вязких (ньютоновских) жидкостей характеризуется линейной зависимостью [c.224]

Современные конструкции закрытых смесителей рассчитываются на основе опытных данных, и до настоящего времени гидродинамический подход к анализу работы закрытого смесителя не разработан. Даже для идеально вязкой жидкости все попытки получить уравнения, полностью описывающие течение в закрытом смесителе, наталкиваются на огромные трудности. Эти трудности увеличиваются во много раз из-за неидеального реологического поведения реальных термопластичных материалов. В зоне интенсивного сдвига между гребнем лопасти ротора и стенкой камеры (рис. 7,9) материал можно с известным приближением считать [c.477]

Поведение пластмасс под нагрузкой аналогично поведению твердого идеально упругого тела, для которого напряжение пропорционально деформации, и поведению идеально вязкой жидкости, для которой напряжение прямо пропорционально скорости деформации и не зависит от величины деформации [15, 16]. Поэтому пластмассы относят к вязкоупругим материалам и для описания их поведения в напряженном состоянии используют теорию высокоэластичности [1]. [c.7]

Скорость течения идеальных вязких жидкостей пропорциональна напряжению и определяется, главным образом величиной вязкости. Вязкость в данном случае — константа материала, не зависящая от напряжения, но резко изменяющаяся с температурой. Наоборот, скорость пластического течения металлов при низких температурах слабо зависит от температуры, но очень сильно зависит от напряжения. Поэтому роль процессов, связанных с тепловым движением, сводится к минимуму. [c.138]

Модель Ньютона—идеально вязкая жидкость. [c.25]

В реологии механические свойства материалов представляют и виде реологических моделей, в основе которых лежат три основных идеальных закона, связывающих напряжение с деформацией. Им соответствуют три элементарные модели (элемента) идеализированных материалов, отвечающих основным реологическим характеристикам (упругость, пластичность, вязкость) ндеально упругое тело Гука, идеально пластическое тело Сен-Венана — Кулона и идеально вязкое тело Ньютона (ньютоновская жидкость). [c.357]

Из анализа выражения (135) или (138) вытекает, что эквивалентная характеристика меньше геометрической Но так как с уменьшением А коэффициент расхода возрастает, то приходим к важному выводу, что при переходе от жидкости идеальной к жидкости вязкой коэффициент расхода центробежной форсунки [c.66]

Из анализа выражения (44) следует, что эквивалентная характеристика меньше действующей (Лд = А только при = = О для идеальной жидкости или при = 7 для полностью раскрытой форсунки). Отсюда приходим к важному выводу, что при переходе от идеальной жидкости к вязкой коэффициент расхода центробежной форсунки возрастает, а угол факела уменьшается при этом тем сильнее, чем больше комплекс 0. [c.48]

Д я идеально вязкого тела (ньютоновской жидкости) напряжение сдвига пропорционально скорости деформации [c.14]

На основании принципа сохранения вихрей можно прийти к следующему выводу. Если вихрь существует, то он сохраняется вечно. Однако этот вывод относится только к идеальной жидкости. В вязкой реальной жидкости вихри затухают под влиянием вязкости. [c.149]

Идеально вязкое тело Ньютона изображают в виде поршня с отверстиями, помещенного в цилиндр с жидкостью (рис. VI . 3). Идеально вязкая жидкость течет в соответствии с законом Ньютона. Согласно этому закону напряжение сдвига при ламииарыом течении жидкости с вязкостью т] иропоршюнальпо градиенту ее скорости duldy [c.358]

Принцип суперпозиции Больцмана применим для всех полимеров, структура которых не зависит от приложенных сил и ие меняется во времени. Ои позволяет описывать линейное вязкоупругое поведение системой дифференциальных уравнений вида La = Dt,, где L и D—линейные дифференциальные операторы по времени. Это выражение эквивалентно описанию вязко-упругого поведения с помощью моделей, состоящих из упругих пружии с различными модулями E и вязких элементов с вязкостями т) (рис. IX. 2). Пружинам приписываются механические свойства идеальной упругости — закон Гука, а вязким элементам — свойства идеально вязкой жидкости — закон Ньютона. [c.214]

Гидродинамическому и вообще количественному, математическому рассмотрению в настоящее время поддаются лишь так называемые идеальные смесители с упрощенной геометрией смесительной зоны в предподожении, что дисперсионная среда — это идеальная вязкая жидкость или в крайнем случае — материал, который подчиняется реологическому уравнению Оствальда-де-Вилла. [c.130]

Таким образом, на основании вышеизложенного можно получить для двух пpeдeJn.ныx случаев обтекания пузырьков (идеальной жидкостью и вязкой жидкостью) при полной заторможенности поверхности пузырька ПАВ следующие приближенные выражения для расчета Е [c.158]

Идеальная (вязкая, ньютоновская) жидкость не соответствует общефизи. ческому цоцятию идеальной жидкости, не обладающей вязкостью. [c.29]

Теория смешения применима к идеально вязким (нJЮT0-новским) материалам, течение которых строго описывается уравнениями гидродинамики вязкой жидкости, в то время как расплавы полимеров не подчиняются закону Ньютона (вязкоупруги, пластичны и т. д.). Однако качественные представления, справедливые для истинно вязких тел, способствуют пониманию процесса смешения реальных материалов. [c.459]

ВЯЗКОСТЬ постоянна, на рис. 65, б они характеризуются прямыми, параллельными оси абсциса (нумерация линий дана в порядке повышения вязкости жидкостей). Такие жидкости называются ньютоновскими, или идеальными вязкими. [c.135]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология